擴(kuò)散器的制造方法
【專利摘要】用于氣囊模塊的氣體發(fā)生器（10）的擴(kuò)散器（14）具有外壁（16），該外壁至少在流出區(qū)域（12）內(nèi)沿周向包圍氣體發(fā)生器（10），其中，外壁（16）具有基本上沿縱向方向（L）延伸的中斷棱邊（18）并且在氣體發(fā)生器（10）激活時(shí)沿著該中斷棱邊（18）彎曲打開并限定用于氣體的流出方向，在所述擴(kuò)散器中規(guī)定，在所述外壁（16）上設(shè)有導(dǎo)氣元件（24、26），這些導(dǎo)氣元件在擴(kuò)散器（14）的彎曲打開的狀態(tài)下影響從氣體發(fā)生器（10）出來的氣體的流出方向。
【專利說明】擴(kuò)散器
【技術(shù)領(lǐng)域】
[0001]本發(fā)明涉及一種用于氣囊模塊的氣體發(fā)生器的擴(kuò)散器，該擴(kuò)散器具有外壁，該外壁至少在流出區(qū)域內(nèi)沿周向包圍氣體發(fā)生器，其中，外壁具有基本上沿縱向方向延伸的中斷棱邊并且在氣體發(fā)生器激活時(shí)沿著該中斷棱邊彎曲打開并限定用于氣體的流出方向。
【背景技術(shù)】
[0002]氣囊模塊具有擴(kuò)散器，這些擴(kuò)散器用于影響氣囊的鼓起行為并且使從氣體發(fā)生器流出的氣體起渦流，以便保護(hù)氣囊織物免于直接迎流熱氣體。由現(xiàn)有技術(shù)已知擴(kuò)散器，這些擴(kuò)散器在流出區(qū)域內(nèi)包圍氣體發(fā)生器。在氣體發(fā)生器激活之后，這些擴(kuò)散器通過在此產(chǎn)生的壓カ波完全或者部分地打開。在該打開的狀態(tài)下，擴(kuò)散器限定流出開ロ，氣體可以通過該流出開ロ流到氣囊中。氣囊織物的位于擴(kuò)散器后面的區(qū)域被保護(hù)免于直接迎流熱氣體，而通過流出開ロ被引導(dǎo)的氣流起渦流，從而在氣囊中發(fā)生氣體的冷卻和均勻的壓力升高。在迄今使用的擴(kuò)散器中，雖然給出了對(duì)位于擴(kuò)散器后面的織物的足夠保護(hù)。不過，這些擴(kuò)散器的起渦流特性是不充分的，從而氣囊織物經(jīng)常必須通過附加的保護(hù)層被保護(hù)。氣流在此僅僅被轉(zhuǎn)向，從而氣體發(fā)生器的壓カ波或者說熱氣體直接撞擊到氣囊織物上。

【發(fā)明內(nèi)容】

[0003]本發(fā)明的目的在于，創(chuàng)造一種用于氣囊模塊的氣體發(fā)生器的擴(kuò)散器，該擴(kuò)散器能實(shí)現(xiàn)更有效的起渦流或者說轉(zhuǎn)向。
[0004]為了實(shí)現(xiàn)所述目的，在開頭所述類型的擴(kuò)散器中規(guī)定，在所述外壁上設(shè)有導(dǎo)氣元件，這些導(dǎo)氣元件在擴(kuò)散器的彎曲打開的狀態(tài)下影響從氣體發(fā)生器出來的氣體的流出方向。對(duì)流出方向或者流出的氣體的影響按照本發(fā)明不僅通過擴(kuò)散器的形狀在彎曲打開的狀態(tài)下、而且通過附加的導(dǎo)氣元件實(shí)現(xiàn)。這些導(dǎo)氣元件引起氣流的有效的影響、例如更有針對(duì)性的轉(zhuǎn)向或者附加于偏轉(zhuǎn)起作用的起渦流。導(dǎo)氣元件例如可以這樣構(gòu)成，使得氣流被引導(dǎo)背離氣囊織物并且附加地起渦流。由此，通過氣體發(fā)生器產(chǎn)生的壓カ波被削弱，從而在氣囊中發(fā)生均勻的壓力升高。此外，氣體通過混合而冷卻，然后該氣體撞擊到氣囊織物上。氣流因此不是作為定向的流撞擊到氣囊織物上，而是通過渦流達(dá)到在氣囊內(nèi)部中的均勻的壓力提聞。
[0005]導(dǎo)氣元件例如可以是在擴(kuò)散器的內(nèi)側(cè)上設(shè)置的凸起和/或凹部。通過這些凸起和/或凹部，在擴(kuò)散器的內(nèi)側(cè)上形成不平坦的反射面，通過該反射面不發(fā)生氣流的定向反射。而是氣流根據(jù)到內(nèi)側(cè)上的撞擊點(diǎn)的不同而沿不同方向轉(zhuǎn)向，從而達(dá)到有效的起渦流。通過擴(kuò)散器在彎曲打開的狀態(tài)下限定的流出開ロ，即使在起渦流時(shí)起渦流的氣體也被朝向氣囊引導(dǎo)，從而發(fā)生氣囊的有針對(duì)性的鼓起。
[0006]所述凸起和/或凹部例如構(gòu)成為點(diǎn)狀的，例如圓形的或角形的。這樣的點(diǎn)狀導(dǎo)氣元件的側(cè)面構(gòu)成為朝向不同側(cè)降低的，從而為撞擊的氣流得出不同的反射角，通過這些反射角產(chǎn)生特別良好的渦流。[0007]但也可想到，所述凸起和凹部構(gòu)成為線形的并且特別是關(guān)于擴(kuò)散器的縱向方向沿著軸向方向延伸。
[0008]這些線形的凸起或凹部可以例如以有規(guī)律的間距設(shè)置，從而這些凸起或凹部在軸向橫截面內(nèi)觀察形成波紋輪廓。
[0009]所述凸起或凹部可以特別簡(jiǎn)單地通過壓制所述外壁而形成。這就是說，由可變形的材料制造擴(kuò)散器，并且在接著的制造步驟中単獨(dú)匹配凹部或凸起。此外，通過該壓制不施加或去除附加的材料，以便形成這些凹部或凸起。因?yàn)橥獗诘暮穸仍趬褐茣r(shí)基本上不變，亦即外壁在壓制之后基本上到處具有相同的厚度，所以擴(kuò)散器的穩(wěn)定性不受影響，從而變形特性特別是在當(dāng)氣體發(fā)生器激活時(shí)擴(kuò)散器彎曲打開的情況下與常規(guī)擴(kuò)散器的變形特性相當(dāng)。
[0010]在一種優(yōu)選的實(shí)施形式中，外壁在中斷棱邊處沿徑向向內(nèi)彎曲。氣流通常撞擊到外壁上并且基本上被沿著該外壁朝向流出開ロ引導(dǎo)并且接著被引導(dǎo)到氣囊中。沿徑向向內(nèi)彎曲的中斷棱邊使該氣流在流出開ロ之前再次向內(nèi)轉(zhuǎn)向，從而該氣流在撞擊到氣囊織物上之前附加地起渦流。通過該沿徑向向內(nèi)彎曲的中斷棱邊，同時(shí)使一部分氣流沿軸向方向改道轉(zhuǎn)向。沿徑向向內(nèi)彎曲的中斷棱邊越寬，沿軸向轉(zhuǎn)向的氣流的部分就越大。沿軸向流動(dòng)的氣體的部分在此也可通過彎曲部的角度來調(diào)節(jié)。因此，否則僅能通過閉合的擴(kuò)散器實(shí)現(xiàn)的氣流分布是可能的。相對(duì)于閉合的、管狀的擴(kuò)散器，這樣的擴(kuò)散器可以更經(jīng)濟(jì)地制造。
[0011]中斷棱邊沿軸向方向觀察也可以構(gòu)成為波紋狀的，其中通過該不規(guī)則的棱邊附加地實(shí)現(xiàn)氣流的斷開或者散射。
[0012]備選地也可想到，所述導(dǎo)氣元件通過在外壁中設(shè)置的空隙、特別是細(xì)長(zhǎng)的、或者沿軸向方向延伸的縫隙形成。通過這些縫隙，一小部分流出的氣體可以從擴(kuò)散器逸出。通過在縫隙后面的擴(kuò)展，實(shí)現(xiàn)氣流強(qiáng)烈的減速和由此實(shí)現(xiàn)強(qiáng)烈的渦流。這些縫隙優(yōu)選構(gòu)成為如此窄的，使得只有一小部分從氣體發(fā)生器流出的氣體能流動(dòng)穿過這些縫隙，從而即使在該實(shí)施形式中在激活氣體發(fā)生器之后在擴(kuò)散器之內(nèi)也實(shí)現(xiàn)強(qiáng)烈的壓力升高，通過該壓力升高使擴(kuò)散器彎曲打開。
【專利附圖】

【附圖說明】
[0013]由以下描述結(jié)合附圖得出其他的優(yōu)點(diǎn)和特征。在這些附圖中示出:
[0014]圖1示出來自現(xiàn)有技術(shù)的氣體發(fā)生器的透視圖，
[0015]圖2示出圖1中的氣體發(fā)生器在擴(kuò)散器區(qū)域內(nèi)的剖面圖，
[0016]圖3示出圖2中的在擴(kuò)散器打開狀態(tài)下的剖面圖，
[0017]圖4a)至c)以ー個(gè)透視圖和擴(kuò)散器閉合和彎曲打開時(shí)的氣體發(fā)生器的各ー個(gè)剖面圖示出按照本發(fā)明的擴(kuò)散器的第一實(shí)施形式，
[0018]圖5a)至c)以ー個(gè)透視圖和擴(kuò)散器閉合和彎曲打開時(shí)的氣體發(fā)生器的各ー個(gè)剖面圖示出按照本發(fā)明的擴(kuò)散器的第二實(shí)施形式，
[0019]圖6a)至c)以ー個(gè)透視圖和擴(kuò)散器閉合和彎曲打開時(shí)的氣體發(fā)生器的各ー個(gè)剖面圖示出按照本發(fā)明的擴(kuò)散器的第三實(shí)施形式，
[0020]圖7a)至c)以ー個(gè)透視圖和擴(kuò)散器閉合和彎曲打開時(shí)的氣體發(fā)生器的各ー個(gè)剖面圖示出按照本發(fā)明的擴(kuò)散器的第四實(shí)施形式，和[0021]圖8以ー個(gè)透視圖示出按照本發(fā)明的擴(kuò)散器的第五實(shí)施形式。
【具體實(shí)施方式】
[0022]在圖1中示出一個(gè)用于汽車氣囊的氣體發(fā)生器10。該氣體發(fā)生器10具有基本上細(xì)長(zhǎng)的形狀帶有ー個(gè)流出區(qū)域12，該流出區(qū)域關(guān)于圖1在右側(cè)示出。流出區(qū)域12這樣構(gòu)成，使得氣體可以關(guān)于氣體發(fā)生器10的縱軸線L沿徑向方向(也見圖3)和沿軸向方向(見圖1)流出。流出區(qū)域12在這里可以被ー個(gè)擴(kuò)散器14包圍，該擴(kuò)散器具有ー個(gè)基本上圓筒形的外壁16，該外壁沿軸向方向完全覆蓋氣體發(fā)生器10的流出區(qū)域12并且沿徑向方向包圍該流出區(qū)域(見圖2)。氣體發(fā)生器10至少以流出區(qū)域12和包圍該流出區(qū)域的擴(kuò)散器14設(shè)置在一個(gè)氣囊20之內(nèi)，以便在氣體發(fā)生器激活時(shí)用氣體填充該氣囊(圖3)。
[0023]如果氣體發(fā)生器10被激活，則由氣體發(fā)生器10產(chǎn)生的氣體通過流出區(qū)域12沿軸向方向和徑向方向流出。通過擴(kuò)散器14的在此產(chǎn)生的壓カ波或者在擴(kuò)散器14內(nèi)部中的壓力升高，外壁16遠(yuǎn)離中斷棱邊18向上彎曲。
[0024]在該彎曲打開的狀態(tài)下，擴(kuò)散器14形成一個(gè)碗形的盆，該盆限定ー個(gè)流出開ロ19，氣體可以通過該流出開ロ流到氣囊20中。如特別是在圖3中可看出的，流出的氣體的一部分撞擊到彎曲打開的擴(kuò)散器14上并且被該擴(kuò)散器轉(zhuǎn)向。關(guān)于圖3向下并沿側(cè)向從氣體發(fā)生器流出的氣體撞擊到外壁16上并且朝向流出開ロ 19偏轉(zhuǎn)。位于外壁16下面或后面的織物由此被保護(hù)免于從氣囊20流出的氣體的直接的壓カ波，因?yàn)闅怏w被向上偏轉(zhuǎn)到氣囊20中。壓カ波通過擴(kuò)散器14的彎曲打開而被削弱，從而在氣囊中發(fā)生較均勻的壓力升高。但因?yàn)闅饬飨蛏现赶虻貜臄U(kuò)散器逸出，所以必須采取保護(hù)措施，以便在氣流撞擊到氣囊織物上所在的區(qū)域內(nèi)保護(hù)織物。通常為此在氣囊20的內(nèi)側(cè)上設(shè)有附加的保護(hù)層。
[0025]為了進(jìn)一歩降低對(duì)氣囊織物的這些載荷，在擴(kuò)散器14上或在擴(kuò)散器14的外壁16上按照本發(fā)明設(shè)有導(dǎo)氣元件。通過這些導(dǎo)氣元件一方面實(shí)現(xiàn)氣流的附加的轉(zhuǎn)向，其中通過導(dǎo)氣元件的形狀和布置來防止定向的氣流。另ー方面通過這些導(dǎo)氣元件更有效地使氣流起渦流，如下面闡述的，從而沒有定向的壓カ波撞擊到氣囊織物上，而是在氣囊20中引起較均勻的壓力升高。此外，在該渦流時(shí)實(shí)現(xiàn)熱氣體的冷卻。
[0026]在圖4a)至c)所示的第一實(shí)施形式中，導(dǎo)氣元件通過在外壁16的內(nèi)側(cè)22上分布設(shè)置的、向內(nèi)伸出的凸起24形成。這些凸起24在這里通過壓制成形并且基本上構(gòu)成為點(diǎn)狀的。通過這些凸起24，擴(kuò)散器14的內(nèi)側(cè)22具有不平坦的反射面。通過這些凸起24的錐形的周面25，根據(jù)氣流的撞擊點(diǎn)實(shí)現(xiàn)氣流的不規(guī)則的轉(zhuǎn)向。通過不均勻的反射實(shí)現(xiàn)非常有效的渦流，從而實(shí)現(xiàn)氣流的非常好的混合并且防止在氣囊織物上產(chǎn)生定向的氣流。由于在擴(kuò)散器14中的升高的壓力，起渦流的氣流沿著外壁16升高或者在從流出開ロ 19出來后沿著氣囊內(nèi)壁向上升高，由此通過均勻的壓力升高確保氣囊20的均勻展開。點(diǎn)狀的凸起24或者凹部的形狀可以任意匹配。這些凸起或凹部可以例如構(gòu)成為錐形的、錐狀的或者金字塔形的。
[0027]在圖5a)至c)所示的實(shí)施形式中，導(dǎo)氣元件通過線形的凸起24形成，這些凸起關(guān)于擴(kuò)散器的縱軸線L沿軸向方向延伸。如特別是在圖5b)和c)中可看出的，這些線形的凹部同樣通過壓制而制成，其中，凸起24在軸向橫截面內(nèi)觀察形成波紋輪廓。如在圖5c)中可看出的，氣體發(fā)生器的氣流在該實(shí)施形式中也被擴(kuò)散器的內(nèi)壁反射，其中，由于通過波紋輪廓而不同的撞擊角度而產(chǎn)生起渦流的、向上定向的氣流。波紋輪廓在此這樣構(gòu)成，使得氣流在起渦流之后關(guān)于圖5c)向上偏轉(zhuǎn)并且沿著氣囊壁向上升高。
[0028]在圖6a)至c)所示的實(shí)施形式中，擴(kuò)散器14的外壁16基本上構(gòu)成為平坦的。導(dǎo)氣元件在這里以如下方式形成在中斷棱邊18上，S卩，這些導(dǎo)氣元件沿徑向向內(nèi)彎曲。通常，從氣體發(fā)生器10流出的氣體將會(huì)撞擊到擴(kuò)散器14的內(nèi)側(cè)上并且被該內(nèi)側(cè)如此轉(zhuǎn)向，使得氣體沿著擴(kuò)散器的內(nèi)側(cè)向上流到氣囊20中(例如也見圖5c)。通過這些沿徑向向內(nèi)彎曲的中斷棱邊18，氣流在流出開ロ 19之前沿徑向向內(nèi)轉(zhuǎn)向(見圖6c)，從而該氣流與向上出來的氣體混合并且與該氣體起渦流。由此可以使向上從氣體發(fā)生器流出的氣體起渦流。
[0029]在圖7a)至c)所示的實(shí)施形式中，導(dǎo)氣元件通過沿縱向方向L延伸的縫隙26形成。這些縫隙26構(gòu)成為如此窄的，使得只有一小部分從氣體發(fā)生器流出的氣體能流動(dòng)穿過這些縫隙。因?yàn)樵诳p隙26后面的空間強(qiáng)烈地?cái)U(kuò)展，所以從縫隙26出來的氣流在縫隙26后面強(qiáng)烈地減速并且在此強(qiáng)烈地起渦流。在氣體發(fā)生器10激活時(shí)，盡管存在縫隙26，但擴(kuò)散器14由于升高的壓カ而彎曲打開，從而該擴(kuò)散器形成碗形狀。
[0030]在圖8所示的實(shí)施形式中，渦流效果附加地通過構(gòu)成為波紋形的中斷棱邊18增強(qiáng)，該中斷棱邊用作用于流出的氣體的折斷棱邊。
[0031]這里所示的各實(shí)施形式也可以相互組合，以便引起氣流的確定的影響。例如可想至IJ，擴(kuò)散器14不僅具有凹部或凸起24、而且具有向內(nèi)彎曲的中斷棱邊18。
【權(quán)利要求】
1.用于氣囊模塊的氣體發(fā)生器(10)的擴(kuò)散器(14)，該擴(kuò)散器具有外壁(16)，該外壁至少在流出區(qū)域(12)內(nèi)沿周向(U)包圍氣體發(fā)生器(10)，其中，外壁(16)具有基本上沿縱向方向(L)延伸的中斷棱邊(18)并且在氣體發(fā)生器(10)激活時(shí)沿著該中斷棱邊(18)彎曲打開并限定用于氣體的流出方向，其特征在于，在所述外壁(16)上設(shè)有導(dǎo)氣元件(24、26)，這些導(dǎo)氣元件在擴(kuò)散器(14)的彎曲打開的狀態(tài)下影響從氣體發(fā)生器(10)出來的氣體的流出方向。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的擴(kuò)散器，其特征在于，所述導(dǎo)氣元件(2、26)是在外壁(16)的內(nèi)側(cè)上設(shè)置的凸起(24)和/或凹部。
3.根據(jù)權(quán)利要求2所述的擴(kuò)散器，其特征在于，所述凸起(24)和/或凹部構(gòu)成為點(diǎn)狀的。
4.根據(jù)權(quán)利要求2所述的擴(kuò)散器，其特征在干，所述凸起(24)和/或凹部構(gòu)成為線形的并且特別是關(guān)于擴(kuò)散器(14)的縱向方向沿著軸向方向延伸。
5.根據(jù)權(quán)利要求4所述的擴(kuò)散器，其特征在于，所述凸起(24)和/或凹部在軸向橫截面內(nèi)觀察形成波紋輪廓。
6.根據(jù)權(quán)利要求2至5之一所述的擴(kuò)散器，其特征在于，所述凸起(24)和/或凹部通過壓制所述外壁(16)而形成。
7.根據(jù)上述權(quán)利要求之一所述的擴(kuò)散器，其特征在于，所述外壁(16)在中斷棱邊(18)處沿徑向向內(nèi)彎曲。
8.根據(jù)上述權(quán)利要求之一所述的擴(kuò)散器，其特征在于，所述中斷棱邊(18)沿軸向方向觀察構(gòu)成為波紋狀的。
9.根據(jù)上述權(quán)利要求之一所述的擴(kuò)散器，其特征在于，在所述外壁(16)上設(shè)有空隙、特別是細(xì)長(zhǎng)的沿軸向方向延伸的縫隙(26)。
10.根據(jù)上述權(quán)利要求之一所述的擴(kuò)散器，其特征在干，所述外壁(16)基本上構(gòu)成為圓筒形的并且在彎曲打開的狀態(tài)下基本上構(gòu)成為碗形的。
【文檔編號(hào)】B60R21/261GK103534148SQ201280021415
【公開日】2014年1月22日 申請(qǐng)日期:2012年4月23日 優(yōu)先權(quán)日:2011年5月2日
【發(fā)明者】D·阿克, G·齊施卡, S·波格丹諾維奇, A·洛斯, J·舍爾 申請(qǐng)人:Trw汽車股份有限公司