專利名稱：放電燈點燃裝置的制作方法
技術領域：
本發(fā)明涉及用于點燃將預定量的至少一種以上稀有氣體密封于由電介質(zhì)構成的燈管內(nèi)部并通過介質(zhì)阻擋層在燈管內(nèi)引起放電點燃放電燈的放電燈點燃裝置。
背景技術：
在將以稀有氣體為主體的放電用氣體封入由電介質(zhì)物質(zhì)構成的放電容器內(nèi)的放電燈中，已知當通過介質(zhì)阻擋層施加高頻電壓時，在容器內(nèi)將產(chǎn)生受激準分子發(fā)光。
并且，為了選擇所需要的光，有的在放電容器內(nèi)部涂布熒光體，有的不涂布熒光體。不涂布熒光體的型式，作為至少從放電容器的一部分通過介質(zhì)物質(zhì)放射出紫外線的介質(zhì)阻擋放電燈，已在市場上出售，經(jīng)常用于紫外線清洗或有機材料的紫外線改性等。
另一方面，作為在放電容器內(nèi)表面涂布熒光體的型式，已知有外部電極式熒光放電燈，用于OA設備的原稿讀取或用作液晶顯示器的背照光而在市場上出售。
以往，上述的介質(zhì)阻擋放電燈(以下，根據(jù)需要簡稱為放電燈)，是在將連續(xù)高頻電壓或脈沖高頻電壓施加于其電極的條件下點燃的。
但是，由于在上述點燃條件下不能獲得高效率的放電，所以本發(fā)明人進行了各種實驗研究，結果表明，通過施加上升急速且具有相對于重復周期t其寬度在預定值以下的最大峰值波形的重復電壓波形而點燃放電燈，能以高效率保持穩(wěn)定的放電。
因此，本發(fā)明人等在以前提出的特愿平8-4499號(WO97/26779)中指出，規(guī)定施加于放電燈的電壓的半幅值，并使電壓波形依賴于該半幅值而急速上升，對該放電燈是有效果的。
即，如圖9所示，當由驅(qū)動電路7切換開關元件8并通過變壓器9對放電燈1施加電壓時，如該圖的A所示，在將從上述1周期內(nèi)具有電壓最大峰值的波形與0V電壓相交的位置起其電壓值等于最大峰值(該圖中的H)的一半(該圖中的H/2)的2點a、b的寬度定義為半幅值W時，通過將該半幅值W在預定值以內(nèi)的重復電壓波形施加于放電燈1，可以保持穩(wěn)定的放電，并能使照度提高。
上述半幅值小，即意味著電壓急速上升，因而照度也隨半幅值減小而提高。此外，與現(xiàn)有的推挽點燃方式相比，如上所述，在回掃點燃方式中規(guī)定預定的半幅值的方法，可以提高照度。
如上所述，通過減小半幅值，與現(xiàn)有的推挽點燃方式等相比雖可以提高照度，但是，近年來，一直期望著以更高的效率點燃放電燈。
本發(fā)明是鑒于上述情況而開發(fā)的，其目的在于，提供一種通過施加以往沒有使用過的電壓波形的燈電壓而能以高的效率使介質(zhì)阻擋放電燈放電的放電燈點燃裝置。
發(fā)明的公開著眼于以上的各點，本發(fā)明通過以如下方式點燃放電燈來解決上述課題。
(1)所提出的放電燈點燃裝置，以具有重復波形的1kV～10kV燈電壓點燃將預定量的至少一種以上稀有氣體密封在由電介質(zhì)構成的燈管內(nèi)部、且在至少一個電極和氣體之間配置介質(zhì)阻擋層并通過該介質(zhì)阻擋層在燈管內(nèi)引起放電的放電燈，在該放電燈點燃裝置中，將作為上述重復波形的主要能量供給期間的波形上升或下降時間設定為0.03μs以上、9μs以下。
(2)所提出的放電燈點燃裝置，以具有重復波形的1kV～10kV燈電壓點燃將預定量的至少一種以上稀有氣體密封在由電介質(zhì)構成的燈管內(nèi)部、且在上述燈管外表面沿管軸方向至少配置2個以上的電極并在上述燈管內(nèi)部涂布熒光物質(zhì)的外部電極式放電燈，在該放電燈點燃裝置中，將作為上述重復波形的主要能量供給期間的波形上升或下降時間設定為0.03μs以上、9μs以下。
(3)在上述(1)、(2)中，在重復波形的1周期內(nèi)或鄰接周期中，將供給上述能量的波形間的最長間隔設定為3.4μs以上。
(4)在上述(2)中，將供給上述能量的波形的間隔上限設定為8ms。
(5)在上述(1)、(2)中，將封入燈管內(nèi)的稀有氣體壓力設定為80～760Torr。
(6)在上述(1)～(5)中，點燃將燈電壓E與稀有氣體封入壓力P和放電空間距離x之積的比{E/(x·P)}設定為0.914≤E/(x·P)≤312.5(V/cm·Torr)的放電燈。
如上所述，本發(fā)明人等，在以前的申請中指出，通過減小半幅值、也就是使施加于放電燈的電壓急速上升，可以提高照度。
其后，本發(fā)明人等對

圖1所示的介質(zhì)阻擋放電燈進行各種實驗研究時，又弄清楚了以下情況。
(1)在介質(zhì)阻擋放電燈中，不僅是施加于燈的電壓急速上升，而且所施加的電壓波形的急速下降對放電也是有效果的。
這可以考慮是基于以下的原因。
由于作為本發(fā)明對象的燈是進行介質(zhì)阻擋放電的燈，所以放電氣體與電極通過電介質(zhì)進行電容耦合(通過電容的耦合)，使電力通過該電容耦合輸入給放電氣體。
即，通過對外部電極施加急速的電壓變化，可以將電力輸入給放電氣體。這一點可以由表示電容性阻抗的下式清楚地看出。就是說，這是由于上升、下降急速的波形大多包含ω高的頻率分量，而ω越高，則阻抗越低，因而使電力的輸入變得更為容易。
Z=√{R2+(1/ωC)2}本發(fā)明放電燈的放電氣體的主體是氙，在施加急速變化的電壓的情況下，使電子具有超過9eV(氙的最低激發(fā)能級)的高能量，因而可以高效率地激發(fā)氙原子。而且，在急速上升或下降之后的燈電壓變化較小的期間，通過激發(fā)原子與基態(tài)氙原子的碰撞，生成Xe2**，并立即離解而發(fā)出受激準分子光。
圖2是表示施加于放電燈的電壓波形和燈電流的圖，如該圖2(a)所示，當電壓不是急速上升、下降時，燈電流不會呈峰值狀增加，但如圖2(b)、(c)所示，當電壓急速地上升、下降時，在電壓急速上升、下降的期間，燈電流呈峰值狀增加，在該期間內(nèi)，將為點燃放電燈所需的主要能量供給放電燈。在本發(fā)明中，將上述期間稱作「重復波形的主要能量供給期間」。
如上所述，施加于放電燈的電壓的急速上升、下降，對放電是有效果的，但是，如果上述電壓的急速上升、下降在極其短的時間之間連續(xù)發(fā)生，則就不能有效地使燈發(fā)光。
圖3是說明施加于燈的電壓與受激準分子發(fā)光的關系的圖，在該圖中，在燈電壓急速變化的點A、B、C、D，燈電流增加并發(fā)生放電，而受激準分子發(fā)光則在這些放電后的余輝中發(fā)出很強的光。
由于放電燈在上述余輝中發(fā)光，所以受激準分子光的輸出取決于到下一次放電的時間。
在圖3中，當時間t1、t4足夠長時，可在放電A、D的余輝中得到受激準分子光。另一方面，當在放電B后經(jīng)過極其短的時間t1又發(fā)生放電C時，在放電B中生成的氙的激發(fā)粒子與在生成受激準分子的過程中生成的受激準分子一起被接著發(fā)生的C放電破壞。
而如果在放電C后的時間t3足夠長，則由在放電C中生成的氙的激發(fā)粒子生成受激準分子，并得到受激準分子光。
即，如在發(fā)生放電之后經(jīng)過極短的時間又發(fā)生下一次放電，則所生成的受激準分子將被下一次放電破壞。因此，為了使放電燈以高的效率發(fā)光，放電的時間間隔、即供給為使放電燈發(fā)光所需能量的波形的間隔，必須在預定值以上。實驗結果表明，上述燈施加電壓的急速上升、下降的間隔、即供給為使放電燈放電所需能量的波形的間隔，如后文所述，必須在3.4μs以上。
另外，當前使用著的熒光體(RGB)的80％余輝時間，B(藍)約在1μs以下、G(綠)約在8ms以下、R(紅)約在2ms以下。
因此，在放電容器內(nèi)表面涂有熒光體的外部電極式熒光放電燈中，為了連續(xù)地發(fā)出在復印機等中經(jīng)常使用的G(綠)光，必須將供給為使上述放電燈放電所需能量的波形的間隔設定在8ms以下。
(2)如上所述，在預定值以上的時間間隔內(nèi)，通過將上升、下降急速的電壓波形施加于放電燈，能使放電燈以高的效率發(fā)光，但是，所進行的各種實驗研究的結果表明，當上述上升時間、下降時間過長或過短時，就不能使放電燈以高的效率發(fā)光了。
這里，將本發(fā)明的「上升時間」、「下降時間」定義如下。①上升時間在圖4(a)、(b)所示的電壓波形中，將電壓從0％到達大約100％的電壓的時間a定義為上升時間。而當如圖4(c)、(d)所示電壓波形為負極性時，同樣將電壓從0％到達大約-100％的負電壓的時間a定義為上升時間。②下降時間在圖4(a)、(b)所示的電壓波形中，將電壓從約為100％到大約0％的電壓的時間b定義為下降時間。而當如圖4(c)、(d)所示電壓波形為負極性時，同樣將電壓從約為-100％的負電壓到0％的電壓的時間b定義為下降時間。
當上升時間過長時不能使放電燈以高的效率發(fā)光的原因如下。
即，在放電燈燈內(nèi)的電子能量具有峰值的上升急速的階段中，電子由電場加速，電子能量在與氙原子碰撞的同時增加，受激準分子的生成也增加。因此，真空紫外發(fā)光的發(fā)光效率增加。
但是，如過了電子能量的峰值而電壓仍繼續(xù)上升時，加速中的電子在中途就會與在放電中生成的離子碰撞，使復合的頻度增加，因而電子能量受到抑制，另外，使所生成的受激準分子被電子和離子破壞，因而降低了紫外線的發(fā)光效率。
進行實驗后所得到的結果表明，上述上升、下降時間的上限，如后文所述，為9μs左右。
接著，又對上述上升、下降時間的下限進行了研究，如后文所述，在管徑8mm的燈中，在燈的上升時間為0.03μs的條件下，可觀察到燈管的管端部變?yōu)椴环烹姷默F(xiàn)象。
對此雖未明確地解釋清楚，但可以考慮如下的原因。
即，管端部附近的電壓是不均勻的，其電場強度比靠中央的部位弱。因此，當電壓上升急速時，有時會發(fā)生不能將電子充分加速(與提高電子能量含義相同)到足以維持放電的情況。一旦變成不放電的狀態(tài)，則由于在其附近只施加燈電壓而不能達到放電起始電壓，因而不放電部分不能恢復到原來的狀態(tài)。
在同一燈中，在燈電壓的上升時間為0.1μs的條件下，觀察不到上述現(xiàn)象，所以，可以說，上升時間最好在0.03μs以上。
附圖的簡單說明圖1是表示在本發(fā)明的實施例中使用的放電燈結構的圖。
圖2是表示施加于放電燈的電壓波形和燈電流的圖。
圖3是說明對燈的施加電壓與受激準分子發(fā)光的關系的圖。
圖4是說明本發(fā)明的上升時間、下降時間的圖。
圖5是表示在本實施例中使用的點燃電路的概略結構的圖。
圖6是表示上升時間、下降時間與照度效率的關系的圖。
圖7是表示照度效率與上升、下降波形的間隔的關系的圖。
圖8是表示作為本發(fā)明適用對象的其他放電燈結構的圖。
圖9是表示放電燈點燃電路的結構和放電燈施加電壓的半幅值的圖。
用于實施本發(fā)明的最佳形態(tài)圖1是表示在本發(fā)明的實施例中使用的放電燈結構的圖。在該圖中，其圖(a)表示外部電極式熒光放電燈的垂直于管軸方向的斷面圖，(b)示出其側視圖。而該圖(c)是中空圓筒形介質(zhì)阻擋受激準分子燈的結構圖。
如該圖(a)、(b)所示，外部電極式熒光放電燈1，包括內(nèi)部封入以氙為主要成分的稀有氣體的由玻璃等電介質(zhì)構成的放電容器(燈管)3、在其管軸方向的側面沿大約整個長度配置的由鋁等材質(zhì)構成的一對帶狀或線狀電極2、2’、及在放電容器3的內(nèi)表面上形成的熒光物質(zhì)層4。
并且，將點燃電路5連接于外部電極式熒光放電燈1的一對電極2、2’，并在電極2、2’上施加具有重復波形的燈電壓。由此，可通過放電容器3的側面將電壓施加于夾在外部電極2、2’中間的放電容器3的內(nèi)部放電空間，以產(chǎn)生放電并使燈發(fā)光。
另一方面，如該圖(c)所示，中空圓筒形介質(zhì)阻擋受激準分子放電燈10，包括內(nèi)部封入以氙為主要成分的稀有氣體的由石英玻璃構成的中空圓筒形放電容器(燈管)11、安裝在放電容器11外周的金屬網(wǎng)電極12、及安裝在中空圓筒內(nèi)側的金屬電極13。
并且，將點燃電路5連接于上述燈10的金屬網(wǎng)電極12和金屬電極13，并在金屬網(wǎng)電極12和金屬電極13上施加與上述相同的具有重復波形的燈電壓。因此，可通過放電容器3的側面將電壓施加于夾在外部電極2、2’中間的放電容器3的內(nèi)部放電空間，以產(chǎn)生放電并使燈發(fā)光。
由點燃電路5施加于上述放電燈1、10的電壓，如上所述，其作為主要能量供給期間的波形上升或下降時間，在0.03μs以上、9μs以下，并且是在上述波形的間隔內(nèi)最長間隔為3.4μs以上的重復波形電壓。通過施加上述重復電壓波形的電壓，可以使外部電極式熒光放電燈1、中空圓筒形介質(zhì)阻擋受激準分子放電燈10以高的效率發(fā)光。
另外，在圖1(a)、(b)所示的外部電極式熒光放電燈1中，當連續(xù)地發(fā)出G(綠)光時，如上所述，將作為上述主要能量供給期間的波形的間隔上限設定為8ms。
圖5是表示在本實施例中使用的點燃電路的概略結構的圖。由于是以改變條件的方式點燃放電燈，所以該圖示出一種可以調(diào)整施加電壓的波形的點燃電路例。
在該圖中，21是由個人計算機等構成的波形生成器，22是輸入輸出部，23是存儲器，由波形生成器21生成施加于放電燈的波形，并通過輸入輸出部22存儲在存儲器23內(nèi)。
存儲在存儲器23內(nèi)的波形數(shù)據(jù)，可與時鐘脈沖發(fā)生器24輸出的規(guī)定頻率的時鐘脈沖同步地讀出，并供給到驅(qū)動器25。
從直流電源7將直流電壓供給由多個變換器構成的波形合成用變換器群26，波形合成用變換器群26，根據(jù)驅(qū)動器25的輸出，產(chǎn)生具有由波形生成器21生成的波形的重復波形電壓。該電壓通過濾波器28施加于放電燈1。
另外，在圖5中示出了一種可以調(diào)整施加電壓的波形的點燃電路例，但作為點燃電路，可以采用其他熟知的電路，例如，也可以采用在上述圖9中示出的回掃方式的點燃電路。
當采用圖9所示的點燃電路時，通過適當?shù)剡x定上述圖9中的變壓器9的電感、驅(qū)動電源的電壓、驅(qū)動信號的脈沖間隔等，可以將重復波形的上升時間、下降時間、波形間隔等設定為所期望的值。
在本實施例中，采用圖5所示的點燃電路及圖9所示的回掃方式的點燃電路，使施加于放電燈的電壓波形改變，從而對電壓的上升時間、下降時間與照度效率[照度/燈管功率(1x/W)]的關系、施加于放電燈的電壓波形的間隔與照度效率[照度/燈管功率(1x/W)]的關系進行了研究。
此時的實驗條件如下。①點燃條件燈電壓-3kVo-p點燃頻率固定為10kHz波形寬度30μs(波形與0V的相交點寬度)②實驗中使用的燈規(guī)格管徑備有一對外部電極的φ8.0mm放電燈燈長360mm
封入氣體以氙Xe為主要成分的稀有氣體封入壓力120Torr為求出上升時間、下降時間的上限值，進行了如下實驗。
采用圖5所示的點燃電路，通過操作波形操作器21，生成上述圖2中示出的三角波狀的電壓波形，將該電壓波形施加于放電燈1，以將放電燈1點燃。然后，測定此時的照度和輸入放電燈1的燈功率。
在以上的測定中，改變波形的上升/下降的斜率，借以改變波形的上升時間、下降時間，并求得上升時間、下降時間與照度效率的關系。
圖6是表示以上述方式求得的上升時間、下降時間與照度效率的關系的圖，其中圖(a)表示上升時間與照度效率的關系，(b)示出下降時間與照度效率的關系。
從該圖可以清楚看出，當上升時間、下降時間都超過了9μs時，照度效率降低。由此可知，施加于放電燈的上升時間、下降時間的上限為9μs。
另外，為求出上升時間、下降時間的下限值，進行了如下實驗。
由于圖5所示的點燃電路不能實現(xiàn)急速的脈沖上升，所以，采用上述圖9所示的回掃方式的點燃電路并減小變壓器9的二次繞組的寄生電容(雜散電容)，以獲得急速上升的脈沖，并將其施加于放電燈而求得上述下限值。
其結果是，當上升時間超過0.03μs時，放電燈的管端部變暗。由此可知，施加于放電燈的上升時間、下降時間的下限為0.03μs。
接著，在上述實驗條件下，采用圖5的點燃電路按如下方式對上升波形、下降波形的間隔與照度的關系進行研究。
由圖5所示點燃電路的波形操作器21生成矩形波形并施加于放電燈1，將放電燈1點燃，并測定了照度和管電壓。然后，僅改變上述波形間的間隔，借以檢驗波形間的間隔與照度的關系。
圖7是表示以上述方式求得的照度效率與上升、下降波形的間隔的關系的圖。此外，在該圖中表示出當使上升、下降的速度基本保持恒定、且施加1.6μs脈寬(與0V的相交點寬度)的電壓并使其間隔變化時的結果。
從該圖可以清楚看出，當上述波形間的間隔在3.4μs以下時，照度效率降低。由此可知，上述波形間的間隔下限值為3.4μs。
在上述實驗中，使用了封入壓力為120Torr的放電燈，但封入放電燈的稀有氣體的壓力可以在80Torr～760Torr的范圍內(nèi)任意選定。
即，如上述特願平8-4499號所公開的，在現(xiàn)有的采用正弦波高頻電壓點燃的情況下，如Xe氣體分壓達到100Torr以上，則亮度變化率急劇增大，但在本發(fā)明中，在將具有急速的上升沿、下降沿的電壓施加于介質(zhì)阻擋放電燈使之點燃時，即使Xe分壓升高，亮度變化率也不會變化，所以，按照本發(fā)明，封入燈管內(nèi)的稀有氣體壓力即使在80Torr以上，也仍能穩(wěn)定地保持點燃狀態(tài)。
另外，當封入放電燈的稀有氣體的壓力超過760Torr時，放電燈的密封將難以保持，所以封入氣體壓力的上限值應在760Torr以下。
此外，在以上的實驗中，將對燈的施加電壓規(guī)定為-3kVo-p，但作為對燈的施加電壓，通?？梢钥紤]使用1000V～10000V范圍內(nèi)的電壓，使用該范圍內(nèi)的任意電壓，都能獲得同樣的效果。
如上所述，在本發(fā)明中，可以使用封入氣體壓力為80Torr～760Torr、施加電壓在1000V～10000V范圍內(nèi)的放電燈。
因此，在對φ15mm、放電容器壁厚0.3mm的放電距離長的燈(放電空間距離14.4mm)施加燈電壓的最小值1000V、而封入壓力選定在760Torr的情況下，E/xP值如下。
E/xP=1000/(1.44×760)=0.914另外，在對φ6mm、放電容器壁厚1.0mm的放電距離短的燈(放電空間距離4mm)施加燈電壓的最大值10000V、而封入壓力選定在80Torr的情況下，E/xP值如下。
E/xP=10000/(0.4×80)=321.5以上實驗是對圖1(a)、(b)所示的外部電極式熒光放電燈1進行的，但對圖1(c)所示的中空圓筒形介質(zhì)阻擋受激準分子放電燈10，在同樣的點燃條件下也可以獲得同樣的效果。
另外，在以上說明中，對圖1(a)～(c)所示的外部電極式熒光放電燈、中空圓筒形介質(zhì)阻擋受激準分子放電燈的點燃條件進行了說明，但本發(fā)明的適用對象并不限定于上述放電燈，例如，也可以應用于圖8(a)～(c)所示的放電燈。
即，對于如圖8(a)所示的在由玻璃等構成的放電容器31內(nèi)設有作為高壓側電極的金屬棒32并在放電容器外周設有低壓側電極33的放電燈、或如該圖(b)所示的在由玻璃、陶瓷制成的2個電介質(zhì)板41和框體42構成的放電容器的兩面設有外部電極44的放電燈、或如該圖(c)所示的在由玻璃等形成的在內(nèi)表面涂有熒光體的半球狀放電容器51內(nèi)設有作為高壓側電極的金屬棒52并在上述放電容器51的外側設有作為低壓電極的外部電極53的放電燈，都同樣可以適用。
如上所述，在本發(fā)明中可以獲得以下的效果。
(1)在以具有重復波形的1kV～10kV燈電壓點燃將預定量的至少一種以上稀有氣體密封在由電介質(zhì)構成的燈管內(nèi)部、且在至少一個電極和氣體之間配置介質(zhì)阻擋層并通過該介質(zhì)阻擋層在燈管內(nèi)引起放電的放電燈時，將作為上述重復波形的主要能量供給期間的波形上升或下降時間設定為0.03μs以上、9μs以下，因此，可以高效率地點燃放電燈。
(2)在以具有重復波形的1kV～10kV燈電壓點燃將預定量的至少一種以上稀有氣體密封在由電介質(zhì)構成的燈管內(nèi)部、且在上述燈管外表面沿管軸方向至少配置2個以上的電極并在上述燈管內(nèi)部涂布熒光物質(zhì)的外部電極式放電燈時，將作為上述重復波形的主要能量供給期間的波形上升或下降時間設定為0.03μs以上、9μs以下，因此，可以高效率地點燃上述外部電極式放電燈。
(3)在上述重復波形的1周期內(nèi)或鄰接周期中，將供給上述能量的波形間的最長間隔設定為3.4μs以上，因此，生成的氙的激發(fā)粒子與在生成受激準分子的過程中生成的受激準分子，不會一起被接著發(fā)生的放電破壞，所以能高效率地點燃放電燈。
(4)將供給上述能量的波形的間隔上限設定為8ms，因此，可以連續(xù)地發(fā)出在復印機等中經(jīng)常使用的G(綠)光。
產(chǎn)業(yè)上的應用可能性如上所述，在本發(fā)明中提出的放電燈點燃裝置，可以應用于OA設備的原稿讀取或用作液晶顯示器的背照光等。
權利要求
1．一種放電燈點燃裝置，以具有重復波形的1kV～10kV燈電壓點燃將預定量的至少一種以上稀有氣體密封在由電介質(zhì)構成的燈管內(nèi)部、且在至少一個電極和氣體之間配置介質(zhì)阻擋層并通過該介質(zhì)阻擋層在燈管內(nèi)引起放電的放電燈，該放電燈點燃裝置的特征在于作為上述重復波形的主要能量供給期間的波形上升或下降時間，在0.03μs以上、9μs以下。
2．一種放電燈點燃裝置，以具有重復波形的1kV～10kV燈電壓點燃將預定量的至少一種以上稀有氣體密封在由電介質(zhì)構成的燈管內(nèi)部、且在上述燈管外表面沿管軸方向至少配置2個以上的電極并在上述燈管內(nèi)部涂布熒光物質(zhì)的外部電極式放電燈，該放電燈點燃裝置的特征在于作為上述重復波形的主要能量供給期間的波形上升或下降時間，在0.03μs以上、9μs以下。
3．根據(jù)權利要求1所述的放電燈點燃裝置，其特征在于在上述重復波形的1周期內(nèi)或鄰接周期中，上述供給能量的波形間的最長間隔，在3.4μs以上。
4．根據(jù)權利要求2所述的放電燈點燃裝置，其特征在于在上述重復波形的一周期內(nèi)或鄰接的周期中、上述供給能量的波形間的最長間隔，在3.4μs以上。
5．根據(jù)權利要求2所述的放電燈點燃裝置，其特征在于上述供給能量的波形的間隔上限為8ms。
6．根據(jù)權利要求1所述的放電燈點燃裝置，其特征在于封入燈管內(nèi)的稀有氣體壓力為80～760Torr。
7．根據(jù)權利要求2所述的放電燈點燃裝置，其特征在于封入燈管內(nèi)的稀有氣體壓力為80～760Torr。
8．根據(jù)權利要求1所述的放電燈點燃裝置，其特征在于點燃燈電壓E與稀有氣體封入壓力P和放電空間距離x之積的比(E/(x·P)}為0.914≤E/(x·P)≤312.5(V/cm·Torr)的放電燈。
9．根據(jù)權利要求2所述的放電燈點燃裝置，其特征在于點燃燈電壓E與稀有氣體封入壓力P和放電空間距離x之積的比{E/(x.P)}為0.914≤E/(x·P)≤312.5(V/cm·Torr)的放電燈。
全文摘要
提供一種能以高的效率使介質(zhì)阻擋放電燈放電的放電燈點燃裝置。以來自點燃電路(5)的具有重復波形的1kV～10kV燈電壓加在將預定量的至少一種以上稀有氣體密封在由電介質(zhì)構成的燈管(3)內(nèi)部、且在至少一個電極和氣體之間配置介質(zhì)阻擋層并通過該介質(zhì)阻擋層在燈管內(nèi)引起放電的(a)(b)所示的外部電極式放電燈(1)、或(c)所示的介質(zhì)阻擋受激準分子放電燈(10)上使其點燃。這時,將作為上述重復波形的主要能量供給期間的波形上升或下降時間設定為0.03μs以上、9μs以下。此外,將供給上述能量的波形間的最長間隔設定為3.4μs以上。
文檔編號H05B41/24GK1216210SQ98800078
公開日1999年5月5日 申請日期1998年2月4日 優(yōu)先權日1997年2月5日
發(fā)明者橫川佳久, 吉岡正樹, 溝尻貴文 申請人:優(yōu)志旺電機株式會社