專利名稱：陰極射線管的制作方法
技術(shù)領域：
本發(fā)明涉及一種如在權(quán)利要求1的前敘部分中所限定的一種陰極射線管。
這樣一種陰極射線管可應用于電視顯示器、計算機監(jiān)視器和投影電視中。
在起始段中提到的陰極射線管可在美國專利US5,270,611中了解到，美國專利US5,270,611描述了一種陰極射線管，該陰極射線管具有一個電極、一個電子束引導腔和一個第一電極，該第一電極可與一個第一電力供應裝置相連以在所述陰極和一個出口之間施加具有第一電場強度為E1的電場。電子束引導腔具有壁，其中，例如與出口相鄰的壁的一部分由絕緣材料構(gòu)成，該絕緣材料的次級發(fā)射系數(shù)為δ1。此外，次級發(fā)射系數(shù)δ1和第一電場強度E1所具有的值可將電子輸送過電子束引導腔。當在電子束引導腔的縱向中施加足夠強的電場時，就可在所述腔中進行電子傳輸。電場的值依賴于材料的類型以及腔壁的幾何結(jié)構(gòu)和尺寸。在一種穩(wěn)定的狀態(tài)下，電子的傳輸是通過一個次級發(fā)射過程來進行的，這樣，對于電子每次沖擊腔壁來說，平均發(fā)射一個電子?？蓪λ龅那闆r進行選擇，這樣當許多電子進入電子束引導腔的入口時，它們將離開所述出口。當出口遠小于入口時就形成了一個電子壓縮器，該電子壓縮器以例如100-1000倍來集中電子源的亮度。這樣就可制造一個具有高電流密度的電子源。一個加速格柵對離開所述引導腔而朝著主電子透鏡發(fā)射的電子進行加速。主電子透鏡通過一個偏轉(zhuǎn)單元將所述引導腔的出口映射到顯示屏上，這樣就在射線管的顯示屏上形成了一個光柵圖像。電子束的光點尺寸決定了射線管的分辨率。特別對于計算機監(jiān)視器射線管和電視畫面射線管來說，分辨率是一個非常重要的特征。在已知的陰極射線管中，除其他因素之外，電子束在顯示屏上的光點尺寸還依賴于出口的直徑和離開所述腔的電子的能量分配情況。
已知陰極射線管的一個缺陷在于電子束在顯示屏上的光點尺寸受到離開所述腔的電子的較寬能量分配的負面影響。
特別地，本發(fā)明的一個目的是提供一種陰極射線管，其中，電子束在顯示屏上的光點尺寸可得以進一步減小。該目的是通過根據(jù)本發(fā)明權(quán)利要求1中所限定的陰極射線管來實現(xiàn)的。本發(fā)明是基于這樣的認識即在已知的陰極射線管中，進入出口的電子可從腔壁處釋放次級電子。次級電子的初始啟動能量將由于在橫向中和/或法向中的電力的作用而沿著跳動軌跡增大。這種增大不僅有助于平均能量，而且還擴展了能量分配的傳播。通過減小能量分配在橫向和/或法向中的傳播，可進一步減小屏幕上的光點尺寸。
在權(quán)利要求2中限定了根據(jù)本發(fā)明的陰極射線管的一個特殊實施例。一個漏斗形的出口使電子相對于出口在橫向中以較小的電力跳動輸入。在該實施例中，離開所述腔的電子在橫向中的平均能量幾乎不增大，因此，相對于最初的能量來說，能量分配的傳播幾乎不擴展。凹形出口的另一個優(yōu)點在于出口的表面可更容易布置次級發(fā)射材料如MgO、Al2O3和玻璃。例如，可通過噴濺或蒸發(fā)的方式在所述表面上布置次級發(fā)射材料。
在權(quán)利要求3中限定了根據(jù)本發(fā)明陰極射線管的另一個實施例。在該專利申請中，漏斗形孔的頂角被限定為由出口壁所包圍的角度2α。角度2α可通過下式來計算 其中，2α代表頂角，F(xiàn) 代表與漏斗的表面相垂直的力，F(xiàn) 代表與漏斗的表面相平行的力，E1代表電子的最低能量，對于該能量來說次級發(fā)射的電子量等于1，2E0代表次級電子的平均啟動能量E0。
在該頂角2α給定的情況下，當滿足傳輸條件且不考慮空間電荷的影響的情況下，漏斗中的等位線的方向與漏斗的出口平面基本平行?，F(xiàn)在，由于橫向中的電力基本為零，能量分配的傳播也約等于次級電子的初始能量，即為2E0。E0和E1均為所述表面上的絕緣材料的特性參數(shù)。例如，根據(jù)表面的處理情況，對于MgO來說，E0和E1的值分別為2.2eV和20eV。而公式(1)中的頂角2α變?yōu)?0°。由S.T.de Swart等在1996年的Philips Journal of Research第50卷、307-335頁的“絕緣體電子傳輸基礎”中給出了在絕緣體表面上進行傳輸?shù)睦碚摫尘啊?br> 在權(quán)利要求5中限定了根據(jù)本發(fā)明陰極射線管的另一個實施例。在例如金字塔形的出口的壁的尖銳的拐角中，可從距離開所述引導腔的電子的平均能量分配較遠的位置處引進跳躍電子。還可認識到漏斗形出口中的圓形拐角可減少電子能量分配中的這些跳躍情況并圍繞一個頂峰集中進行能量分配。
在權(quán)利要求6中限定了根據(jù)本發(fā)明陰極射線管的另一個實施例。在該實施例中，將出口的表面增大一定的尺寸而按比例減小出口中的電流密度。這樣就減小了出口中的空間電荷密度而減少了能量分配的傳播。與所選擇尺寸中的出口的出口平面相平行的截面的增大可通過在該尺寸中產(chǎn)生相應的分辨率損失來平衡。例如，所述截面可具有矩形和橢圓形形狀。
在權(quán)利要求7中限定了根據(jù)本發(fā)明陰極射線管的另一個實施例。凹形出口的壁布置有兩個傾斜角而減小了電子在沒有與壁相作用的情況下就直接運動過出口的機會。也可為出口布置一個從電極的角度來看為凹形的壁以取代所述的兩個傾斜角。
在權(quán)利要求8中限定了根據(jù)本發(fā)明陰極射線管的一個不同的實施例。在該實施例中，與已知引導腔的壁上的電壓差相比較，薄膜上的電壓差較小，已知腔壁的厚度通常為幾百微米厚。在法向中的加速度較小。因此，運動過出口的電子能量分配的傳播仍保持較小，這樣，平均能量在法向中的增加也較小。
在權(quán)利要求9中限定了根據(jù)本發(fā)明陰極射線管的另一個實施例。絕緣材料的邊緣可通過將圍繞出口的電傳導邊緣一些材料除去而形成。將第一電極從出口中取出可減少電子在沒有與第一電極相撞擊的情況下而從出口中運動出的機會。為阻止由在絕緣邊緣處積聚的電荷產(chǎn)生負面影響而將絕緣邊緣的寬度限制為1或2微米。
在權(quán)利要求10中限定了根據(jù)本發(fā)明陰極射線管的另一個實施例。在該實施例中已發(fā)現(xiàn)通過離開出口的所有電子與電傳導通道的內(nèi)壁的相互作用而可減少能量分配在法向中的傳播。選擇第三預定電壓，這樣，將一個足夠大的著屏能量施加到在傳導通道壁處的電子上而啟動次級發(fā)射過程，該次級發(fā)射過程所產(chǎn)生的電子量大于或等于1。電傳導通道可為管形或漏斗形。
在權(quán)利要求13中限定了根據(jù)本發(fā)明陰極射線管的另一個實施例。在該實施例中，當?shù)诙姌O和所述陰極之間的距離足夠小時，第二電極可允許對離開電子束引導腔的電流進行改變，相對于所述陰極來說，所述電子引導腔具有一個較低的正電壓差，例如該正電壓差在1V-10V的范圍內(nèi)。因此，在陰極射線管的驅(qū)動電路中可施加低成本、低壓的電量。在未預先公開的專利申請EP 00/05645中披露了與電子束引導腔相關(guān)的這種第二電極。
參考下文中將描述的實施例可明確本發(fā)明的這些和其他方面。
在附圖中

圖1所示為陰極射線管的一個示意圖；圖2所示為在陰極射線管中應用的根據(jù)本發(fā)明的一種陰極結(jié)構(gòu)的第一實施例；圖3顯示了根據(jù)本發(fā)明的陰極結(jié)構(gòu)的第一實施例的詳細情況；圖4所示為根據(jù)本發(fā)明的陰極結(jié)構(gòu)的一種漏斗形出口；圖5顯示了出口的不同形狀；圖6所示為具有兩個傾斜角的漏斗；圖7所示為布置在絕緣薄膜中的一個出口；圖8顯示了電子束引導腔的一個出口和一個同軸布置的電傳導管；圖9顯示了電子束引導腔的一個出口和一個同軸布置的電傳導漏斗。
圖1所示為一種已知陰極射線管的示意圖。該陰極射線管可從所引用的US5,270,611中了解到。陰極射線管100包括電極結(jié)構(gòu)101，電極結(jié)構(gòu)101具有用于發(fā)射電子的陰極105、106、107和電子束引導腔120、121、122。優(yōu)選的情況為陰極射線管包括用于加熱的電阻絲102、103、104。此外，陰極射線管還包括一個加速格柵140；一個常規(guī)的主透鏡150；一個常規(guī)的磁偏轉(zhuǎn)單元160和一個常規(guī)的彩色顯示屏170。所有這些部件均可從常規(guī)的彩色陰極射線管中了解到。根據(jù)本發(fā)明的陰極射線管可被應用于電視、投影電視和計算機監(jiān)視器中。
圖2顯示了根據(jù)本發(fā)明的陰極結(jié)構(gòu)的第一個實施例，該陰極結(jié)構(gòu)可被應用于圖1所示的陰極射線管中。陰極結(jié)構(gòu)200包括支架201；加熱電阻絲202、203、204；與每個加熱電阻絲相對應的陰極205、206、207。所述陰極以一式三份的形式布置，這樣，所述陰極射線管就可被用于顯示由紅、綠和藍色信號所代表的彩色圖象。對于在單色陰極射線管上顯示黑色和白色畫面來說，一個陰極結(jié)構(gòu)就足夠了。此外，陰極結(jié)構(gòu)200還包括電子束引導腔220、221、222和一個第一電極226、227、228。電子束引導腔220、221、222中的每一個均具有一個入口208、209、210和一個出口223、224、225。入口208、209、210可為正方形且其尺寸為2.5×2.5mm。圍繞電子束引導腔220、221、222的出口223、224、225內(nèi)部的至少一部分覆蓋有一種絕緣材料，該絕緣材料具有的次級發(fā)射系數(shù)δ1＞1以與陰極205、206、207相配合。該材料包括如MgO。MgO層的厚度例如為0.5微米。也可利用其他材料例如卡普頓(kapton)聚酰胺材料。第一電極226、227、228圍繞電子束引導腔220、221、222的外側(cè)上的出口223、224、225布置。第一電極由金屬片構(gòu)成。該金屬片具有例如1微米的厚度且可通過將如鋁和鉻的組合物通過金屬蒸發(fā)的形式來施加。出口223、224、225可具有圓形的形狀且具有例如20微米的直徑。此外，用于加熱陰極205、206、207的每個電阻絲202、203、204均與一個輔助的電力供應Va(未顯示)相耦合。在運行過程中，每個電阻絲202、203、204加熱一個相應的陰極205、206、207。所述陰極包括常用的氧化陰極材料如氧化鋇。
在運行過程中，第一電極226、227、228與一個第一電源裝置V1相耦合以在陰極205、206、207和出口223、224、225之間施加一個電場強度為EV1的電場。第一電力供應V1的電壓例如在100V和1500V的范圍內(nèi)，常用的電壓為700V。MgO的次級發(fā)射系數(shù)δ和給定的磁場強度EV1所具有的值可將電子傳輸過電子束引導腔。從所引用的美國專利US5,270,611中可完全了解這種電子傳輸。
優(yōu)選的情況為將一個第二電極230、231、232放置在入口208、209、210和陰極205、206、207之間。在運行中，第二電極230、231、232與一個第二電源裝置V2(未顯示)相耦合而在陰極205、206、207和第二電極230、231、232之間施加一個具有第二電場強度為EV2的電場以控制電子的發(fā)射。優(yōu)選的情況為，第二電極230、231、232具有一個可傳輸60％電子的抑制柵極。該抑制柵極可由金屬例如鉬制成并可與支架201電耦合。陰極205、206、207和抑制柵極230、231、232之間的電壓差是通過向支架施加一個固定電壓并改變施加到抑制柵極上的電壓來確定的。在運行過程中，由于在陰極205、206、207和抑制柵極230、231、232之間施加的電壓差產(chǎn)生的牽引電場使電子遠離陰極205、206、207。在陰極205、206、207和相應的抑制柵極230、231、232之間的電壓差分別與代表畫面的紅、綠和藍色信號相對應。參考圖1而可對陰極射線管的運行進行進一步的解釋。在電子已離開電子束引導腔220、221、222的出口223、224、225之后，加速格柵140對發(fā)射的電子進行加速而使其進入主透鏡150。通過主透鏡150和偏轉(zhuǎn)單元160，與紅、綠和藍信號相應的三個電子束被引導至彩色顯示屏170以建立由紅、綠和藍信號所代表的畫面?，F(xiàn)在參考圖2中所示的結(jié)構(gòu)。當陰極205、206、207和相應的抑制柵極230、231、232之間的距離足夠小例如在20和400微米之間的范圍時，陰極205、206、207和抑制柵極230、231、232之間較低的電壓差可調(diào)整朝著電子束引導腔220、221、222的入口所進行的電子的發(fā)射。例如，當陰極205、206、207和抑制柵極230、231、232之間的距離為100微米時，在陰極和抑制柵極之間的5V的電壓變動可將傳輸至電子束引導腔220、221、222的電流在0mA和3mA之間進行調(diào)整。
為減小離開引導腔220的電子分配能量的傳播，當從陰極的角度觀察時，出口223為凹形且該出口的壁相內(nèi)延伸。圖3所示為電子束引導腔220的截錐形出口的一個截面視圖。該陰極結(jié)構(gòu)包括一個常用的陰極205；一個調(diào)整抑制柵極230和電子束引導腔220，該電子束引導腔220具有覆蓋有MgO的壁240。圍繞出口223的壁厚度為100微米。在應用于電視的例子中，在所述腔的外側(cè)處的出口直徑為20微米。對于監(jiān)視器來說，在監(jiān)視器的顯示屏上要求更小的光點尺寸，在所述腔的外側(cè)處的出口直徑為10微米。在所述腔的周圍布置有由厚度為1微米的鋁片制成的第一電極226。也可利用其他金屬來取代鋁。這種電子束引導腔可被應用于圖1和圖2所示的陰極射線管中。
優(yōu)選的情況為，在第一電極226和出口223之間的腔220的外側(cè)布置一個邊緣227，該邊緣227由絕緣材料(MgO)制成。該邊緣227可減少電子沖擊第一電極的機會且可截除所述電子或在所述第一電極上引起電子的次級發(fā)射。該邊緣227的寬度是受限的以阻止不需要的電荷在該邊緣的表面上積聚。所述不需要的電荷壓擠離開出口223的電子束。邊緣227的寬度比壁240的厚度小兩個數(shù)量級。在該例子中，邊緣227的寬度約為1微米。
圖4顯示了截錐形出口的截面的詳細情況。頂角2α是由出口223的向內(nèi)延伸的壁228所圍成的角來確定的。頂角2α可根據(jù)下述公式來優(yōu)化 其中，2α代表頂角，F(xiàn) 代表與漏斗的表面相垂直的力，F(xiàn) 代表與漏斗的表面相平行的力，E1代表電子的最低能量，對于該能量來說次級發(fā)射的電子量等于1，2E0代表次級電子的平均啟動能量E0。
在該頂角2α給定的情況下，當滿足傳輸條件且不考慮空間電荷的影響的情況下，出口中的等位線的方向與出口223的出口平面基本平行。在這種情況下，在橫向即與出口平面相平行的方向中的電動力基本為零，而離開所述腔的電子能量分配的傳播也基本等于次級電子的啟動能量即通常為2E0。E0和E1均為絕緣材料的特性參數(shù)。例如，根據(jù)表面的處理情況，對于MgO來說，E0和E1的典型值分別為2.2eV和20eV，在該例子中，公式(1)中的漏斗頂角2α變?yōu)?06°。
為減少電子的能量分配在出口的法向中的傳播，與出口平面相平行的出口的截面具有一個伸長的形狀如為矩形或橢圓形。這種伸長通過在延伸的軸向中在顯示屏上按比例損失分辨率來平衡。
為阻止運動電子的能量分配中產(chǎn)生不需要的跳躍，沿著圖4中的線A’、A”做與出口平面相平行的出口223的一個剖視圖，該剖視圖的拐角的半徑在剖視圖的內(nèi)切圓半徑的1/2至1/10的范圍內(nèi)。
圖5顯示了出口223的不同截面的一些例子，即一個圓500；具有圓形拐角504的一個四邊形502；具有圓形拐角508的一個矩形506和一個橢圓形509。
另外，為增大運動電子與出口223的壁相沖撞的機會可給定兩個傾斜角。
圖6顯示了一個凹形出口223，該凹形出口223具有相對于中軸線的一個第一頂角2α1和一個第二頂角2α2。優(yōu)選的情況為，沿著出口的壁228的一部分而與第一頂角2α1相應的距離比沿著該壁的次級電子的跳躍長度大一個數(shù)量級。次級電子沿著壁228的跳躍長度依賴于第一電極上的電壓V1的相反值。在該例子中，跳躍長度典型地為5微米。沿著壁228的長度就約為50微米。電子在該例子中的運動軌跡具有較大的相互類似性，因此，就減小了電子能量分配的傳播。
另外，如圖6B所示，出口223的壁228可布置一個逐步傾斜的斜坡。
在另一個實施例中，用于減小能量分配的傳播的裝置包括制作在絕緣材料如MgO膜中的電子引導腔的出口。圖7顯示了在MgO的膜700中制作的一個電子引導腔的出口723。膜700具有這樣一個厚度，即該厚度實際上使沒有電子與出口723的壁728相互作用且使膜700仍可進行實際處理。在該例子中，所述膜是由MgO制作的。優(yōu)選的情況為，膜的厚度為出口直徑的1/2-1/5。對于在電視中的應用來說，出口223的直徑Wm例如為20微米。在該例子中，膜的厚度為5微米。在出口723的周圍用作為第一電極的鋁片726的厚度約為1微米。這種電子束引導腔可被應用于圖1和圖2所示的陰極射線管中。在運行過程中，電子沿著表面701運動過出口723，出口723在陰極射線管100中用作為電子源。主透鏡150將出口723影射到顯示屏110上。在該例子中，由于膜上的電壓差基本為零且在出口法向中的加速度實際為零，這樣就減少了能量分配。因此，電子的平均能量幾乎不增加而保持為E1。
在另一個實施例中，用于減小能量分配的傳播的裝置包括一個同軸布置在電子引導腔的出口和陰極射線管的加速格柵之間的一貫電傳導通道。這種陰極結(jié)構(gòu)也可被應用于圖1和圖2所示的陰極射線管中。圖8顯示了具有出口823的腔壁849相對于出口823的主軸線824的截面的一個例子和一個同軸布置的電傳導管850。出口823的壁828包括絕緣材料如MgO。第一電極826與一個第一電源裝置V1相連而在陰極和第一電極826之間提供一個電壓差而將電子傳輸過出口823。電傳導管850與一個第三電源裝置V3相連。第三電源裝置V3提供電壓V3，這樣，電壓差V1-V3為電傳導管850中的電子提供了足夠的著屏能量以啟動具有電子輸出的次級電子發(fā)射，所輸出的電子量大于1。在該例子中，電壓V1為800V，而電壓V3為1000V。因此，第一電極和電傳導管850之間的電壓差約為200V。此外，電傳導管850和陰極射線管100的加速格柵140之間的電壓差應足夠大以朝著顯示屏170牽引由電傳導管850所產(chǎn)生的全部次級電子。這樣，就可減小對法向中的速度分量的能量分配的幫助而不影響對橫向中的速度分量的能量分配的幫助。由于離開電子引導腔的出口823的所有電子均將與電傳導管850的壁相互作用，因此，所有電子的啟動電位能是相同的。通過調(diào)整電壓V3，這些電子的著屏能量可適于在傳導管850中進行主要的次級電子發(fā)射過程?，F(xiàn)在已發(fā)現(xiàn)在這種條件下反向散射過程的機會最小，而電子的平均啟動能量被減小至2E0的數(shù)量級。然后，該能量必須作為法向和橫向中的能量進行分配，這樣，平均能量就在兩個方向中以同樣的數(shù)量級增大。
另外，可取代電傳導管而使用一個電傳導漏斗。圖9顯示了一個具有出口923的電子引導腔和一個電傳導漏斗950，電傳導漏斗950相對于出口923的主軸線924與出口923同軸布置。
權(quán)利要求
1.一種陰極射線管，包括具有陰極的一個電子源，該陰極用于發(fā)射電子；用于將從所述陰極發(fā)射的電子進行集聚的一個電子束引導腔，所述引導腔具有一個入口和一個出口，圍繞所述出口的腔的內(nèi)側(cè)的一部分布置有絕緣材料；可與一個第一電源裝置相連的一個第一電極，在運行過程中，該第一電極在所述陰極和出口之間施加一個第一電場強度為E1的電場以將電子傳輸過所述電子引導腔；將所集聚的電子集中到顯示屏上所用的一個主電子透鏡；其特征在于陰極射線管包括用于減少離開所述腔的電子能量分配的傳播的裝置，該裝置布置在所述腔的入口和所述主電子透鏡之間。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的陰極射線管，其特征在于用于減少能量分配的傳播的裝置包括一個漏斗形出口。
3.根據(jù)權(quán)利要求2所述的陰極射線管，其特征在于漏斗形出口的頂角2α依賴于從絕緣材料釋放的次級電子的啟動能量E0和沖擊絕緣材料的電子的最低能量E1，利用該最低能量可釋放次級電子。
4.根據(jù)權(quán)利要求3所述的陰極射線管，其特征在于絕緣材料包括MgO，而漏斗形孔的頂角2α約為106°。
5.根據(jù)權(quán)利要求2所述的陰極射線管，其特征在于所述出口在所述腔的外側(cè)的截面為具有拐角的矩形，拐角的半徑在剖視圖的內(nèi)切圓半徑的1/2至1/10的范圍內(nèi)。
6.根據(jù)權(quán)利要求1所述的陰極射線管，其特征在于與出口平面相平行的出口的截面具有一個伸長的形狀。
7.根據(jù)權(quán)利要求2所述的陰極射線管，其特征在于凹形出口的壁布置有兩個相對于漏斗形出口的中線傾斜的角。
8.根據(jù)權(quán)利要求1所述的陰極射線管，其特征在于用于減少能量分配的傳播的裝置包括在一塊絕緣金屬片中形成的出口，所述金屬片具有的厚度使運動過所述開口的電子和出口壁之間基本不進行相互作用。
9.根據(jù)權(quán)利要求1所述的陰極射線管，其特征在于第一電極包括圍繞引導腔外側(cè)上的出口的一個電傳導邊緣，陰極射線管還包括一個絕緣材料邊緣，該絕緣材料邊緣圍繞引導腔的外側(cè)上的出口且處于出口和電傳導邊緣之間，絕緣邊緣的寬度與引導腔的壁厚相比至少小兩個數(shù)量級。
10.根據(jù)權(quán)利要求1所述的陰極射線管，其特征在于陰極射線管包括一個電的傳導通道，該傳導通道共軸性地布置在引導腔的出口和主電子透鏡之間，電子引導通道可與一個第三電源裝置相連以向電傳導通道加一個第三預定電壓，電傳導通道和第一電極之間的電壓差應使足夠的著屏能量加到電傳導通道中的電子上，這樣就可啟動次級發(fā)射，次級發(fā)射產(chǎn)生的電子大于或等于1。
11.根據(jù)權(quán)利要求10所述的陰極射線管，其特征在于電傳導通道包括一個電傳導管。
12.根據(jù)權(quán)利要求10所述的陰極射線管，其特征在于電傳導通道包括一個電傳導漏斗。
13.根據(jù)權(quán)利要求1所述的陰極射線管，其特征在于陰極射線管包括一個布置在陰極和電子引導腔之間的第二電極，所述第二電極可與一個第二電源裝置相連，從而，在運行過程中，在陰極和第二電極之間加第二電場強度E2的一個電場以控制電子的發(fā)射。
全文摘要
一種陰極射線管，包括一個電子源和一個具有入口和出口的電子束引導腔，其中，與出口相鄰近的電子束引導腔的至少一部分包括一個獨立的材料，該獨立的材料具有次級發(fā)射系數(shù)δ1以與陰極相配合且形成一個電子源。此外，該陰極射線管還包括一個可與第一電壓源相連的第一電極，在運行過程中，該第一電極在陰極和出口之間加一個第一電場強度E
文檔編號H01J29/04GK1397085SQ01804119
公開日2003年2月12日 申請日期2001年9月14日 優(yōu)先權(quán)日2000年9月27日
發(fā)明者N·C·范德瓦爾特, E·M·J·尼森, M·G·H·希丁克, G·G·P·范戈爾科姆, B·H·W·亨德里克斯, P·H·F·特羅姆佩納爾斯, W·A·J·A·范德佩爾 申請人:皇家菲利浦電子有限公司