本發(fā)明涉及地球物理勘探領(lǐng)域,更具體的,涉及一種瞬變電磁反演方法。
背景技術(shù):
瞬變電磁法作為一種地球物理勘探的有力手段,能夠解決礦產(chǎn)勘查、能源、工程、水文、環(huán)境地質(zhì)調(diào)查、考古探測等多種地球物理問題。它利用階躍波或其他脈沖電流地下發(fā)射一次脈沖磁場,地下導(dǎo)電地質(zhì)體在一次場激發(fā)下產(chǎn)生感應(yīng)渦流,進(jìn)而激發(fā)出二次磁場。當(dāng)發(fā)射電流關(guān)斷時(shí),一次場消失,地下渦流隨時(shí)間衰減,其衰減時(shí)間與導(dǎo)電地質(zhì)體的電性參數(shù)(體積、結(jié)構(gòu)、埋深、電阻率、電導(dǎo)率、介電常數(shù))有關(guān)。通過觀測二次場值,可以重建地下不均勻體的電性參數(shù),這個(gè)過程稱為反演。反之,利用已知電性參數(shù)的地下結(jié)構(gòu)計(jì)算二次場變化的過程,稱為正演。
在傳統(tǒng)的一維瞬變電磁反演中,往往分別對一條測線上的每個(gè)測點(diǎn)單獨(dú)反演,然后將這條測線上每個(gè)測點(diǎn)的反演結(jié)果結(jié)合作圖,形成二維電性參數(shù)-深度斷面成像。在實(shí)際工程中,某個(gè)測點(diǎn)的測量結(jié)果可能被外界因素(環(huán)境噪聲、儀器噪聲等)干擾,從而帶來反演結(jié)果的突變。而實(shí)際大地相鄰測點(diǎn)處的電性參數(shù)變化應(yīng)該不大,特別是在測點(diǎn)較密集時(shí),不應(yīng)產(chǎn)生異常的電性參數(shù)突變。測點(diǎn)單獨(dú)反演忽略了相鄰測點(diǎn)間的約束關(guān)系,局部的電性參數(shù)突變會(huì)影響二維電性參數(shù)一深度斷面的成像結(jié)果,給后期的解釋工作帶來困難。
2004年,Auken提出了基于Marquardt反演方法的橫向約束反演。Marquardt單點(diǎn)反演算法的原理是直接對單個(gè)測點(diǎn)的測量數(shù)據(jù)和理論數(shù)據(jù)的擬合差求最小,得到此時(shí)對應(yīng)的電阻率值。在此基礎(chǔ)上,Auken將若干測點(diǎn)的測量數(shù)據(jù)組合起來構(gòu)成輸入數(shù)據(jù)矩陣,建立同時(shí)反演多個(gè)測點(diǎn)的Marquardt方程,并添加橫向約束方程,使相鄰測點(diǎn)間電阻率梯度變化最小。將這兩個(gè)方程聯(lián)立為方程組求解,得到基于Marquardt方法施加橫向約束的反演結(jié)果。該方法通過相鄰測點(diǎn)間電阻率梯度最小的約束關(guān)系,能抑制突變的反演結(jié)果,使成像結(jié)果更平滑可靠。
在實(shí)現(xiàn)本發(fā)明的過程中,申請人發(fā)現(xiàn)上述現(xiàn)有技術(shù)存在如下技術(shù)缺陷:
(1)Marquardt方法反演不穩(wěn)定,極易陷入局部最優(yōu)解,反演結(jié)果依賴初始模型,初始模型選取的不合理會(huì)導(dǎo)致反演結(jié)果的偏差甚至錯(cuò)誤,因此基于Marquardt方法的橫向約束平滑方法反演不穩(wěn)定,適用性不強(qiáng)。
(2)采用正則化方法能尋求滿足約束條件的全局最優(yōu)解,得到穩(wěn)定的反演結(jié)果。目前的正則化反演方法僅局限于單點(diǎn)反演中,無法在相鄰測點(diǎn)間施加約束。
技術(shù)實(shí)現(xiàn)要素:
(一)要解決的技術(shù)問題
鑒于以上技術(shù)缺陷,本發(fā)明提供了一種能夠抑制局部測點(diǎn)的跳變,使反演結(jié)果更加真實(shí)可靠性、同時(shí)具備正則化迭代穩(wěn)定和全局最優(yōu)的基于橫向平滑約束的瞬變電磁反演方法。
(二)技術(shù)方案
本發(fā)明技術(shù)方案如下:
本發(fā)明提供了一種基于橫向平滑約束的瞬變電磁反演方法,包括:
S1、向地下發(fā)射一次脈沖磁場,測量地下導(dǎo)電地質(zhì)體在一次脈沖磁場激發(fā)下產(chǎn)生感應(yīng)渦流而激發(fā)的二次磁場,所測量得到的二次磁場數(shù)據(jù)作為觀測數(shù)據(jù);
S2、構(gòu)建反演初始模型;
S3、構(gòu)建觀測數(shù)據(jù)與正演理論數(shù)據(jù)之間的不匹配泛函;
S4、構(gòu)建約束導(dǎo)電地質(zhì)體的電性參數(shù)變化的縱向約束泛函;
S5、構(gòu)建約束測點(diǎn)間導(dǎo)電地質(zhì)體的電性參數(shù)變化的橫向約束泛函;
S6、由不匹配泛函、縱向約束泛函和橫向約束泛函構(gòu)建反演目標(biāo)函數(shù);
S7、以初始反演模型為初始條件,求解反演目標(biāo)函數(shù)取最小時(shí)對應(yīng)的電性參數(shù),根據(jù)該電性參數(shù)重建地下結(jié)構(gòu)。
所述步驟S6構(gòu)建的反演目標(biāo)函數(shù)為:P=Pt+αPV+λPH;式中:Pt為不匹配泛函;PV為縱向約束泛函;PH為橫向約束泛函;α稱為正則化因子,用于調(diào)整反演過程中縱向約束泛函占總目標(biāo)函數(shù)的比重;λ稱為橫向約束因子,是大于0的正數(shù),根據(jù)地層橫向連續(xù)性取值。所述步驟S5構(gòu)建的橫向約束泛函是:其中代表橫向電性參數(shù)梯度,|| ||L2代表二范數(shù)。所述步驟S4構(gòu)建的縱向約束泛函包括最小約束模型泛函、最平緩約束泛函、最光滑約束泛函、總變分約束泛函、最小支撐泛函,或者最小梯度支撐泛函。所述步驟S7求解反演目標(biāo)函數(shù)的算法包括高斯牛頓法。所述電性參數(shù)包括導(dǎo)電地質(zhì)體的電阻率、電導(dǎo)率或介電常數(shù)。
(三)有益效果
1、本發(fā)明通過施加橫向約束泛函,增加了相鄰測點(diǎn)間的約束關(guān)系,抑制了局部測點(diǎn)的跳變,使反演成像結(jié)果更真實(shí)可靠;
2、本發(fā)明基于正則化方法,具備正則化迭代穩(wěn)定、全局最優(yōu)的優(yōu)點(diǎn),通過選擇不同的縱向電性參數(shù)約束條件,能得到縱向模型不同的反演結(jié)果。
附圖說明
圖1是根據(jù)本發(fā)明的一種基于橫向平滑約束的瞬變電磁反演方法實(shí)施例流程圖;
圖2是根據(jù)本發(fā)明實(shí)施例的真實(shí)大地模型圖;
圖3是根據(jù)本發(fā)明實(shí)施例的測點(diǎn)1(10m)處的輸入數(shù)據(jù)在瞬變電磁二次場響應(yīng)圖;
圖4是無約束反演的Occam反演成像結(jié)果;
圖5是根據(jù)本發(fā)明實(shí)施例的橫向平滑約束的Occam反演成像結(jié)果。
具體實(shí)施方式
為使本發(fā)明的目的、技術(shù)方案和優(yōu)點(diǎn)更加清楚明白,以下結(jié)合具體實(shí)施例,并參照附圖,對本發(fā)明作進(jìn)一步的詳細(xì)說明。
本發(fā)明采用的技術(shù)方案是,一種基于橫向平滑約束的瞬變電磁反演方法,包括以下步驟:
S1、向地下發(fā)射一次脈沖磁場,測量地下導(dǎo)電地質(zhì)體在一次脈沖磁場激發(fā)下產(chǎn)生感應(yīng)渦流而激發(fā)的二次磁場,所測量得到的二次磁場數(shù)據(jù)作為觀測數(shù)據(jù)。
該步驟由瞬變電磁法觀測二次場數(shù)據(jù),包括采集時(shí)間T及其對應(yīng)的場值dobs。其中,場值dobs=[dobs1,dobs2,...,dobsM]T由多個(gè)測點(diǎn)的觀測數(shù)據(jù)拼接而成,dobsi=[d1,d2,...,dL],M為參與反演的測點(diǎn)數(shù),L為時(shí)間測道總數(shù),di為某個(gè)采樣時(shí)間處的采樣數(shù)據(jù)。每個(gè)采樣點(diǎn)的數(shù)據(jù)要滿足衰減特性,需剔除早期包含一次場的部分和晚期由于噪聲產(chǎn)生震蕩的部分。
S2、構(gòu)建反演初始模型。
構(gòu)建反演初始模型需要輸入反演參數(shù)。反演參數(shù)包括發(fā)射電流I,發(fā)射線圈半徑R,發(fā)射線圈匝數(shù)Nt,觀測偏移距r,接收線圈有效面積S。反演初始模型包括測點(diǎn)數(shù)M,反演層數(shù)N,各層厚度h=[h1,h2,...,hN-1],反演初始電性參數(shù),m=[m1,1,m1,2,...,m1,N,m2,1,m2,2,...,m2,N,...,mM,1,mM,2,...,mM,N]T。反演初始電性參數(shù)可以是導(dǎo)電地質(zhì)體的電阻率、電導(dǎo)率、介電常數(shù)。由于隨深度變化反演分辨率降低,通常令hi+1/hi>1。
S3、構(gòu)建觀測數(shù)據(jù)與正演理論數(shù)據(jù)之間的不匹配泛函
不匹配泛函可寫為
Pt=||Wd(F(m)-dobs)||2 (1)
式中,Wd為描述數(shù)據(jù)比重的權(quán)值矩陣,F(xiàn)(m)是通過反演參數(shù)正演得到的理論數(shù)據(jù),由M個(gè)正演數(shù)據(jù)拼接而成。Wd可選擇為
σi,j為第i個(gè)測點(diǎn)第j個(gè)時(shí)間測道的噪聲。
S4、構(gòu)建約束電性參數(shù)變化的縱向約束泛函。
縱向約束泛函可選擇但不僅限于以下幾種:
最小約束模型泛函
最平緩約束泛函
最光滑約束泛函
總變分約束泛函
最小支撐泛函
最小梯度支撐泛函
其中m為需要進(jìn)行約束的電性參數(shù)矩陣,mref為參考模型,代表縱向電性參數(shù)梯度,β稱為聚焦因子,是一個(gè)遠(yuǎn)小于1的正數(shù)。
S5、構(gòu)建約束測點(diǎn)間電性參數(shù)變化的橫向約束泛函。
為使相鄰測點(diǎn)間橫向變化盡量平滑,泛函可寫為
S6、由不匹配泛函、縱向約束泛函和橫向約束泛函構(gòu)建反演目標(biāo)函數(shù)。
反演目標(biāo)函數(shù)可寫為
P=Pt+αPV+λPH (10)
式中α稱為正則化因子,用于調(diào)整反演過程中縱向約束泛函占總目標(biāo)函數(shù)的比重。λ稱為橫向約束因子,是大于0的正數(shù)。當(dāng)已知地層橫向連續(xù)性較好時(shí),可以選擇稍大的λ值。
S7、以初始反演模型為初始條件,求解目標(biāo)函數(shù)取最小時(shí)對應(yīng)的電性參數(shù),根據(jù)該電性參數(shù)重建地下結(jié)構(gòu)。
該步驟可采用高斯牛頓法求解,將正演函數(shù)F(m)近似寫為
F(m)=F(m0)+J0(m1-m0) (11)
式中m0為某步迭代的初始條件,m1為本次迭代的待求電性參數(shù),J0為某步迭代時(shí)正演函數(shù)對初始條件的導(dǎo)數(shù)矩陣,其每個(gè)元素為
將公式(13)代入目標(biāo)函數(shù)中,令得迭代公式
每步迭代后用新求得的結(jié)果更新初始條件,當(dāng)擬合差小于期望擬合差時(shí),迭代終止。每步迭代過程需在一定區(qū)間內(nèi)動(dòng)態(tài)選擇α值,使目標(biāo)函數(shù)達(dá)到最小。選擇使用的最優(yōu)化算法包括但不僅限于高斯牛頓法。
實(shí)例
本實(shí)施例中,通過所闡述的橫向平滑約束算法,對瞬變電磁二次場數(shù)據(jù)進(jìn)行反演。
(1)輸入由瞬變電磁法測得的二次場數(shù)據(jù)。設(shè)置大地模型如圖1所示,電性參數(shù)使用導(dǎo)電地質(zhì)體的電阻率,分別為300Ωm,100Ωm,300Ωm。每個(gè)測點(diǎn)處的觀測數(shù)據(jù)應(yīng)具備衰減特性,如圖2所示。
(2)輸入反演參數(shù)并構(gòu)建初始模型。發(fā)射線圈匝數(shù)為1,發(fā)射電流為5A,發(fā)射半徑R=50m,觀測點(diǎn)偏移距r=0m,接收線圈有效面積為2000m2。設(shè)測點(diǎn)數(shù)M=19,反演模型為30層,厚度增長比例hi+1/hi=1.04,第一層厚度h1=13m,每層的初始電阻率為100Ωm。
(3)構(gòu)建觀測數(shù)據(jù)與正演理論數(shù)據(jù)之間的不匹配泛函。在此假設(shè)各時(shí)間測道數(shù)據(jù)所占比重一致,即權(quán)值矩陣為單位對角陣。
(4)構(gòu)建約束電阻率變化的縱向約束泛函。在此使用Occam反演中應(yīng)用的最平緩約束泛函其中
(5)構(gòu)建約束測點(diǎn)間電阻率變化的橫向約束泛函其中
每一行中1和-1相隔N-1個(gè)0。
(6)由不匹配泛函、縱向約束泛函和橫向約束泛函構(gòu)建反演目標(biāo)數(shù)。設(shè)置α的搜索范圍為10-2-101,λ=1.1。
(7)以初始模型為初始條件,采用高斯牛頓法求解目標(biāo)函數(shù)取最小時(shí)對應(yīng)的電阻率,得到如圖4所示的反演結(jié)果。圖3為未施加橫向平滑約束的反演結(jié)果。
以上所述的具體實(shí)施例,對本發(fā)明的目的、技術(shù)方案和有益效果進(jìn)行了進(jìn)一步詳細(xì)說明,應(yīng)理解的是,以上所述僅為本發(fā)明的具體實(shí)施例而已,并不用于限制本發(fā)明,凡在本發(fā)明的精神和原則之內(nèi),所做的任何修改、等同替換、改進(jìn)等,均應(yīng)包含在本發(fā)明的保護(hù)范圍之內(nèi)。