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      一種超分辨陣列掃描結(jié)構(gòu)光照明成像裝置及其成像方法

      文檔序號(hào):9726171閱讀:672來源:國知局
      一種超分辨陣列掃描結(jié)構(gòu)光照明成像裝置及其成像方法
      【技術(shù)領(lǐng)域】
      [0001] 本發(fā)明設(shè)及一種成像裝置及其成像方法,具體設(shè)一種超分辨陣列掃描結(jié)構(gòu)光照明 成像裝置及其成像方法,屬于光學(xué)緊密測(cè)量技術(shù)領(lǐng)域。
      【背景技術(shù)】
      [0002] 光學(xué)顯微術(shù)是一種歷史悠久且十分重要的無破壞性技術(shù),被廣泛應(yīng)用于生物和材 料科學(xué)等領(lǐng)域。結(jié)構(gòu)光照明技術(shù)(St;ruc1:ured Illumination Microscopy ,SIM)由美國科學(xué) 家Gustafsson于2000年提出,其原理類似于莫爾條紋原理,通過調(diào)制寬場(chǎng)顯微鏡的照明函 數(shù),使得整個(gè)光學(xué)系統(tǒng)的光強(qiáng)傳遞函數(shù)(0TF)得到平移與疊加,從而使得系統(tǒng)頻域帶寬增 加,截止頻率提高。通常采用一個(gè)正弦光柵改變寬場(chǎng)顯微鏡的照明強(qiáng)度分布,照明光場(chǎng)在光 柵方向上被調(diào)制,經(jīng)過旋轉(zhuǎn)光柵實(shí)現(xiàn)整個(gè)橫向的調(diào)制。相比于光瞳濾波技術(shù),結(jié)構(gòu)光技術(shù)注 重考慮光學(xué)系統(tǒng)頻域的變化與影響,只要滿足光柵周期等于寬場(chǎng)顯微鏡空間截止頻率,結(jié) 構(gòu)光照明技術(shù)即可使系統(tǒng)0TF帶寬變?yōu)樵瓉淼?倍,即分辨率提高為原來的2倍。
      [0003] 通常寬場(chǎng)結(jié)構(gòu)光照明顯微鏡只能測(cè)量比較薄的生物樣品,當(dāng)測(cè)量較厚的樣品時(shí), 隨入射距離的增加,平行光入射的衍射光受散射效應(yīng)影響明顯。

      【發(fā)明內(nèi)容】

      [0004] 本發(fā)明的目的是為了解決現(xiàn)有技術(shù)中的顯微成像技術(shù)只能測(cè)量較薄的生物樣品, 當(dāng)測(cè)量較厚的樣品時(shí),隨入射距離的增加,平行光入射的衍射光受散射效應(yīng)影響明顯,測(cè)量 效率低的問題。
      [0005] 本發(fā)明的技術(shù)方案是:一種超分辨陣列掃描結(jié)構(gòu)光照明成像裝置,包括LED光源, 沿Lm)光源光線傳播方向依次放置光強(qiáng)調(diào)制器、準(zhǔn)直擴(kuò)束器、掃描系統(tǒng)、微透鏡陣列、準(zhǔn)直透 鏡、分光棱鏡、1/4波片、照明物鏡,樣品、收集透鏡、CCD光強(qiáng)探測(cè)器W及數(shù)據(jù)采集卡;所述光 強(qiáng)調(diào)制器是聲光調(diào)制器,光束經(jīng)過調(diào)制后光強(qiáng)與時(shí)間成正弦關(guān)系,經(jīng)過掃描系統(tǒng),在樣品表 面可W得到空間上光強(qiáng)按正弦分布的照明光場(chǎng);所述數(shù)據(jù)采集卡可W同步控制光強(qiáng)調(diào)制與 掃描。
      [0006] 采用CCD探測(cè),成像過程需要逐點(diǎn)掃描,那么整個(gè)圖像采集過程效率大大降低。因 此,在光路中加入微透鏡陣列,同時(shí)對(duì)多點(diǎn)進(jìn)行掃描可W極大提高測(cè)量效率。
      [0007] 所述的Lm)光源為非相干光源,對(duì)樣品的照明為非相干照明,整個(gè)成像過程均為非 相干成像。
      [000引所述掃描系統(tǒng)包括掃描振鏡,掃描振鏡改變光束偏轉(zhuǎn)角。
      [0009] 基于所述一種超分辨陣列掃描結(jié)構(gòu)光照明成像裝置的成像方法,包括W下步驟:
      [0010] 步驟一、通過A0M聲光調(diào)制器對(duì)照明光束的光強(qiáng)在時(shí)域內(nèi)進(jìn)行調(diào)制成正弦函數(shù),調(diào) 制探測(cè)面探測(cè)靈敏度系數(shù),得到等效掃描照明光場(chǎng);
      [0011] 步驟二、對(duì)照明光透過樣品并經(jīng)過物鏡再次成像得到探測(cè)面上的光強(qiáng)分布,對(duì)所 述探測(cè)面上的光強(qiáng)分布在掃描時(shí)間上進(jìn)行積分,得到樣品表面照明光的強(qiáng)度分布;
      [0012] 步驟Ξ、對(duì)樣品表面照明光光強(qiáng)分布進(jìn)行超分辨圖像重構(gòu)處理,得到清晰圖像。
      [0013] 所述步驟一具體包括:
      [0014] 通過對(duì)探測(cè)面靈敏度系數(shù)進(jìn)行調(diào)試,得到照明光場(chǎng)的不同掃描位置的光強(qiáng)最大 值,進(jìn)而得到掃描后的照明光場(chǎng)光強(qiáng)分布;
      [0015] 對(duì)掃描后的照明光場(chǎng)光強(qiáng)分布進(jìn)行時(shí)間積分得到等效照明光場(chǎng)。
      [0016] 所述步驟二包括:
      [0017] 得到照明光透過樣品后光強(qiáng)分布,進(jìn)而得到經(jīng)過物鏡再次成像到探測(cè)面上的光強(qiáng) 分布;
      [0018] 對(duì)探測(cè)面上的光強(qiáng)分布在掃描時(shí)間上進(jìn)行積分,得到積分圖像的光強(qiáng)分布;
      [0019] 對(duì)積分圖像的光強(qiáng)分布進(jìn)行傅里葉變換得到積分圖像的圖像頻譜。
      [0020] 步驟Ξ所述超分辨圖像重構(gòu)處理包括對(duì)樣品表面照明光的光強(qiáng)分布引入不同的 調(diào)制相位并進(jìn)行解調(diào)。
      [0021] 所述對(duì)樣品表面照明光的光強(qiáng)分布引入不同的調(diào)制相位并進(jìn)行解調(diào)的過程包括:
      [0022] 根據(jù)引入不同的調(diào)制相位得到照明光場(chǎng)的不同掃描位置的光強(qiáng)最大值,進(jìn)而得到 引入相位后的積分圖像的光強(qiáng)分布;
      [0023] 對(duì)引入相位后的積分圖像的光強(qiáng)分布進(jìn)行傅里變換,得到帶有相位的積分圖像頻 譜;
      [0024] 通過構(gòu)造相位矩陣、像頻譜矩陣和物頻譜矩陣,得到物頻譜的Ξ部分的頻率信息。
      [0025] 所述的聲光調(diào)制器Α0Μ的調(diào)制周期Τ與掃描點(diǎn)在樣品表面的掃描速度V的乘積 νΤ=-- 1ΝΑ.
      [0026] 通過微透鏡陣列在物面產(chǎn)生的照明光斑中,相鄰照明光斑中屯、距離為照明光場(chǎng)空 間周期的整數(shù)倍。
      [0027] 為了增加光學(xué)成像的穿透深度,結(jié)構(gòu)光照明原理被引入到掃描顯微鏡中,由于掃 描顯微鏡采用聚焦照明,能量集中,受厚樣品散射影響小。2009年,美國哈佛大學(xué)謝曉亮課 題組提出一種應(yīng)用于巧光激光掃描顯微鏡的結(jié)構(gòu)光照明超分辨,利用同步完成激光掃描顯 微鏡中的空間掃描與照明光強(qiáng)調(diào)制,在非相干系統(tǒng)中,獲得了一個(gè)在時(shí)間域上不同位置光 強(qiáng)調(diào)制分布的結(jié)構(gòu)光照明,從而改善系統(tǒng)分辨力,原理仿真表明,激光掃描顯微鏡的分辨力 提高為原來的2倍。此外,該系統(tǒng)亦可用于雙光子巧光顯微鏡。
      [0028] 本發(fā)明與現(xiàn)有技術(shù)相比具有W下效果:本發(fā)明的裝置設(shè)置有聲光調(diào)制器和與其同 步的振鏡掃描系統(tǒng),能在掃描的同時(shí)改變掃描光斑的光強(qiáng)。本發(fā)明的方法利用調(diào)制經(jīng)過樣 品之前的光束,完成同步掃描,得到不同掃描點(diǎn)的瞬時(shí)光強(qiáng)信號(hào),最后時(shí)間不同的每次掃描 得到的像疊加。運(yùn)種不同掃描點(diǎn)照明光強(qiáng)不同,且照明光強(qiáng)與樣品被掃描點(diǎn)位置成正弦關(guān) 系的設(shè)計(jì),可W把樣品結(jié)構(gòu)中的高頻分量向低頻方向平移并且與低頻成分疊加,系統(tǒng)探測(cè) 到普通顯微成像系統(tǒng)中無法探測(cè)到的高頻信息,從而顯著改善系統(tǒng)橫向分辨力。
      [0029] 本發(fā)明在物面通過時(shí)域累計(jì)得到光強(qiáng)按正弦分布的照明光場(chǎng)。照明光場(chǎng)對(duì)樣品物 函數(shù)進(jìn)行調(diào)制,使其高頻信息移向低頻段,進(jìn)而能被探測(cè)光路探測(cè)并參與成像。改變照明光 場(chǎng)方向可W對(duì)物函數(shù)進(jìn)行不同方向的調(diào)制。每個(gè)照明方向通過改變照明光場(chǎng)相位,對(duì)探測(cè) 頻譜中的高低頻成分加 W區(qū)分,最后進(jìn)行圖像重構(gòu)得到超分辨圖像。為了提高測(cè)量效率,在 光路中加入微透鏡陣列,可w同時(shí)實(shí)現(xiàn)多路照明與多路探測(cè),成像速率隨微透鏡陣列中微 透鏡數(shù)量成倍提高。該裝置與方法可W提高掃描顯微系統(tǒng)的空間截止頻率,拓寬空間頻域 帶寬,從而顯著改善系統(tǒng)橫向分辨力,并且同時(shí)具有高測(cè)量效率,可適用于工業(yè)形貌及厚生 物樣品成像的測(cè)量領(lǐng)域。
      【附圖說明】
      [0030] 圖1是本發(fā)明超分辨陣列掃描結(jié)構(gòu)光照明成像裝置結(jié)構(gòu)示意圖;
      [0031] 圖2是ΝΑ = 0.1,λ = 660ηπι時(shí)普通掃描顯微成像系統(tǒng)的0TF歸一化仿真圖;
      [0032] 圖3是ΝΑ = 0.1,λ = 660ηπι時(shí)陣列掃描結(jié)構(gòu)光照明顯微成像系統(tǒng)的0TF歸一化仿真 圖;
      [0033] 圖4是X方向上間隔為3.3皿的條紋樣品仿真圖;
      [0034] 圖5是樣品的頻譜分布仿真圖;
      [0035] 圖6是條紋樣品在ΝΑ = 0.1,λ = 660ηπι的普通掃描顯微系統(tǒng)中所探測(cè)到的頻譜仿真 圖;
      [0036] 圖7是條紋樣品在ΝΑ = 0.1,λ = 660皿的普通掃描顯微系統(tǒng)中所成像光強(qiáng)歸一化仿 真圖;
      [0037] 圖8是條紋樣品在ΝΑ = 0.1,λ = 660皿,照明光場(chǎng)光強(qiáng)分布為盧^ Λ') +1.的陣 乂 列掃描結(jié)構(gòu)光照明系統(tǒng)中所探測(cè)到的頻譜仿真圖;
      [0038] 圖9是圖7中數(shù)據(jù)經(jīng)過圖像重構(gòu)后的到的超分辨圖像的頻譜;
      [0039 ]圖10是條紋樣品在ΝΑ = 0.1,λ = 660皿,照明光場(chǎng)光強(qiáng)分布為/=做蛛^^ .V) +1的陣 ,Λ 列掃描結(jié)構(gòu)光照明系統(tǒng)中經(jīng)過圖像重構(gòu)后所得超分辨圖像的光強(qiáng)歸一化仿真圖;
      [0040]圖11是條紋樣品與其在普通掃描顯微系統(tǒng)和陣列掃描結(jié)構(gòu)光照明系統(tǒng)中所成像 在X方向光強(qiáng)歸一化仿真圖。
      [0041 ] 圖1中:1、L邸光源,2、Α0Μ聲光調(diào)制器,3、準(zhǔn)直擴(kuò)束器,4、掃描系統(tǒng),5、微透鏡陣列, 6、準(zhǔn)直透鏡,7、收集透鏡,8、分光棱鏡,9、CCD探測(cè)器,10、1 /4波片,11、照明物鏡,12、樣品。
      【具體實(shí)施方式】
      [0042] 結(jié)合【附圖說明】本發(fā)明的【具體實(shí)施方式】,本發(fā)明的一種超分辨陣列掃描結(jié)構(gòu)光照明 成像裝置包括L邸光源1,其特征在于:沿Lm)光源1光線傳播方向依次放置Α0Μ聲光調(diào)制器2、 準(zhǔn)直擴(kuò)束器3、掃描系統(tǒng)4、微透鏡陣列5、準(zhǔn)直透鏡6、分光棱鏡8、1/4波片10、照明物鏡11、樣 品12、收集透鏡7、CCD探測(cè)器9W及數(shù)據(jù)采集卡;所述的聲光調(diào)制器A0M的調(diào)制周期T與掃描 點(diǎn)在樣品表面的掃描速度V的乘積W' 且相鄰照明光斑中屯、距離為照明光場(chǎng)空間周 2規(guī) 期的整數(shù)倍。
      [0043] 所述的Lm)光源為非相干光源,對(duì)樣品的照明為非相干照明,整個(gè)成像過程均為非 相干成像D
      [0044] 所述掃描系統(tǒng)3包括掃描振鏡,掃描振鏡改變光束偏轉(zhuǎn)角D
      [0045] 本實(shí)施例的超分辨掃描結(jié)構(gòu)光照明成像方法,利用AOM聲光調(diào)制器對(duì)系統(tǒng)中經(jīng)過 樣品前的照明光進(jìn)行時(shí)間調(diào)制,同步完成掃描,得到樣
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