專(zhuān)利名稱(chēng)：光信息記錄媒體的記錄再生裝置的制作方法
本申請(qǐng)為1995年11月10日提交的、申請(qǐng)?zhí)枮?5119229.9、發(fā)明名稱(chēng)為“光信息記錄媒體的記錄再生裝置及其所用的物鏡”的申請(qǐng)案的分案申請(qǐng)。
本發(fā)明涉及將入射的發(fā)散光聚光到光信息記錄媒體上的物鏡沿與光軸正交的方向移動(dòng)以進(jìn)行尋道的光信息記錄媒體的記錄再生裝置。
在使用對(duì)光盤(pán)等信息記錄媒體的記錄再生裝置的光學(xué)系統(tǒng)中，近年來(lái)最通用的是如

圖1所示的將來(lái)自光源3的光，用物鏡2直接聚光在信息記錄面1上的方式。在圖1中箭頭4表示尋道的方向。通常是由于因光盤(pán)本身的偏心、旋轉(zhuǎn)軸的搖擺等，使軌道也搖擺，為不使激光光點(diǎn)脫離軌道，使激光光點(diǎn)沿光盤(pán)徑向移動(dòng)，檢測(cè)出正規(guī)的軌道，一般稱(chēng)為尋道。
在使用如圖1所示的有限共軛型物鏡的光學(xué)系統(tǒng)中，尋道是將物鏡相對(duì)光源沿與光軸正交的方向移動(dòng)。亦即使用透鏡的軸外光。因而要求物鏡在軸上、軸外都能很好地校正象差。但是，通常光盤(pán)用的物鏡受到成本、重量等的制約，大都使用完全消球差單片型非球面透鏡，在那種情況下，軸外象差取決于隨像高的平方增加的象散。而且那時(shí)子午面內(nèi)光線的會(huì)聚點(diǎn)比弧矢面內(nèi)光線會(huì)聚點(diǎn)能在更前方(物鏡側(cè))發(fā)生象散。
在使用對(duì)光盤(pán)等信息記錄媒體的記錄再生裝置的光學(xué)系統(tǒng)中，通常用作光源的是波導(dǎo)放大型半導(dǎo)體激光器。這種激光器在其異質(zhì)結(jié)面上垂直方向和水平方向的發(fā)光點(diǎn)位置錯(cuò)開(kāi)，即有象散差。通常為了防止與相鄰光道(track)的串?dāng)_(cross talk)，在裝置中組裝時(shí)要使衍射環(huán)強(qiáng)度小的接結(jié)水平方向成為光盤(pán)徑向。這時(shí)，沿光盤(pán)的法線和半徑方向形成的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)就會(huì)在與其正交的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)的前方(物鏡側(cè))。作為消除半導(dǎo)體激光器的象散差產(chǎn)生的影響的方法，有在“光學(xué)”第14卷第二號(hào)(1985年4月)第64-67頁(yè)所披露的方法，但因成本等原因通常還一直使用有象散差的半導(dǎo)體激光器。
如上所述，因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散使沿光盤(pán)法線和半徑方向形成的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)在與其正交的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)的前方(物鏡側(cè))，進(jìn)而在使用有象散差的半導(dǎo)體激光器時(shí)，因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散和半導(dǎo)體激光器具有的主要因象散差引起的象散都會(huì)使沿光盤(pán)法線與半徑方向形成的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)在與其正交的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)的前方，對(duì)光學(xué)系統(tǒng)整體來(lái)說(shuō)，這些象散當(dāng)然要加到一起。
圖2示出只因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散、以及因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散與半導(dǎo)體激光器的象散共同作用對(duì)產(chǎn)生的象散的實(shí)例。在圖2中，使用無(wú)象散差的半導(dǎo)體激光器時(shí)，只因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散成為在實(shí)際狀態(tài)產(chǎn)生的象散，使用有象散差的半導(dǎo)體激光器時(shí)，與半導(dǎo)體激光器的象散現(xiàn)象共同作用時(shí)的象散成為實(shí)際使用狀態(tài)的象散。在高的像高的位置，波面象差變得超過(guò)0.07λrms即作為讀取正常執(zhí)行的大致標(biāo)準(zhǔn)的馬來(lái)西魯界限。
在光盤(pán)等信息記錄媒體的記錄再生裝置內(nèi)使用的光學(xué)系統(tǒng)中，作為用以校正象散試驗(yàn)已在例如特公平6-48543號(hào)等中披露，該專(zhuān)利公報(bào)所公開(kāi)的信息是使物鏡單體導(dǎo)致的象散與構(gòu)成光學(xué)系統(tǒng)的其它光學(xué)部件導(dǎo)致的象散互相抵消，從而使從半導(dǎo)體激光器至信息記錄媒體的整個(gè)光學(xué)系統(tǒng)所產(chǎn)生的在軸上的象散大體最小。在為了尋道使物鏡沿與光軸正交方向移動(dòng)時(shí)，因上述原因要產(chǎn)生象散，而因這種尋道產(chǎn)生的象散未得到校正。
本發(fā)明的目的是提供一種在光盤(pán)等光信息記錄媒體的記錄再生裝置中使用的光學(xué)系統(tǒng)中，在整個(gè)尋道范圍都能很好地校正象散的光信息記錄媒體的記錄再生裝置。
為了解決上述課題，本發(fā)明提供的光信息記錄媒體的記錄再生裝置的技術(shù)方案如下，它包括配置有由半導(dǎo)體激光器構(gòu)成的用于發(fā)射光束的光源；接受該光源射出的光束并將該發(fā)散光束聚光于信息記錄媒體上的物鏡，通過(guò)使上述物鏡相對(duì)上述光源沿與光軸正交的方向移動(dòng)來(lái)進(jìn)行尋道；所述物鏡是具有非球面表面的正透鏡；上述的物鏡具有象散，使該物鏡因?qū)さ捞幱谳S外的位置上，從該物鏡射出的波面的象散量具有最小值。
由于上述物鏡的象散是沿半導(dǎo)體激光器和尋道而產(chǎn)生的象散相抵消的方向裝配所產(chǎn)生的象散，所以能防止產(chǎn)生串?dāng)_，并且由于半導(dǎo)體激光器產(chǎn)生的象散與因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散能互相抵消，作為系統(tǒng)整體，能提供即使在尋道時(shí)物鏡從光軸移動(dòng)也能良好地校正象散的光信息記錄媒體的記錄再生裝置。
附圖簡(jiǎn)要說(shuō)明如下圖1是用于光信息記錄媒體的記錄再生裝置的光學(xué)系統(tǒng)圖。
圖2是已有技術(shù)的象散圖。
圖3是主要由半導(dǎo)體激光器產(chǎn)生的象散和因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散合成所得到的象散的說(shuō)明圖。
圖4是表示實(shí)施例的光學(xué)系統(tǒng)圖。
圖5是實(shí)施例1的象散圖。
圖6是實(shí)施例2的象散圖。
圖7是實(shí)施例3的象散圖。
圖8是實(shí)施例4的象散圖。
圖9是實(shí)施例5的象散圖。
在光盤(pán)等信息記錄媒體的記錄再生裝置中使用的光學(xué)系統(tǒng)中，通常是使能很好地校正球面象差和彗形象差的完全消球差的單片兩面非球面的透鏡作為物鏡。這時(shí)，在因?qū)さ喇a(chǎn)生像高時(shí)所產(chǎn)生的象差是以象散為主。已知此象散相對(duì)像高Y按平方律增加。因而在因?qū)さ酪鸬淖畲笙窀遈的十分之七處所產(chǎn)生的象散量大體是在最大像高Y處所產(chǎn)生的象散量的一半。而且這時(shí)所產(chǎn)生的象散的方向是使在光盤(pán)的法線和半徑方向所形成的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)在與其正交的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)前方，即靠近物鏡的方向。
而且，半導(dǎo)體激光器的發(fā)光點(diǎn)的偏移，即主要因象散差引起的象散量(RMS值)ASLASER(單位λ、λ是波長(zhǎng))可用下式表示。ASLASER=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ]]>其中θ＝Sin-1(NA′) NA′物鏡的像側(cè)開(kāi)口數(shù)N′像側(cè)媒質(zhì)的折射率N物體側(cè)媒質(zhì)的折射率m′物鏡的水平放大率ΔX半導(dǎo)體激光器的象散差的一半(μm)λ半導(dǎo)體激光器的波長(zhǎng)(μm)半導(dǎo)體激光器在與異質(zhì)結(jié)面平行的方向和垂直的方向有不同的發(fā)散角，與結(jié)面平行方向的發(fā)散角比垂直方向的發(fā)散角更小。通常，該橢圓形光束因圓形開(kāi)口而成為圓形光束，但在與受更大影響的結(jié)面垂直的方向，衍射環(huán)的強(qiáng)度會(huì)變大。在光盤(pán)等中，此衍射環(huán)一到相鄰光道上，就會(huì)產(chǎn)生串?dāng)_這樣的不良情況。
為了避免這種不良情況，通過(guò)為了尋道使物鏡移動(dòng)的方向即光盤(pán)的半徑方向和光學(xué)系統(tǒng)的光軸所形成的面與半導(dǎo)體激光器的異質(zhì)結(jié)面所成的角度在±45°以?xún)?nèi)成為減少串?dāng)_的必要條件。進(jìn)入而最好使光盤(pán)的半徑方向即光道相鄰的方向和與半導(dǎo)體激光器的結(jié)面平行的方向一致來(lái)決定半導(dǎo)體激光器和光盤(pán)的關(guān)系。
這樣，與半導(dǎo)體激光器的異質(zhì)結(jié)面平行的方向和光盤(pán)半徑方向變成在±45°以?xún)?nèi)或者一致，在光盤(pán)的法線和半徑方向形成的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)可和與其正交的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)相同，或者在前方(即靠近物鏡)。
因而，將半導(dǎo)體激光器設(shè)定成這樣的方向時(shí)，由于主要由半導(dǎo)體激光器具有的象散差引起的象散如因?qū)さ喇a(chǎn)行的象散的方向都使在光盤(pán)法線和半徑方向形成的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)在與其正交的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)的前方，即能靠近物鏡，作為光學(xué)系統(tǒng)整體，就會(huì)使它們的象散相加，這在實(shí)用上是不希望的。
在本發(fā)明中，使物鏡預(yù)先產(chǎn)生象散，而且由于借助該象散在光盤(pán)法線和半徑方向形成的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)能在與其正交的面內(nèi)的光線會(huì)聚點(diǎn)的后方，通過(guò)這樣地裝配，能使主要因上述半導(dǎo)體激光器產(chǎn)生的象散和因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散互相抵消，作為整體系統(tǒng)，即使在尋道時(shí)使物鏡從光軸移動(dòng)，也能很好地校正象散。
在此對(duì)主要由半導(dǎo)體激光器產(chǎn)生的象散和因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散合成所得到的象散進(jìn)行說(shuō)明。
象散是有180°旋轉(zhuǎn)的周期性的象差。所以，將象散量相同，象散方向正交時(shí)的象散合成時(shí)，象散成為0。
按一周360°的圓圖考慮這樣種情況時(shí)，可按圖3所示的矢量和考慮。
在圖3中，Δ表示象散的量，θ表示象散的方向。
現(xiàn)在，當(dāng)主要因半導(dǎo)體激光器產(chǎn)生的象散發(fā)生在θ＝45°(在圖3中是2θ＝90°)方向，大小為2Δ，因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散發(fā)生在θ＝0°(在圖3中是2θ＝0°)方向，大小為2Δ時(shí)，兩者合成的象散發(fā)生在θ＝22.5°(在圖3中是2θ＝45°)方向，大小是2√2Δ。
因而，在這種情況下為了使主要因半導(dǎo)體激光器產(chǎn)生的象散與因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散互相抵消，最好是將在θ＝135°(在圖3中是2θ＝270°)方向大小的為2Δ的象散與在θ＝90°(在圖3中是2θ＝180°)方向，大小為2Δ的象散合成后的象散賦與物鏡。但是，在此必須注意，主要由半導(dǎo)體激光器產(chǎn)生的象散量不隨尋道變化，而因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散是隨尋道量而變化的。所以，實(shí)際上為了很好地在尋道的全部范圍都能很好地校正象散，例如在上述情況下，因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散2Δ如果是因?qū)さ喇a(chǎn)生的最大象散量時(shí)，如將在θ＝135°(在圖3中是2θ＝270°)方向大小的為2Δ的象散與在θ＝90°(在圖3中是2θ＝180°)方向大小為因?qū)さ喇a(chǎn)生的最大象散量的一半即Δ的象散合成而得到的象散賦與物鏡，則能完全抵消半導(dǎo)體激光器產(chǎn)生的象散，而且因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散變動(dòng)也能成為只因?qū)さ喇a(chǎn)生的最大象散量未進(jìn)行校正時(shí)的只能因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散量的1/2以下，從而能得到具有在最大尋道量為7/10時(shí)象散量為0這樣特性的光信息記錄媒體的記錄再生裝置。
使與半導(dǎo)體激光器的結(jié)面平行的方向和光盤(pán)半徑的方向即光道相鄰的方向(跟蹤方向)一致這樣來(lái)設(shè)置半導(dǎo)體激光器時(shí)，將主要由半導(dǎo)體激光器產(chǎn)生的象散與因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散合成所得到的象散量滿(mǎn)足下式。ASSUM=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ+ΔAS(KY)]]>其中θ′＝Sin-1(NA′)NA′物鏡的像側(cè)開(kāi)口數(shù) N′像側(cè)媒質(zhì)的折射率N物體側(cè)鏡質(zhì)的折射率 m′物鏡的水平放大率ΔX半導(dǎo)體激光器的象散差的一半(μm)λ半導(dǎo)體激光器的波長(zhǎng)(μm)Y由尋道引起的最大像高ΔAS(KY)因像高KY的尋道產(chǎn)生的象散量(WEF·λrms)KY因?qū)さ酪鸬淖畲笙窀叩腒/10的像高(mm)ASsum在像高為KY的半導(dǎo)體激光器的象散量與因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散量合成所得的象散量(WEF·λrms)所以，如果使物鏡單體所具有的軸上的象散量(ASLENS)與在規(guī)定像高KY的合成的象散量ASsum相等，在該規(guī)定的象高KY可使象散量為0，如將該規(guī)定的像高KY設(shè)定在0.30Y～0.95Y的范圍內(nèi)，則在整個(gè)尋道范圍都能很好地校正象散。
按照?qǐng)D4～圖9說(shuō)明本發(fā)明的實(shí)施例。
圖4示出實(shí)施例的光學(xué)系統(tǒng)，11是光盤(pán)的玻璃蓋，12是物鏡。
本發(fā)明的實(shí)施例的物鏡的光源側(cè)、像側(cè)的面的非球面形狀，在以面的頂點(diǎn)為原點(diǎn)，以光軸方向?yàn)閄軸的正交座標(biāo)系統(tǒng)中，K為圓錐系數(shù)，Ai為非球面系數(shù)，Pi為非球面的冪數(shù)時(shí)，可用下式表示[數(shù)學(xué)式5]X=CΦ21+1-(1+k)C2Φ2+ΣiAiΦPi]]>Φ=Y2+Z2,C=1r]]>d軸上物鏡的厚度n物鏡在780nm的折射率v物鏡在d線的阿貝數(shù)(Abbe numver)[實(shí)施例1]半導(dǎo)體激光器的波長(zhǎng) λ＝0.78(μm)半導(dǎo)體激光器的象散差2ΔX＝10(μm)物鏡的像側(cè)開(kāi)口數(shù)NA′＝0.45物鏡的水平放大率m＝-1/5.5像側(cè)媒質(zhì)的折射率N′＝1物體側(cè)媒質(zhì)的折射率 N＝1由跟蹤引起的最大像高Y＝0.1(mm)光盤(pán)玻璃蓋的玻璃厚度t＝1.2(mm)光盤(pán)玻璃蓋的折射率 n＝1.55物鏡的數(shù)據(jù)為R1＝2.570，d1＝2.50，n1＝1.48595v＝55.0 R2＝4.362，當(dāng)圓錐系數(shù)、非球面系數(shù)、非球面的冪數(shù)如下表所示時(shí)表1
象散量如下列所示[數(shù)學(xué)式6]ASLASER=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ=0.009(λrms)]]>ΔAS(0.4Y)＝0.007(λrms)ΔAS(0.7Y)＝0.019(λrms)ΔAS(0.9r)＝0.031(λrms)0.016≤ASLLENS≤0.040圖5示出本實(shí)施例的象散。
在圖5中，橫軸表示象高，縱軸表示波面象數(shù)。給出由尋道引起的波面象散量。
在圖中的“尋道”表示不考慮半導(dǎo)體激光器的象散，只考慮由尋道引起的波面象散量。
“尋道+半導(dǎo)體激光器的象散”表示包含由半導(dǎo)體激光器的象散時(shí)，由于尋道而產(chǎn)生的波面象散量。
“ΔAS(0.4Y)，ΔAS(0.7Y)，ΔAS(0.9Y)抵消的情況”是指上述的“尋道+半導(dǎo)體激光器的象散”中，本發(fā)明中的，分別對(duì)ΔAS(0.4Y)，ΔAS(0.7Y)，ΔAS(0.9Y)進(jìn)行抵消的情況下，由于尋道而產(chǎn)生的波面的象散量。
上述說(shuō)明內(nèi)容也適應(yīng)于附圖6、7、8、9。半導(dǎo)體激光器的波長(zhǎng)λ＝0.78(μm)
半導(dǎo)體激光器的象散差2ΔX＝20(μm)物鏡的像側(cè)開(kāi)口數(shù)NA′＝0.45物鏡的水平放大率m＝-1/5.5像側(cè)媒質(zhì)的折射率N′＝1物體側(cè)媒質(zhì)的折射率 N＝1尋道引起的最大像高 Y＝0.1(mm)光盤(pán)玻璃蓋的玻璃厚度t＝1.2(mm)光盤(pán)玻璃蓋的折射率 n＝1.55物鏡的數(shù)據(jù)為R1＝+2.570，d1＝2.50，n1＝1.48595v＝55.0 R2＝-4.362，當(dāng)圓錐系數(shù)、非球面系數(shù)、非球面的冪數(shù)如下表所示時(shí)表2
象散量ASLASER用下式表示。ASLASER=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ=0.009(λrms)]]>ΔAS(0.4Y)＝0.007(λrms)ΔAS(0.7Y)＝0.019(λrms)ΔAS(0.9Y)＝0.031(λrms)0.026≤ASLENS≤0.050(λrms)
圖6示出本實(shí)施例的象散。半導(dǎo)體激光器的波長(zhǎng) λ＝0.78(μm)半導(dǎo)體激光器的象散差2ΔX＝10(μm)物鏡的像側(cè)開(kāi)口數(shù)NA′＝0.45物鏡的水平放大率m＝-1/5.5像側(cè)媒質(zhì)的折射率N′＝1物體側(cè)媒質(zhì)的折射率 N＝1尋道引起的最大像高 Y＝0.1(mm)光盤(pán)玻璃蓋的玻璃厚度t＝1.2(mm)光盤(pán)玻璃蓋的折射率 n＝1.55物鏡的數(shù)據(jù)為R1＝+2.280，d1＝2.50，n1＝1.48595v＝55.0 R2＝-3.603，當(dāng)圓錐系數(shù)、非球面系數(shù)、非球面的冪數(shù)如下表所示時(shí)表3
象散量ASLASER用下式表示。ASLASER=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ=0.011(λrms)]]>
ΔAS(0.4Y)＝0.014(λrms)ΔAS(0.7Y)＝0.032(λrms)ΔAS(0.9Y)＝0.048(λrms)0.025(λrms)≤ASLENS≤0.059(λrms)圖7示出本實(shí)施例的象散。半導(dǎo)體激光器的波長(zhǎng)λ＝0.78(μm)半導(dǎo)體激光器的象散差 2ΔX＝20(μm)物鏡的像側(cè)開(kāi)口數(shù) NA′＝0.45物鏡的水平放大率 m＝-1/5.0像側(cè)媒質(zhì)的折射率 N′＝1物體側(cè)媒質(zhì)的折射率 N＝1尋道引起的最大像高 Y＝0.1(mm)光盤(pán)玻璃蓋的玻璃厚度 t＝1.2(mm)光盤(pán)玻璃蓋的折射率 n＝1.55物鏡的數(shù)據(jù)為R1＝+2.280，d1＝2.50，n1＝1.48595v＝55.0，R2＝-3.603，在圓錐系數(shù)、非球面系數(shù)、非球面的冪數(shù)如下表所示時(shí)表4
象散量ASLASER用下式表示。ASLASER=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ=0.023(λrms)]]>ΔAS(0.4Y)＝0.014(λrms)ΔAS(0.7Y)＝0.032(λrms)ΔAS(0.9Y)＝0.048(λrms)0.037(λrms)≤ASLENS≤0.071(λrms)圖8示出本實(shí)施例的象數(shù)。半導(dǎo)體激光器的波長(zhǎng) λ＝0.78(μm)半導(dǎo)體激光器的象散差2ΔX＝0(μm)物鏡的像側(cè)開(kāi)口數(shù)NA′＝0.45物鏡的水平放大率m＝-1/5.0像側(cè)媒質(zhì)的折射率N′＝1物體側(cè)媒質(zhì)的折射率 N＝1因?qū)さ缹?dǎo)致的最大像高Y＝0.1(mm)光盤(pán)玻璃蓋的玻璃厚度t＝1.2(mm)光盤(pán)玻璃蓋的折射率 n＝1.55物鏡的數(shù)據(jù)為R1＝+2.280，d1＝2.50，n1＝1.48595v＝55.0，R2＝-3.603，當(dāng)圓錐系數(shù)、非球面系數(shù)、非球面的冪數(shù)如下表所示時(shí)表5
象散量ASLASER用下式表示。ASLASER=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ=0(λrms)]]>ΔAS(0.4Y)＝0.014(λrms)ΔAS(0.7Y)＝0.032(λrms)ΔAS(0.9Y)＝0.048(λrms)0.014(λrms)≤ASLENS≤0.048(λrms)圖9示出本實(shí)施例的象散。
按照本發(fā)明的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，在尋道時(shí)即使物鏡移離光軸，也能很好地校正象散。
權(quán)利要求
1.一種光信息記錄媒體的記錄再生裝置，它包括配置有由半導(dǎo)體激光器構(gòu)成的用于發(fā)射光束的光源；接受該光源射出的光束并將該發(fā)散光束聚光于信息記錄媒體上的物鏡，通過(guò)使上述物鏡相對(duì)上述光源沿與光軸正交的方向移動(dòng)來(lái)進(jìn)行尋道；所述物鏡為具有非球面表面的正透鏡；其特征在于上述的物鏡具有象散，使該物鏡因?qū)さ捞幱谳S外的位置上，從該物鏡射出的波面的象散量具有最小值，。
2.如權(quán)利要求1所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，其特征在于從上述物鏡射出的波面的象散量的最小值，在最大尋道量的上述物鏡的最大像高為Y時(shí)，在0.30Y～0.95Y的尋道范圍中產(chǎn)生。
3.如權(quán)利要求1所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，其特征在于從上述物鏡射出的波面的象散量的最小值，在最大尋道量的上述物鏡的最大像高為Y時(shí)，在0.40Y～0.90Y的尋道范圍中產(chǎn)生。
4.如權(quán)利要求1所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，其特片在于從上述物鏡的射出的波面的象散量的最小值，在最大尋道的上述物鏡的最大像高為Y時(shí)，在0.60Y～0.80Y的尋道范圍中產(chǎn)生。
5.如權(quán)利要求1～4中任何一項(xiàng)所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，其特征在于上述半導(dǎo)體激光器有象散差。
6.如權(quán)利要求1～4中任何一項(xiàng)所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，其特征在于上述半導(dǎo)體激光器有象散差，通過(guò)上述物鏡因?qū)さ姥嘏c光軸正交方向移動(dòng)的方向和該物鏡的光軸所形成的面，與該半導(dǎo)體激光器的異質(zhì)結(jié)面，呈±45°夾角。
7.如權(quán)利要求1～6中任何一項(xiàng)所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，其特征在于上述物鏡是有限共軛型單片雙面非球面透鏡。
8.如權(quán)利要求1～6中任何一項(xiàng)所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，其特征在于上述物鏡是通過(guò)模塑成形制造的有限共軛型的單片兩面非球面透鏡。
9.如權(quán)利要求1-8所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，其特征在于上述物鏡的至少一表面的第一截面形狀和與該第一截面垂直的表面的第二截面形狀不同，以使其產(chǎn)生象散。
10.如權(quán)利要求8所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，其特征在于上述物鏡是通過(guò)樹(shù)脂模塑成形制造的，因樹(shù)脂成形導(dǎo)致取向畸變而具有象散。
11.如權(quán)利要求8所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，其特征在于上述物鏡是由因樹(shù)脂成形導(dǎo)致的取向畸變，以及至少一表面的第一截面形狀和與該第一截面垂直的截面形狀不同，以使其產(chǎn)生象散。
12.如權(quán)利要求1-11所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，其特征在于，所述物鏡的旋轉(zhuǎn)位置是這樣設(shè)定的，即上述物鏡具有象散，使該物鏡因?qū)さ蓝幱谳S外位置時(shí)從該物鏡射出的波面的象散量具有最小值。
13.如權(quán)利要求1-12所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，所述半導(dǎo)體激光器具有象散差，該象散差(ASLASER)的值滿(mǎn)足下述公式ASLASER=16×12·N·θ2×NN·m2·ΔX/λ]]>θ′＝Sin-1(NA′)NA′物鏡的像側(cè)開(kāi)口數(shù)N′像側(cè)媒質(zhì)的折射率N物體側(cè)媒質(zhì)的折射率m′物鏡的水平方向放大率ΔX半導(dǎo)體激光器的象散差的一半(μm)λ半導(dǎo)體激光器的波長(zhǎng)(μm)
14.如權(quán)利要求1-13所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，所述物鏡具有的軸上的象散差(ASLENS)滿(mǎn)足下列的公式，16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ+ΔAS(0.4Y)≤ASLENS]]>≤16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ+ΔAS(0.9Y)]]>θ′＝Sin-1(NA′)NA′物鏡的像側(cè)開(kāi)口數(shù)N′像側(cè)媒質(zhì)的折射率N物體側(cè)媒質(zhì)的折射率m′物鏡的水平方向放大率ΔX半導(dǎo)體激光器的象散差的一半(μm)λ半導(dǎo)體激光器的波長(zhǎng)(μm)ΔAS(0.4Y)，ΔAS(0.9Y)在像高為0.4Y，0.9Y的尋道產(chǎn)生的象散量(WEF·λrms)Y由尋道引起的最大像高Y(mm)。
15.如權(quán)利要求1-14所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，所述光束在所述光信息記錄介質(zhì)的法線和徑向線所形成的面上的會(huì)聚點(diǎn)，位于該光束在垂直于該法線和徑向線所形成的面上的會(huì)聚點(diǎn)的背面
16.一種光信息記錄媒體的記錄再生裝置所用的物鏡，它使從由半導(dǎo)體激光器構(gòu)成的光源射出的光作為發(fā)散光束入射并使該發(fā)散光束聚光在信息記錄媒體上，而且相對(duì)光源沿與光軸的正交的方向移動(dòng)來(lái)進(jìn)行尋道，其凸面朝向光源側(cè)，光源側(cè)和像側(cè)兩邊的面由非球面形成的正的單透鏡，其特征在于所述物鏡具有象散，使在因?qū)さ蓝幱谳S外的位置上，射出的波面的象散量具有最小值。
17.如權(quán)利要求16所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置用的物鏡，其特征在于從上述物鏡射出的波面的象散量的最小值，在最大尋道量的上述物鏡的最大像高為Y時(shí)，在0.30Y～0.95Y的尋道范圍產(chǎn)生。
18.如權(quán)利要求16所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置用的物鏡，其特征在于從上述物鏡射出的波面象散量的最小值，在最大尋道量的上述物鏡的最大像高為Y時(shí)，在0.40Y～0.90Y的尋道范圍內(nèi)產(chǎn)生。
19.如權(quán)利要求16所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置用的物鏡，其特征片在于從上述物鏡射出的波面象散量的最小值，在最大尋道量的上述物鏡的最大像高為Y時(shí)，在0.60Y～0.80Y的尋道范圍內(nèi)產(chǎn)生。
20.如權(quán)利要求16-19所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置用的物鏡，其特征在于所述的物鏡是有限共軛型的單一雙面非球面透鏡。
21.如利要求16-19項(xiàng)所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置用的物鏡，其特征在于所述物鏡是由成形制造的有限共軛型單片兩面非球面透鏡。
22.如權(quán)利要求16-21所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置用的物鏡，其特征在于所述對(duì)物鏡是由因?yàn)橹辽僖幻娴囊环较虻慕孛嫘螤詈团c其正交方向的截面的形狀不同使其產(chǎn)生象散的透鏡構(gòu)成。
23.如權(quán)利要求21所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置用的物鏡，所述的物鏡由樹(shù)脂模塑成形制造，由因樹(shù)脂成形導(dǎo)致取向畸變而產(chǎn)生象散的透鏡構(gòu)成。
24.如權(quán)利要求21所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置用的物鏡，其特征在于，所述的物鏡由因樹(shù)脂模塑成形導(dǎo)致的取向畸變，以及至少一面的一方向的截面形狀和與其正交方向的截面形狀不同而產(chǎn)生象散的透鏡構(gòu)成。
25.如權(quán)利要求16-24所述的光信息記錄媒體的記錄再生裝置用的物鏡，所述光束在所述光信息記錄介質(zhì)的法線和徑向線所形成的面上的會(huì)聚點(diǎn)，位于該光束在垂直于該法線和徑向線所形成的面上的會(huì)聚點(diǎn)的背面
全文摘要
一種光信息記錄媒體的記錄再生裝置,它配置有將來(lái)自作為光源的半導(dǎo)體激光器的射出光束聚光在信息記錄媒體上的有限共軛型的物鏡,不使用準(zhǔn)直儀也能很好地校正尋道時(shí)的象散。因?qū)さ蓝谳S外的位置上,使從物鏡射出的波面的象散量產(chǎn)生最小值,而使物鏡具有保持象散。
文檔編號(hào)G11B7/09GK1330364SQ0012833
公開(kāi)日2002年1月9日 申請(qǐng)日期2000年11月17日 優(yōu)先權(quán)日1994年11月10日
發(fā)明者山崎敬之, 松丸隆 申請(qǐng)人:柯尼卡株式會(huì)社