本申請涉及激光技術和非線性光學領域，尤指一種基于Herriott池的鎖模光纖激光器。
背景技術：
隨著科學技術的發(fā)展，高功率高能量超短脈沖鎖模光纖激光器由于具有結構緊湊、成本低廉以及易于維護等優(yōu)勢，相較于基于光纖激光放大器作為驅(qū)動源的高功率超快紫外激光源、光學參量振蕩器和寬帶超連續(xù)激光器等領域被密切關注。通常的鎖模光纖激光器大多數(shù)是采用反常色散區(qū)的孤子鎖模、零色散區(qū)的展寬-壓縮脈沖鎖模以及大凈正色散區(qū)的相似子鎖模原理來實現(xiàn)，當鎖模輸出能量達到幾十nJ時，過剩的非線性相位累積導致的脈沖分裂成為限制此類鎖模光纖激光器輸出功率和能量的瓶頸之一。
北京工業(yè)大學的CN201110101110.3號專利申請公開了一種石墨烯被動鎖模光纖激光器，包括泵浦源、波分復用光纖耦合器、增益光纖、輸出耦合器、單模光纖、環(huán)形器、石墨烯可飽和吸收體和偏振控制器等。該鎖模光纖激光器利用石墨烯可飽和吸收體作為被動鎖模器件，實現(xiàn)超短脈沖激光輸出。該鎖模光纖激光器的不足之處在于：采用低損傷閾值的石墨烯作為鎖模器件，限制了腔內(nèi)能量密度；采用單模光纖作為增益介質(zhì)，限制了輸出功率的進一步提高。
Bülend等人在論文“Approaching microjoule-level pulse energy with mode-locked femtosecond fiber lasers”(OPTICS LETTERS,VOLUME34,NUMER 10,MAY 15,2010)中提出了一種利用半導體可飽和吸收鏡(SESAM)作為鎖模元器件和平面高反鏡陣列作為光路延時器的高能量超短脈沖鎖模光纖激光器。該鎖模光纖激光器由泵浦源、棒狀光子晶體增益光纖、半導體可飽和吸收鏡(SESAM)、平面高反鏡陣列、光學隔離器、波片以及單模光纖模式過濾器組成。上述技術采用了鎖模光纖激光器工作在正色散區(qū)，棒狀光纖晶體光纖作為增益介質(zhì)和半導體可飽和吸收鏡(SESAM)作為鎖模器件實現(xiàn)高能量超短脈沖激光輸出。該鎖模光纖激光器的不足之處在于：一是振蕩腔內(nèi)采用了半導體可飽和吸收鏡(SESAM)和小芯徑單模光纖作為鎖模元件和模式過濾器，由于半導體可飽和吸收鏡(SESAM)和小芯徑單模光纖具有低的能量損傷閾值以及半導體可飽和吸收鏡(SESAM)低的熱導率限制了鎖模光纖激光器的輸出功率和能量進一步提高，使得具有高能量損傷閾值和高平均功率承受能力的棒狀光子晶體增益光纖的優(yōu)勢沒有完全體現(xiàn)出來；二是采用平面高反鏡陣列作為光路延時器降低重復頻率，使諧振腔內(nèi)振蕩光和諧振腔輸出光的光束質(zhì)量變差，從而影響了其鎖模穩(wěn)定性和應用范圍。
技術實現(xiàn)要素：
鑒于此，有必要提供一種工作在全正色散區(qū)，無飽和吸收元件和單模光纖模式過濾器的基于Herriott池的鎖模光纖激光器，以輸出高功率高能量超短激光脈沖。
為解決上述技術問題，本申請?zhí)峁┝艘环N基于Herriott池的鎖模光纖激光器，包括泵浦源、光子晶體增益光纖、Herriott池、偏振相關隔離器、帶通濾波器、偏振器、熔融石英塊、及若干鏡子，所述泵浦源通過若干鏡子將泵浦光輸入所述光子晶體增益光纖的第一端，所述光子晶體增益光纖的第一端發(fā)射出諧振腔內(nèi)振蕩光在所述若干鏡子的協(xié)助下依次經(jīng)由所述Herriott池延時、偏振相關隔離器、帶通濾波器、偏振器及熔融石英塊后進入所述光子晶體增益光纖的第二端，所述偏振相關隔離器產(chǎn)生輸出光輸出。
優(yōu)選地，所述泵浦源與所述光子晶體增益光纖之間依次設有第一透鏡、雙色鏡、及第二透鏡，所述泵浦源置于所述第一透鏡的焦點處，所述泵浦源發(fā)出的泵浦光依次透射通過所述第一透鏡和所述雙色鏡的中心后由所述第二透鏡聚焦耦合進入所述光子晶體增益光纖的第一端。
優(yōu)選地，所述光子晶體增益光纖與所述Herriott池之間依次設有第二透鏡、雙色鏡、第一平面高反鏡、及第二平面高反鏡，從所述光子晶體增益光纖的第一端發(fā)射的諧振腔內(nèi)振蕩光經(jīng)所述第二透鏡準直輸出后，再由所述雙色鏡、第一平面高反鏡和第二平面高反鏡依次反射后，水平入射到所述Herriott池中，所述雙色鏡、所述第一平面高反鏡的入射光與反射光之間的夾角均為90°，所述第二平面高反鏡的入射光與反射光之間的夾角介于0°-90°之間。
優(yōu)選地，所述Herriott池包括第三平面高反鏡、凹面反射鏡、第四平面高反鏡、及第五平面高反鏡；所述諧振腔內(nèi)振蕩光經(jīng)所述第二平面高反鏡反射后射入所述Herriott池中的第三平面高反鏡，再經(jīng)所述第三平面高反鏡反射后，在所述凹面反射鏡與第四平面高反鏡之間多次反射，最后，由所述第五平面高反鏡將諧振腔內(nèi)振蕩光從Herriott池中反射出去，所述第三平面高反鏡的入射光與反射光之間的夾角范圍90°～180°；所述第五平面高反鏡的入射光與反射光之間的夾角范圍0°～90°。
優(yōu)選地，所述Herriott池與所述偏振相關隔離器之間依次設有第六平面高反鏡、第一1/4波片、半波片，經(jīng)由所述Herriott池輸出的諧振腔內(nèi)振蕩光經(jīng)所述第六平面高反鏡水平反射后，依次透射通過所述第一1/4波片與所述半波片，并射入所述偏振相關隔離器內(nèi)，所述第六平面高反鏡的入射光與反射光之間的夾角范圍90°～180°。
優(yōu)選地，所述偏振相關隔離器與所述偏振器之間依次設有所述帶通濾波器、第七平面高反鏡，透過所述偏振相關隔離器的諧振腔內(nèi)振蕩光透射通過所述帶通濾波器后再由所述第七平面高反鏡反射進入所述偏振器。
優(yōu)選地，所述偏振器與所述光子晶體增益光纖的第二端依次設有第八平面高反鏡、所述熔融石英塊、第二1/4波片、及第三透鏡，透過所述偏振器的諧振腔內(nèi)振蕩光通過所述第八平面高反鏡反射后進入所述熔融石英塊，透過所述熔融石英塊的諧振腔內(nèi)振蕩光透射所述第二1/4波片后再由所述第三透鏡聚焦耦合進入所述光子晶體增益光纖的第二端以構成諧振腔，所述第七平面高反鏡與所述第八平面高反鏡的入射光與反射光之間的夾角為90°。
優(yōu)選地，所述Herriott池內(nèi)的凹面反射鏡與第四平面高反鏡之間的距離為L、所述凹面反射鏡的曲率半徑為R，光線在Herriott池內(nèi)的往返次數(shù)為n，諧振腔內(nèi)振蕩光繞光軸旋轉(zhuǎn)角度為m，其中，n、m均為整數(shù)；為使所述Herriott池的q值為1，使輸入Herriott池的光斑直徑與輸出Herriott池的光斑直徑相等，須符合以下條件：
優(yōu)選地，所述光子晶體增益光纖采用摻鐿棒狀光子晶體增益光纖，或采用摻鐿大模場面積光子晶體增益光纖，并置于一鋁塊V型槽上；所述光子晶體增益光纖的兩端分別熔融拼接直徑為6mm、長度為5mm和傾角為3-8°的石英端冒，且石英端冒鍍膜滿足對泵浦光和諧振腔內(nèi)振蕩光的高透效果。
優(yōu)選地，所述偏振器采用偏振棱鏡，或采用偏振片，且兩端鍍有對諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ的寬帶增透膜；所述帶通濾波器12采用干涉濾波片，或采用雙折射濾波片；所述熔融石英塊以布儒斯特角切割且兩端鍍有對諧振腔內(nèi)振蕩光的寬帶增透膜，其長度為0～1m，通光口徑滿足大于5mm
相較于現(xiàn)有技術，本申請具有以下優(yōu)點：
1、本申請采用非線性偏振旋轉(zhuǎn)被動鎖模技術產(chǎn)生高功率高能量超短脈沖鎖模激光輸出，克服了現(xiàn)有技術采用石墨烯可飽和吸收體和半導體可飽和吸收鏡(SESAM)等作為鎖模器件的缺點，使得本申請具有高峰值功率輸出的優(yōu)點。
2、本申請采用摻鐿棒狀光子晶體增益光纖，或采用摻鐿大模場面積光子晶體增益光纖作為增益介質(zhì)，克服了單模光纖作為增益介質(zhì)和單模光纖作為模式過濾器的缺點，使得本申請具有高輸出功率和高輸出能量的優(yōu)點。
3、本申請采用基于Herriott池的光路延時技術來擴展振蕩器腔長，提高輸出能量，克服了現(xiàn)有技術采用平面高反鏡陣列作為光路延時器的缺點，使得本發(fā)明具有高輸出光束質(zhì)量的優(yōu)點。
附圖說明
此處所說明的附圖用來提供對本申請的進一步理解，構成本申請的一部分，本申請的示意性實施例及其說明用于解釋本申請，并不構成對本申請的不當限定。在附圖中：
圖1為本申請基于Herriott池的鎖模光纖激光器的示意圖。
具體實施方式
為使本申請的目的、技術方案和優(yōu)點更加清楚，下面將結合本申請具體實施例及相應的附圖對本申請技術方案進行清楚、完整地描述。顯然，所描述的實施例僅是本申請一部分實施例，而不是全部的實施例?；诒旧暾堉械膶嵤├绢I域普通技術人員在沒有做出創(chuàng)造性勞動前提下所獲得的所有其他實施例，都屬于本申請保護的范圍。
以下結合附圖，詳細說明本申請各實施例提供的技術方案。
請參閱圖1所示，本申請基于Herriott池的鎖模光纖激光器包括泵浦源1、光子晶體增益光纖5、Herriott池11、偏振相關隔離器8、帶通濾波器7、偏振器9、熔融石英塊10、及若干鏡子。所述光子晶體增益光纖5、Herriott池11、偏振相關隔離器8、帶通濾波器7、偏振器9、熔融石英塊10及所述若干鏡子構成一環(huán)形腔。
所述鏡子包括若干透鏡、雙色鏡、若干平面高反鏡、波片等。所述泵浦源1與所述光子晶體增益光纖5之間依次設有第一透鏡21、雙色鏡3、及第二透鏡22。所述泵浦源1置于所述第一透鏡21的焦點處，所述泵浦源1發(fā)出的泵浦光依次透射通過所述第一透鏡21和所述雙色鏡3的中心后由第二透鏡22聚焦耦合進入所述光子晶體增益光纖5的一側(cè)。
所述光子晶體增益光纖5與所述Herriott池之間依次設有所述第二透鏡22、雙色鏡3、第一平面高反鏡41、及第二平面高反鏡42。從所述光子晶體增益光纖5發(fā)射的諧振腔內(nèi)振蕩光I經(jīng)所述第二透鏡22準直輸出后，再由所述雙色鏡3、第一平面高反鏡41和第二平面高反鏡42依次反射后，水平入射到所述Herriott池11中。所述光子晶體增益光纖5的一側(cè)置于所述第二透鏡22的焦點處，所述雙色鏡3、所述第一平面高反鏡41的入射光與反射光之間的夾角均為90°，所述第二平面高反鏡42的入射光與反射光之間的夾角介于0°-90°之間。
所述Herriott池11置于所述第二平面高反鏡42的另一側(cè)，所述第二平面高反鏡42置于光路經(jīng)所述第一平面高反鏡41反射的水平線上，經(jīng)所述第二平面高反鏡42反射的諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ水平入射到Herriott池11中。所述Herriott池11包括第三平面高反鏡43、凹面反射鏡4、第四平面高反鏡44、及第五平面高反鏡45；所述諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ經(jīng)所述第二平面高反鏡42反射后射入所述Herriott池11中的第三平面高反鏡43，所述諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ經(jīng)所述第三平面高反鏡43反射后，在所述凹面反射鏡4與第四平面高反鏡44之間多次反射，使得諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ在Herriott池11中往返n(n為整數(shù))次后由所述第五平面高反鏡45將諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ從Herriott池11中反射出去。所述第三平面高反鏡43的入射光與反射光之間的夾角范圍90°～180°；所述第五平面高反鏡45的入射光與反射光之間的夾角范圍0°～90°。
所述Herriott池11與所述偏振相關隔離器8之間依次設有第六平面高反鏡46、第一1/4波片61、半波片7。經(jīng)由所述Herriott池11輸出的諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ經(jīng)所述第六平面高反鏡46水平反射后，依次透射通過所述第一1/4波片61與所述半波片7，并射入所述偏振相關隔離器8內(nèi)，所述偏振相關隔離器8產(chǎn)生輸出光II。所述第六平面高反鏡46的入射光與反射光之間的夾角范圍90°～180°。
所述偏振相關隔離器8與所述偏振器9之間依次設有所述帶通濾波器12、第七平面高反鏡47。透過所述偏振相關隔離器8的諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ透射通過所述帶通濾波器12后再由所述第七平面高反鏡47反射進入所述偏振器9。透過所述偏振器9的諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ通過第八平面高反鏡48反射后進入所述熔融石英塊10。
透過所述熔融石英塊10的諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ透射一第二1/4波片62后再由一第三透鏡23聚焦耦合進入所述光子晶體增益光纖5的另一側(cè)，由此形成環(huán)形振蕩腔。所述第七平面高反鏡47與所述第八平面高反鏡48的入射光與反射光之間的夾角為90°。
所述光子晶體增益光纖5采用摻鐿棒狀光子晶體增益光纖，或采用摻鐿大模場面積光子晶體增益光纖，并置于一鋁塊V型槽上；所述光子晶體增益光纖5的兩端分別熔融拼接直徑為6mm、長度為5mm和傾角為3-8°的石英端冒，且石英端冒鍍膜滿足對泵浦光和諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ的高透效果。
所述偏振器9采用偏振棱鏡，或采用偏振片，且兩端鍍有對諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ的寬帶增透膜。
所述Herriott池8通過合理設置所述凹面反射鏡4與第四平面高反鏡44之間的距離L、以及所述凹面反射鏡4的曲率半徑R使得所述Herriott池的q值為1(q＝1),使輸入Herriott池11的光斑直徑與輸出Herriott池11的光斑直徑相等；所述凹面反射鏡4及第四平面高反鏡44之間的距離L以及所述凹面反射鏡4的曲率半徑R符合以下公式條件：
其中,R代表所述凹面反射鏡4的曲率半徑，L代表所述凹面反射鏡4與所述第四平面高反鏡44之間的距離，n代表光線在Herriott池11內(nèi)的往返次數(shù)(即所述凹面反射鏡4與所述第四平面高反鏡44的鏡片上光斑的個數(shù))，m代表諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ繞光軸旋轉(zhuǎn)角度，n、m均為整數(shù)。
所述帶通濾波器12采用干涉濾波片，或采用雙折射濾波片。
所述熔融石英塊10以布儒斯特角切割且兩端鍍有對諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ的寬帶增透膜，其長度為0～1m，通光口徑滿足大于5mm。
所述第二透鏡22與第三透鏡23的焦距相等，且兩端鍍有泵浦光和諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ的增透膜；所述雙色鏡3鍍膜滿足對諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ全反，對泵浦光增透；所述第一至第八平面高反鏡41-48和所述凹面反射鏡4表面鍍諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ全反膜；所述第一、第二1/4波片61,62和半波片7采用空氣隙零級波片且鍍有諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ寬帶增透膜。
在一實施例中，所述泵浦源1選用100W,976nm窄線寬半導體激光器；所述第一透鏡21采用焦距為40mm精密拋光非球面透鏡，鍍膜滿足976nm泵浦光增透；所述雙色鏡3靠近泵浦光的一面(泵浦面)表面鍍膜滿足976nm增透，朝向諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ的表面鍍膜滿足對寬帶(1000-1100nm)高反，976nm增透；所述第二透鏡22和第三透鏡23可選用焦距為50mm精密拋光非球面透鏡，且兩端均鍍976nm和諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ寬帶(1000-1100nm)增透膜；所述光子晶體增益光纖5采用丹麥NKT公司生產(chǎn)的長度為1.2m，泵浦吸收率為22dB的摻鐿棒狀光子晶體增益光纖，其纖芯直徑為85m，包層直徑為260m，固定在一鋁塊V型槽熱沉上，兩端分別熔融拼接直徑為6mm、長度為5mm和傾角為3°的石英端冒(防止標準具效應影響鎖模穩(wěn)定性)，且石英端冒鍍膜滿足對泵浦光和諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ寬帶(1000-1100nm)增透；所述熔融石英塊10選用長度為50cm，通光口徑10mm，布儒斯特角切割且兩端鍍諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ寬帶(1000-1100nm)增透膜；所述第一平面高反鏡41與第二平面高反鏡42是直徑為25.4mm的熔融石英鏡片，表面鍍諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ寬帶(1000-1100nm)的高反膜；所述第三平面高反鏡43和第五平面高反鏡45是口徑為12.5mm×12.5mm方形熔融石英鏡片，表面鍍諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ寬帶(1000-1100nm)的高反膜；所述凹面反射鏡4和第四平面高反鏡44選用直徑75mm，厚度15mm的熔融石英鏡片，反射面鍍膜滿足諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ寬帶(1000-1100nm)高反，所述凹面反射鏡4的曲率半徑為R＝8.5m，所述凹面反射鏡4與第四平面高反鏡44之間的距離為L＝1.25m，其中n＝8，m＝2；所述第六平面高反鏡46、第七平面高反鏡47和第八平面高反鏡48是直徑為25.4mm的熔融石英鏡片，表面鍍諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ寬帶(1000-1100nm)高反膜；所述第一1/4波片61、半波片7和第二1/4波片62選用空氣隙高損傷閾值零級波片，表面鍍膜滿足諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ寬帶(1000-1100nm)高反；所述偏振相關隔離器8選用通光口徑為25.4mm，表面鍍膜滿足諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ寬帶(1000-1100nm)高反的單向偏振相關隔離器，以確保激光器單向運轉(zhuǎn)；所述帶通濾波器12選用通光口徑25.4mm，厚度5mm且布儒斯特角放置的雙折射型濾波片；所述偏振器9選用通光口徑為25.4mm空氣隙格蘭激光棱鏡，表面鍍膜滿足諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ寬帶(1000-1100nm)高反。
所述泵浦源1發(fā)出的泵浦光經(jīng)過第一透鏡21準直，后通過所述雙色鏡3由第二透鏡22聚焦耦合進入所述光子晶體增益光纖5，所述諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ與所述泵浦源1發(fā)出的泵浦光傳輸方向相反，所述光子晶體增益光纖5發(fā)出的諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ首先經(jīng)第二透鏡22準直，后依次經(jīng)雙色鏡3、第一平面高反鏡41和第二平面高反鏡42反射到Herriott池11內(nèi)的第三平面高反鏡43。在所述Herriott池11內(nèi)，諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ經(jīng)由第三平面高反鏡43反射到所述凹面反射鏡4，調(diào)節(jié)所述凹面反射鏡4的角度，使得諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ反射到所述第四平面高反鏡44，調(diào)節(jié)第四平面高反鏡44的角度使得諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ再次反射到凹面反射鏡4上，如此反復調(diào)節(jié)，直到所述凹面反射鏡4和第四平面高反鏡44上的光斑呈圓周對稱均勻分布，實現(xiàn)n(本實施中n為8)通運轉(zhuǎn)，之后，諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ依次經(jīng)過所述第五平面高反鏡45反射后離開所述Herriott池11。經(jīng)由所述第五平面高反鏡45反射后的諧振腔內(nèi)振蕩光Ⅰ再經(jīng)由所述第六平面高反鏡46反射后，依次透射所述第一1/4波片61、半波片7、偏振相關隔離器8和所述帶通濾波器12后，又經(jīng)由所述第七平面高反鏡47反射后透過所述偏振器9，最后經(jīng)第八平面高反鏡48反射并依次透過熔融石英塊10、第二1/4波片62和第三透鏡23，由第三透鏡23將其耦合進入光子晶體增益光纖5的另一側(cè)，構成環(huán)形振蕩。通過調(diào)節(jié)所述第一1/4波片61、半波片7、帶通濾波器12、以及第二1/4波片62可實現(xiàn)穩(wěn)定鎖模運轉(zhuǎn)，該環(huán)形振蕩器總腔長為15m。
相較于現(xiàn)有技術，本申請具有以下優(yōu)點：
1、本申請采用非線性偏振旋轉(zhuǎn)被動鎖模技術產(chǎn)生高功率高能量超短脈沖鎖模激光輸出，克服了現(xiàn)有技術采用石墨烯可飽和吸收體和半導體可飽和吸收鏡(SESAM)等作為鎖模器件的缺點，使得本申請具有高峰值功率輸出的優(yōu)點。
2、本申請采用摻鐿棒狀光子晶體增益光纖，或采用摻鐿大模場面積光子晶體增益光纖作為增益介質(zhì)，克服了單模光纖作為增益介質(zhì)和單模光纖作為模式過濾器的缺點，使得本申請具有高輸出功率和高輸出能量的優(yōu)點。
3、本申請采用基于Herriott池的光路延時技術來擴展振蕩器腔長，提高輸出能量，克服了現(xiàn)有技術采用平面高反鏡陣列作為光路延時器的缺點，使得本發(fā)明具有高輸出光束質(zhì)量的優(yōu)點。
本領域內(nèi)的技術人員應明白，本發(fā)明的實施例可提供為方法、系統(tǒng)、或計算機程序產(chǎn)品。因此，本發(fā)明可采用完全硬件實施例、完全軟件實施例、或結合軟件和硬件方面的實施例的形式。而且，本發(fā)明可采用在一個或多個其中包含有計算機可用程序代碼的計算機可用存儲介質(zhì)(包括但不限于磁盤存儲器、CD-ROM、光學存儲器等)上實施的計算機程序產(chǎn)品的形式。
還需要說明的是，術語“包括”、“包含”或者其任何其他變體意在涵蓋非排他性的包含，從而使得包括一系列要素的過程、方法、商品或者設備不僅包括那些要素，而且還包括沒有明確列出的其他要素，或者是還包括為這種過程、方法、商品或者設備所固有的要素。在沒有更多限制的情況下，由語句“包括一個……”限定的要素，并不排除在包括所述要素的過程、方法、商品或者設備中還存在另外的相同要素。
以上所述僅為本申請的實施例而已，并不用于限制本申請。對于本領域技術人員來說，本申請可以有各種更改和變化。凡在本申請的精神和原理之內(nèi)所作的任何修改、等同替換、改進等，均應包含在本申請的權利要求范圍之內(nèi)。