專利名稱：一種制造紫外光偏光板的方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種制造紫外光偏光板的方法，其中偏光是受到分光吸收的影響，并且以新穎排列的橢圓球體狀金屬粒子埋入支撐材料中。后者較佳地是標(biāo)準(zhǔn)浮式玻璃。該偏光板具有寬的紫外光光譜吸收范圍，其方法是采用金屬粒子的分光行為，經(jīng)過一些修改藉由特別的過程步驟，將超微小的金屬粒子埋入并且置于支撐材料中。
基本上有幾種物理定律可以用以使非偏振光或部分偏振光產(chǎn)生平面偏振光。
例如當(dāng)利用雙折射效應(yīng)產(chǎn)生平面偏振光時，光的行為是如果在光學(xué)各向異性介質(zhì)中，入射光線不沿著光軸傳送，則入射光線會被分離成異常光線和正常光線，其中偏光波面是互相垂直排列在一起的。本申請實施例為多年熟知的偏光板，如Nieol三棱鏡，Glan Thompson三棱鏡，Wollaston三棱鏡等等，然而，其結(jié)構(gòu)頗硬(使其價錢昂貴)，以及具有一唯一有限的有效面，并且也必須非常精確地被置放在其作用位置處。除此以外，他們的偏光效應(yīng)和波長范圍非常有關(guān)。
倘若是非偏振光在穿透各向同性體上的傾斜反射，則反射光線是部分偏振的，其組成為波平面垂直排列于入射平面做為較佳的反射平面。如果入射角等于Brewster角，則反射光線將會是完全地平面偏振的。此效應(yīng)可被利用，例如偏振光束分光器，然而，其缺點與具有偏光三棱鏡的分光器相同。
在德國專利DE-OS 28 18 103號中，有一描述”在玻璃嵌板支撐架上制造由大量平行導(dǎo)電條紋組成之偏光板的方法”，其是根據(jù)所謂的Hertzian偏振化。并且，在歐洲專利EP 0416157 A1號中，名稱為”偏光板”，也是根據(jù)Hertzian偏振化。
和這些Hertzian偏光板結(jié)合的主要缺點之一是它們反射不受歡迎的偏振化組成，此效應(yīng)在許多應(yīng)用領(lǐng)域是麻煩的，特別是當(dāng)使用在顯示器時。當(dāng)這種偏光板成功地在紅外光范圍被利用時，它們卻不能有效地在可見光范圍或甚至在紫外光范圍被使用，那是由于產(chǎn)生一完全恒定金屬線柵極的制造問題。
大多數(shù)現(xiàn)今使用的偏光板采用分光吸收以產(chǎn)生偏光效應(yīng)。在此的原理是某些分子或晶體發(fā)生有關(guān)波面定向的吸收效應(yīng)。由于偏光板層厚度相當(dāng)?shù)睾?，而且分子或晶體為各向同性的方向，因此只有一平面偏振組成由偏光板離開。
關(guān)于此點，絕大多數(shù)由分光染色劑染色的機械拉伸塑性膜做為例子，因為此種膜可以由一種非常具有經(jīng)濟效益的方法產(chǎn)生。拉伸使染色劑分子在定方向上能吸收光。雖然最大的發(fā)展在于產(chǎn)生此種膜(此種膜已在較大多數(shù)專利中反映)，但是主要的缺點不能排除，如化學(xué)不穩(wěn)定性、對紫外光的敏感度、不佳的機械持久性。因此，當(dāng)包括紫外光范圍時，這些膜不能使用。
分光晶體，特別是非球狀金屬粒子，被視為最有希望彌補那些缺點。特別是非球狀銀粒子，尺寸為5納米至50納米，由于它們特別的電子構(gòu)造，致使適當(dāng)?shù)慕Y(jié)果發(fā)生在波長范圍350納米至1000納米之間。
因此，起始點不同于采用此行為的結(jié)果。
在美國專利US 4,049,338號(光偏振材料方法以及裝置)和美國專利US5,122,907號(光偏光板以及制造方法)都提出使用那些在平滑玻璃上或塑料表面上沉淀而產(chǎn)生的定向旋轉(zhuǎn)橢圓球體狀金屬粒子。粒子的偏心是由該沉淀過程來控制，致使最大吸收位置可以達到400納米至3000納米之間。
關(guān)于此過程的缺點是由其產(chǎn)生的偏光板層的機械敏感度不容易藉由涂上防護表層而得到彌補，因為這樣在粒子包圍下將會改變折射率，并且因此導(dǎo)致最大位置的移動。
德國專利DE 29 27 230 C2號(制造偏振玻璃膜的方法、此法制造的玻璃膜、以及此種膜在液晶顯示器的利用)描述了一種制造液晶顯示器用偏光板的方法。由添加孔狀體的有機或無機玻璃熔化物開始，最后一玻璃膜被拉起。關(guān)于本發(fā)明所揭示，上述方法被視為不利的，因為沒有薄層，也就是不只是近表面層可以實現(xiàn)。
有種種專利提出傾向于制造具有包含玻璃做為基本材料之鹵化物的偏光板。此種玻璃包括金屬鹵化物，例如氯化銀、溴化銀等等，金屬部分有或無沉淀。當(dāng)玻璃母材機械變形時，這些粒子得到非球狀形體使其產(chǎn)生分光行為。
美國專利US 3,653,863號(形成偏振光色玻璃的方法)描述高偏振玻璃的制造方法，采用必須加溫以產(chǎn)生適當(dāng)尺寸之鹵化銀粒子的光分離或感光玻璃材料。還要依照另外兩個步驟第一，在較高冷卻點和玻璃轉(zhuǎn)換溫度之間的溫度，也就是500℃到600℃，玻璃被拉起、擠出、以及卷成筒狀，以提供鹵化銀粒子橢圓形體以及適當(dāng)?shù)姆较?。?dāng)玻璃受到輻射(也就是紫外光)時，在銀粒子表面上會產(chǎn)生金屬銀沉淀，這表示這種玻璃可以藉由受到輻射而在完全非偏振態(tài)和深色調(diào)偏振態(tài)之間轉(zhuǎn)換。
另外一個藉由金屬銀沉淀制造偏振玻璃的方法在美國專利US 4,304,584號中被提出(藉由擠壓制造偏振玻璃的方法)。在其冷卻點以下，玻璃在減壓氣氛下被加溫，以在一至少10微米厚的近表面層范圍內(nèi)產(chǎn)生長拉伸形式的金屬銀離子。此方法包括三明治型玻璃的制造，結(jié)合偏振層與感光玻璃形成薄層狀結(jié)構(gòu)。
由WO 98/14409號專利，我們可以得知一偏光板，采用埋入大尺寸分布之金屬粒子的玻璃。為了制造此種偏光板，此方法開始于使特定的金屬化合物在玻璃材料內(nèi)形成不同尺寸的沉積物，之后，玻璃連同沉淀物質(zhì)受到單一方向的拉伸過程，迫使沉積物成為稍長的、旋轉(zhuǎn)橢圓球體狀的粒子，并且當(dāng)作一種和它們相比較的副作用。最后的加溫步驟會減少沉淀金屬化合物，致使在玻璃近表面層產(chǎn)生旋轉(zhuǎn)橢圓球體狀的金屬粒子。至于這些粒子的旋轉(zhuǎn)橢圓球體形狀，與生成這些粒子之沉積物的尺寸有關(guān)，使它們呈現(xiàn)不同的變形。
簡單地說，當(dāng)金屬旋轉(zhuǎn)橢圓球體粒子由此種偏光板產(chǎn)生時，適當(dāng)?shù)牟ㄩL帶位置與金屬旋轉(zhuǎn)橢圓球體狀粒子的體積以及軸比有關(guān)，這是人們所熟知的(比較美國專利US 5,122,907號實例(偏光板以及制造方法))。
為了以較高偏心產(chǎn)生金屬粒子，美國專利US 4,486,213號(獲得薄層偏振玻璃)提出，包含玻璃的金屬鹵化物在變形步驟發(fā)生前必須被圍繞在另一種玻璃內(nèi)。
上述方法以及玻璃材料主要的缺點同樣都是它們都需要復(fù)雜又昂貴的特殊玻璃。很顯然地，由于處理此玻璃的復(fù)雜以及困難，使得對于可見光范圍的短波端或甚至對于紫外光光譜的貢獻，其應(yīng)用領(lǐng)域不能成功地擴展開來。
最后，必須參考德國專利DE 3150 201 A1號(制造偏振眼鏡玻璃的方法)。眼鏡玻璃的框架包含可以還原的金屬氧化物(例如氧化銀)，在減壓氣氛下加熱一段足夠的時間，以在某厚度之近表面層，至少在框架的一端，將金屬氧化物還原成金屬態(tài)。在金屬氧化物經(jīng)過此還原后，該框架維持在增溫程度，以讓還原的氧化物成核。隨后該框架被放進一特殊的裝置內(nèi)，以讓金屬核沿著并行線被伸展開來。此方法的缺點是必須使用以特殊方法熔化的玻璃，此玻璃限定玻璃的銀含量可以達到重量百分比0.05至0.5；除此以外，僅有窄的消散帶可能產(chǎn)生。
然而，對于實際定向紫外光之應(yīng)用的偏光板而言，寬帶消散曲線具有特別的影響力。具有明顯之線光譜的鹵素水銀球在此光譜范圍是較佳的光源。為了達到盡可能高的光強度，這些譜線中超過一條以上必須被使用，因此，寬帶偏光板需要在盡可能寬的波長范圍產(chǎn)生偏振效應(yīng)。
根據(jù)本發(fā)明的目的，一種方法必須被提出，就是在一盡可能寬的波長范圍產(chǎn)生偏振效應(yīng)的紫外光偏光板，可以由一種采用簡單之起始材料而具有經(jīng)濟效益的方法制造。
根據(jù)本發(fā)明，這個問題可以通過權(quán)利要求1所述的方法得到解決。根據(jù)本發(fā)明，這種方法在權(quán)利要求2至15并包括權(quán)利要求15中進一步發(fā)展。
根據(jù)本發(fā)明的解決方法需要進一步解釋。
廣為人知的是，倘若定向旋轉(zhuǎn)橢圓球體狀粒子的方向是一致的，粒子的吸收行為可清楚地觀察到與圓球體狀粒子的吸收行為不同，并且其吸收行為與偏振波平面的方向有關(guān)。例如當(dāng)采用半軸比a/b=2的銀旋轉(zhuǎn)橢圓球體狀粒子時，這種所謂的分光行為使得分光的銀吸收帶非常窄，也就是并不符合本發(fā)明目的之要求。然而根據(jù)本發(fā)明的方法，使得有可能藉由產(chǎn)生具有不同最大位置并且會重疊的譜帶而產(chǎn)生寬的吸收范圍。
我們已經(jīng)成功地嘗試在玻璃材料內(nèi)產(chǎn)生不同尺寸的粒子，因此導(dǎo)致至少兩段吸收帶，而其最大位置可清楚地觀察到彼此不同，并且當(dāng)吸收帶重疊時，會使得分光吸收范圍較寬。利用這種原理的紫外光偏光板，擁有主要位于近表面區(qū)域的新穎形貌。
基本上，金屬原料可以添加到玻璃溶解物內(nèi)，例如銀、銅、金等等；然而，這樣可能是不利的，因為當(dāng)金屬布滿整個玻璃配合料時，會使得后來之特定、產(chǎn)生的顏色不能全盤的建立。其它的限制因素包括這種方法在玻璃內(nèi)只可以達到低濃度程度之事實。
后來的金屬原料埋入玻璃內(nèi)也可以提供一個解釋。幾乎每一種化學(xué)元素都可以利用離子布植法埋入玻璃表面中，而且對于選擇的局部區(qū)域范圍也已經(jīng)可以達成，并且也已經(jīng)可以布植各種化學(xué)元素的組合物，穿透深度可以達到幾百納米。
另外一方面，離子布植是一種頗復(fù)雜的、技術(shù)性的方法。
離子交換法特別用于以一種較經(jīng)濟效益的方法埋入銀或銅離子至含堿的玻璃內(nèi)。為此，該玻璃和含銀以及/或銅鹽類的溶解物接觸，如此會造成玻璃中的堿性離子被溶解物中的金屬離子所取代。從實際應(yīng)用的觀點來看，證明硝酸鹽類的低溫離子交換(也就是在將近250℃至400℃的低溫)是非常良好的，特別是由于硝酸鹽類溶于水并且可以輕易地從玻璃中移除的事實。
理論上，也可以使用其它的鹽類，但是它們通常溶于高溫。
金屬離子穿透到玻璃內(nèi)的深度與此種離子交換作用的時間長短以及在何溫度下作用有關(guān)。倘若采用硝酸鹽類的低溫離子交換法，可以預(yù)期達到幾微米至幾百微米的深度。
如同以上的解釋，由離子布植以及離子交換法埋入金屬離子，可以形成權(quán)利要求1中所述方法的第一步驟。
在后續(xù)的加溫步驟中(在400℃到650℃的溫度范圍下)，金屬離子甚至?xí)U散到玻璃的更深區(qū)域、還原、并且以結(jié)晶粒子的形式沉淀。當(dāng)在減壓氣氛下加溫時，例如在氫氣氣氛下，可以產(chǎn)生一包含金屬粒子而非常薄的(也就是只有幾微米的厚度)近表面層。然而，如果在未減壓的氣氛下加溫(包括在真空中)，金屬離子可能會被已經(jīng)存在于玻璃中并且具有還原作用的物質(zhì)(澄清劑)所還原，特別是采用例如鐵、鈰、錳等，包含于濃度較低的工業(yè)玻璃內(nèi)的物質(zhì)。
當(dāng)加溫時金屬離子的還原符合權(quán)利要求1中所述方法的第二步。如此僅會導(dǎo)致一頗窄的粒子尺寸分布。
在另外一個于未減壓氣氛下加溫的步驟中(加溫后)，改善的方法會導(dǎo)致更大的粒子產(chǎn)生。關(guān)于此點，可參考權(quán)利要求1中所述方法的第三步。
此時，重復(fù)上述處理方法。此外，將金屬離子埋入玻璃中(權(quán)利要求1中所述方法的第四步)，并且形成小的、新的粒子(權(quán)利要求1中所述方法的第五步)，但是不使在第三步中已經(jīng)形成的較大粒子發(fā)生任何大的改變。
在以下的變形過程中(權(quán)利要求1中所述方法的第六步)，粒子經(jīng)過一由圓球體狀到旋轉(zhuǎn)橢圓球體狀的轉(zhuǎn)換。這可以證明，當(dāng)其它的變形條件以及因素與所有的尺寸種類相同時，粒子的變形(由變形后粒子的半軸比所描述)與粒子的尺寸有非常大程度的相關(guān)性，也就是較大的粒子會比較小的粒子變形程度更大。
根據(jù)本發(fā)明所產(chǎn)生之較寬的尺寸分布會導(dǎo)致半軸值呈現(xiàn)一較大范圍的分布，此范圍分布會依序?qū)е氯缤笆鲋畬挼姆止馕諑А?br> 變形的粒子熱穩(wěn)定到達接近其較低冷卻點的溫度。然而，在此溫度以上，變形的粒子會經(jīng)過一再變形過程回復(fù)到它們原來的圓球體狀。這表示根據(jù)本發(fā)明的方法可以被改變，以致在權(quán)利要求1中所述方法的第三步之后，一變形過程可能發(fā)生，以接著在加溫步驟中小粒子已經(jīng)產(chǎn)生后，進行第二次變形過程(與權(quán)利要求2比較)。
根據(jù)本發(fā)明，此原理被使用，以反復(fù)處理的過程，使得粒子尺寸的分布明顯地加寬(與權(quán)利要求3比較)。
在較低冷卻點的溫度以上，粒子會經(jīng)過一再變形過程，因此造成分光吸收帶的改變。根據(jù)本發(fā)明，這種行為是用來調(diào)整特定的頻帶，其最大譜線位置有一部分不同于符合局部能量輸入量之側(cè)面窄邊界的范圍(與權(quán)利要求4比較以及更特別的權(quán)利要求12和13)。
此外，根據(jù)本發(fā)明所制造的紫外光偏光板，可以由其在僅非常薄的玻璃近表面層所發(fā)生之分光吸收效應(yīng)的事實來描述。如果此層是局部地被移除的(也就是部分地或完全地)，平面結(jié)構(gòu)的紫外光偏光板可以被設(shè)計出來，例如采用以光刻法制造的漆罩，接著添加氫氟酸至一定的表面積進行蝕刻過程(與權(quán)利要求14比較)。
較佳具體實施例以下是五個更詳細(xì)說明本發(fā)明的具體實施例。參見

圖1，根據(jù)本發(fā)明，不同頻帶的最大位置其產(chǎn)生與重疊會形成一較寬的吸收范圍。圖1中顯示A和B兩個最大位置不同的吸收帶如何重疊以及其伴隨著生成的頻帶C，并且因此造成較寬的分光吸收范圍。一標(biāo)準(zhǔn)浮式玻璃在350℃下與一硝酸銀/硝酸鈉鹽類溶解物接觸30分鐘，然后在氫氣氣氛、600℃下進行2小時的加熱過程，接著在空氣氣氛、600℃下進行第二次2小時的加熱過程。
在硝酸銀/硝酸鈉鹽類溶解物中、350℃下進行30分鐘的二次離子交換過程，并且在氫氣氣氛下以不超過600℃的溫度進行2小時的加熱過程，于是小的銀粒子形成于玻璃內(nèi)。
在以下的步驟中，于600℃的溫度下，玻璃會受到張力作用，經(jīng)過一拉伸比為4的變形，以此種方法達到的變形會產(chǎn)生一吸收帶，類似于圖1中所示的頻帶C。一標(biāo)準(zhǔn)浮式玻璃在350℃下與一硝酸銀/硝酸鈉鹽類溶解物接觸30分鐘，然后在氫氣氣氛、600℃下進行2小時的加熱過程，接著在空氣氣氛、600℃下進行第二次2小時的加熱過程。
在以下的步驟中，于600℃的溫度下，玻璃會受到張力作用，經(jīng)過一拉伸比為4的變形，經(jīng)過此處理會產(chǎn)生一吸收帶，類似于圖1中所示的頻帶A。
在硝酸銀/硝酸鈉鹽類溶解物中、350℃下進行30分鐘的二次離子交換過程，并且在氫氣氣氛下以不超過525℃的溫度進行2小時的加熱過程，于是圓球體狀的銀粒子再次形成于玻璃內(nèi)，于是與之前相同方式的二次變形過程會產(chǎn)生一寬的分光吸收帶，類似于圖1中所示的頻帶C。一光阻遮光膜被使用于根據(jù)本發(fā)明之方法所制造的紫外光偏光板上(例如實例2或?qū)嵗?)，在光刻過程中，此光阻層會得到一種再建構(gòu)。接著，在濃度百分比為5的氫氟酸浴中進行5分鐘的選擇性蝕刻，也就是當(dāng)遮光膜遮蔽的區(qū)域一點也沒有改變時，在漆玻璃中，基底材料層會被移除，以及在去除光漆后，可以完成紫外光偏光板的結(jié)構(gòu)設(shè)計。能量的施加，例如以電子束的型式，是以局部的方式施加到根據(jù)本發(fā)明之方法所制造的紫外光偏光板上(例如實例2或?qū)嵗?)，此能量輸入會引起玻璃的局部加熱，因此會使粒子經(jīng)過一再變形過程，回復(fù)到它們原來的圓球體狀，并且引起分光帶之最大位置的同位移動，因此我們可以得到紫外光偏光板的結(jié)構(gòu)設(shè)計，其譜帶的最大位置并不相同。
權(quán)利要求
1．一種制造紫外光偏光板的方法，其偏光效應(yīng)是基于分光吸收，其特征在于第一步是將金屬粒子埋入玻璃的近表面層；第二步是將玻璃加溫，使得金屬粒子還原，并且以結(jié)晶粒子的形式沉淀；第三步是加溫后，在未減壓的氣氛下，使得第二步中所產(chǎn)生的粒子轉(zhuǎn)換成較大尺寸的粒子；第四步是以類似第一步的方法，將金屬離子埋入玻璃中；第五步是再次將玻璃加溫，使得在第四步中埋入的金屬離子在玻璃近表面層中以結(jié)晶粒子的形式沉淀，其尺寸小于第三步中生成粒子的尺寸；第六步是將此玻璃在其玻璃轉(zhuǎn)換溫度附近的溫度下變形，使得這些不同尺寸的粒子全都轉(zhuǎn)換成不同半軸比的旋轉(zhuǎn)橢圓球體狀粒子。
2．如權(quán)利要求1所述的方法，其特征在于，該方法在第一步至第三步中是依照權(quán)利要求1復(fù)制的，接著玻璃以權(quán)利要求1中第六步所描述的方式變形，使得大粒子再次變形成旋轉(zhuǎn)橢圓球體狀粒子，接著進行權(quán)利要求1中第四步、第五步、第六步的每一步。
3．如權(quán)利要求1所述的方法，其特征在于，該方法在是依照權(quán)利要求1中所描述的第一步至第五步的每一步多次復(fù)制的，直到時間長到使得粒子的尺寸分布呈現(xiàn)特定寬范圍的分布，接著進行權(quán)利要求1中的第六步。
4．如權(quán)利要求1、2或3所述的方法，其特征在于，一旦權(quán)利要求1、2或3中所述的每一步完成后，將玻璃在低于其冷卻點之特定溫度以上的溫度加溫，使得旋轉(zhuǎn)橢圓球體狀粒子以限定的特殊方法，再次變形成原來的粒子形狀。
5．如權(quán)利要求1、2或3所述的方法，其特征在于，埋入的是銀、金、銅，和/或鋁離子、或者它們的混合物。
6．如權(quán)利要求1所述的方法，其特征在于，如權(quán)利要求1中第二步所描述的還原過程是在減壓氣氛下進行的。
7．如權(quán)利要求1或6所述的方法，其特征在于，還原過程是在氫氣或氫氣/氮氣之混合氣體的氣氛下進行的。
8．如權(quán)利要求1所述的方法，其特征在于，如權(quán)利要求1中第二步所描述的還原過程是在未減壓氣氛下進行的，使得金屬離子被已經(jīng)存在于玻璃中并且具有還原作用的物質(zhì)所還原。
9．如權(quán)利要求1或2所述的方法，其特征在于，權(quán)利要求1或2中的第三步是在300℃以上、但不超過700℃的溫度下進行的。
10．如權(quán)利要求1、2或3所述的方法，其特征在于，該玻璃是以此種方法被拉伸開來的，使得玻璃的長度變成拉伸前的2倍或甚至30倍。
11．如權(quán)利要求1、2、3或10所述的方法，其特征在于，非常窄的加熱范圍用于此連續(xù)變形過程，并且當(dāng)拉伸后，玻璃被冷卻，其冷卻速度夠快到足以防止任何旋轉(zhuǎn)橢圓球體狀粒子的再變形。
12．如權(quán)利要求1-3所述的方法，其特征在于，能量是局部加入玻璃表面中非常窄的區(qū)域，引起一特殊的旋轉(zhuǎn)橢圓球體狀粒子的再變形。
13．如權(quán)利要求1-3或12所述的方法，其特征在于，此種能量輸入是藉由激光和/或電子束技術(shù)方法。
14．如權(quán)利要求1-3所述的方法，其特征在于，玻璃表面會被光罩遮住，并且表面薄層會被蝕刻掉。
15．如權(quán)利要求1-3、12、13或14所述的方法，其特征在于，此局部能量輸入和/或此光刻掩模與蝕刻步驟是用來制造具有結(jié)構(gòu)設(shè)計的偏光板。
全文摘要
本發(fā)明涉及一種制造紫外光偏光板的方法,其中該偏光板是根據(jù)位于玻璃近表面處的圓球體狀粒子以新穎的排列方式埋入支撐材料(基本上是標(biāo)準(zhǔn)浮式玻璃)中所形成的。根據(jù)該制造紫外光偏光板的方法,在加入金屬離子(例如:銀離子)到玻璃表面內(nèi)后,藉由多次反復(fù)加熱處理過程分離圓球體狀金屬粒子,接著重新加入金屬離子以及進行后續(xù)的熱處理過程,可以達成粒子的大尺寸分布。玻璃的變形產(chǎn)生不同尺寸大小以及不同半軸關(guān)系的圓球體狀粒子。這些粒子之大尺寸分布的特征以及不同的變形結(jié)果與他們的圓球體形狀有關(guān)。依此法,當(dāng)具有不同最大位置的吸收帶重疊時,擁有寬吸收范圍的紫外光偏光板可以被制造。
文檔編號C03C14/00GK1312916SQ99809495
公開日2001年9月12日 申請日期1999年6月17日 優(yōu)先權(quán)日1998年7月4日
發(fā)明者沃夫－葛諾特·德洛斯特, 安德烈亞斯·貝格 申請人:F·O·B·有限公司(制造彩色光電構(gòu)成元件公司)