国产精品1024永久观看,大尺度欧美暖暖视频在线观看,亚洲宅男精品一区在线观看,欧美日韩一区二区三区视频,2021中文字幕在线观看

  • <option id="fbvk0"></option>
    1. <rt id="fbvk0"><tr id="fbvk0"></tr></rt>
      <center id="fbvk0"><optgroup id="fbvk0"></optgroup></center>
      <center id="fbvk0"></center>

      <li id="fbvk0"><abbr id="fbvk0"><dl id="fbvk0"></dl></abbr></li>

      一種微型低損耗光波分復(fù)用器的制作方法

      文檔序號:12195003閱讀:401來源:國知局
      一種微型低損耗光波分復(fù)用器的制作方法與工藝

      本實用新型涉及一種光波分復(fù)用器,尤其涉及一種微型低損耗光波分復(fù)用器,屬于光纖通信技術(shù)領(lǐng)域。



      背景技術(shù):

      現(xiàn)有技術(shù)方案的光波分復(fù)用器的結(jié)構(gòu)一般類似說明書附圖的圖l所示:由雙光纖頭101中的一根光纖發(fā)射多通道光信號,經(jīng)過Grin-Lens(自聚焦透鏡)104準(zhǔn)直,入射多層介質(zhì)膜濾波片105;經(jīng)多層介質(zhì)膜濾波片105的多光束干涉選擇出透射的通道光信號入射透鏡106,經(jīng)透鏡106會聚,耦合進(jìn)單光纖頭108;從多層介質(zhì)膜濾波片105表面反射的其余光信號經(jīng)自聚焦透鏡104會聚,耦合進(jìn)雙光纖頭101中的另外一根光纖;完成光波分復(fù)用功能。

      其中,膠110用于固定多層介質(zhì)膜濾波片105在Grin-Lens(自聚焦透鏡)104的平面端,膠111用于固定Grin-Lens(自聚焦透鏡)104的斜面端與雙光纖頭101的斜面端;雙光纖準(zhǔn)直器組件通過膠固定在第一套管102內(nèi),再被用膠103固定在第二套112內(nèi),再用膠密封;通過膠把Grin-Lens(自聚焦透鏡)106在第三套管107內(nèi),單光纖頭108通過膠固定在第三套管107內(nèi),膠109把第三套管107固定在第二套管112內(nèi),再用膠密封。

      現(xiàn)有技術(shù)方案的光波分復(fù)用器的缺點在于使用預(yù)先固定工作距離和束腰大小的單光纖準(zhǔn)直器,當(dāng)雙光纖準(zhǔn)直器與單光纖準(zhǔn)直器耦合時,除了工作距離和束腰大小的失配特別是對于密集波分復(fù)用領(lǐng)域,還會有更嚴(yán)重的耦合失配:由于多層介質(zhì)膜濾波片105的多光束干涉時所導(dǎo)致的光斑擴(kuò)束和光斑中心位移的高斯光束參數(shù)變化所帶來的耦合失配。

      理論分析如下:

      一、工作距離和束腰大小的失配:

      兩光纖通過透鏡耦合的光路圖如說明書附圖的圖4所示。

      光纖a發(fā)出的束腰半徑為ω00,數(shù)值孔徑為NA1的高斯光束,經(jīng)過準(zhǔn)直透鏡、聚焦透鏡L,作用后,束腰半徑和數(shù)值孔徑分別為ω01和NA2,再由光纖b接收。而光纖b只接收滿足ω01≤ω0b和NA2≤NAb光束,其中ω0b和NAb由光纖b決定。

      為將光纖a發(fā)出的光全部耦合進(jìn)光纖b,需要確定合適的光纖a物距d1,光纖a像距d2,光纖b像距d3和光纖b物距d4,準(zhǔn)直透鏡焦距F1和聚焦透鏡焦距F2。

      由于光通信器件內(nèi)部的各準(zhǔn)直器一般采用同一種規(guī)格的光纖,而光纖出射光的高斯光束的束腰就在光纖端面,當(dāng)光纖端面置于透鏡焦距為f的透鏡的前焦點處時,此時在透鏡右邊的高斯光束具有最大的束腰值ω01,根據(jù)基模高斯光束空間變換,可以得到:

      其中,光信號的中心波長為λ。當(dāng)光纖a采用透鏡焦距為f的準(zhǔn)直透鏡得到最大值則光纖b應(yīng)相應(yīng)采用透鏡焦距為f的準(zhǔn)直透鏡得到最大值ω01,當(dāng)兩高斯光束在同樣大小束腰ω01的位置耦合時,得到最佳耦合,則光纖a出射的光全部禍合進(jìn)光纖b。

      考慮到兩準(zhǔn)直器對調(diào)裝配相合的各不確定因素,兩光纖通過透鏡準(zhǔn)直的高斯光束的相合失配情況如說明書附圖的圖5所示。

      根據(jù)模場相合理論,兩個單模光纖準(zhǔn)直器耦合時,光場分布為E1的高斯光束1與光強(qiáng)分布為E2高斯光束2的耦合效率T為:

      式中:為E2的共軛復(fù)數(shù),x和y為坐標(biāo)。

      根據(jù)模場耦合理論,運用高斯光束傳輸理論,經(jīng)進(jìn)一步推導(dǎo),可以分別從模場失配耦合、橫向偏離耦合、軸向偏離耦合和偏角耦合這四個方面理論計算出兩個單模光纖準(zhǔn)直器之間的插入損耗。

      1)模場失配耦合損耗IL1

      式中:Δω=ω12,即表示Δω為耦合兩準(zhǔn)直器的束腰半徑ω1和ω2之差。

      2)橫向偏離耦合損耗IL2

      式中:dx為橫向偏離距離。

      3)軸向偏離耦合損耗IL3

      式中:Δz為軸向偏離距離,λ為光波波長。

      4)偏角耦合損耗IL4

      式中:dθ為偏角角度。

      現(xiàn)有技術(shù)方案的光波分復(fù)用器使用預(yù)先固定工作距離和束腰大小的準(zhǔn)直器,由于光波分復(fù)用器的光路設(shè)計已經(jīng)固定了雙光纖準(zhǔn)直器和單光纖準(zhǔn)直器的位置,在這樣的限制條件下,單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器進(jìn)行對調(diào)時,通過細(xì)調(diào)調(diào)整架的俯仰、升降、旋轉(zhuǎn)、X軸平移和Y軸平移等調(diào)節(jié)螺桿,只能盡可能地消除單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器耦合時的角度失配損耗,而不能解決束腰失配損耗和軸向失配損耗。

      這是采用預(yù)先固定工作距離和束腰大小的準(zhǔn)直器的光波分復(fù)用器的固有缺點。

      二、多層介質(zhì)膜濾波片的多光束干涉時所導(dǎo)致的光斑擴(kuò)束和中心光路錯位的高斯光束參數(shù)變化所帶來的耦合失配。

      當(dāng)一束光以一定的角度入射到多層介質(zhì)膜的表面時,光束在多層介質(zhì)膜內(nèi)各介質(zhì)的交界面發(fā)生多次反射和折射,總反射光和透射光都是由多光束合成,在空氣中就是多次反射光相干疊加的結(jié)果。光束的電矢量和磁矢量各分為兩個分量,平行于入射面的分量為P波,垂直于入射面的分量為S波。

      以空氣與多次介質(zhì)膜的第一層介質(zhì)薄膜的反射光為例:

      設(shè)定φ0為入射角,φ1和φ2為第一層薄膜和第二層薄膜的折射角,n0為空氣的折射率,n1為第一層薄膜的折射率,n2為第二層薄膜的折射率。由菲涅爾反射公式,可以給出P波和S波的振幅反射系數(shù)(rp,rs)。對于空氣與第一層介質(zhì)薄膜的界面,P波和S波的反射系數(shù)分別為:

      根據(jù)折射定律,φ0和φ1應(yīng)滿足下面關(guān)系:

      n0sinφ0=n1sinφ1

      對于第一層介質(zhì)薄膜與第二層介質(zhì)薄膜的界面,同理有上述確定的關(guān)系式。進(jìn)而可以算出,任意兩相鄰反射光間的光程差L:

      L=2n1dcosφ1

      其中d為第一層介質(zhì)薄膜的厚度。由此光程差引起的相鄰兩級反射光的位相差為2δ,則:

      由于第一層介質(zhì)薄膜上下表面對光多次反射和折射,我們在空氣中看到的是多次反射光相干疊加的結(jié)果,引入P波、S波的總振幅反射系數(shù):

      其中:(Ep)為P波反射振幅,(Ep)為其入射振幅;(Es)為S波的反射振幅,(Es)為其入射振幅。根據(jù)多光束干涉理論,我們可以求得總振幅反射系數(shù):

      其中:r2p表示第二層介質(zhì)薄膜的P波的反射系數(shù);r2s表示第二層介質(zhì)薄膜的S波的反射系數(shù);i表示虛數(shù)。

      由于P波的振幅反射系數(shù)rp和S波的反射系數(shù)rs不等,總振幅反射系數(shù)也各不相同;多信道光信號多光束干涉后,各波長的P波和S波的振幅衰減比或相對振幅衰減也各不相同,最終多信道光信號的P波和S波的組合波形就不相同;外在表現(xiàn)就是多信道光信號的反射光斑變大并且光斑中心產(chǎn)生位移。同理分析可以得到多信道光信號的透射光斑變大并且光斑中心產(chǎn)生位移。

      多層介質(zhì)膜濾波片105的介質(zhì)膜層數(shù)越多,則上述現(xiàn)象越嚴(yán)重。由于多層介質(zhì)膜濾波片105的多光束干涉所導(dǎo)致的光斑擴(kuò)束和光斑中心位移,透射光的高斯光束參數(shù)發(fā)生變化,從而對預(yù)先固定工作距離和束腰大小的準(zhǔn)直器帶來橫向位移耦合損耗和束腰耦合損耗失配。粗波分復(fù)用領(lǐng)域的光波分復(fù)用器會有上述耦合失配問題,對于密集波分復(fù)用領(lǐng)域的光波分復(fù)用器,會有更嚴(yán)重的耦合失配問題。



      技術(shù)實現(xiàn)要素:

      本實用新型的目的在于提供一種微型低損耗光波分復(fù)用器,解決現(xiàn)有技術(shù)中光波分復(fù)用器耦合適配問題嚴(yán)重,插入損耗較大的技術(shù)問題。

      本實用新型所采用的技術(shù)方案是:一種微型低損耗光波分復(fù)用器,多層介質(zhì)膜濾波片205通過膠分別與第二套管203右端面和第三套管206左端面相固接;雙光纖頭201通過膠固定在第一套管202內(nèi),左邊第一透鏡204通過膠固定在第二套管203內(nèi),右邊第二透鏡209通過膠固定在第三套管206內(nèi),單光纖頭208通過膠固定在第四套管207內(nèi);第一套管202右端面與第二套管203左端面通過膠固接,第三套管206右端面通過膠與第四套管207左端面通過膠相固接,構(gòu)成光波分復(fù)用結(jié)構(gòu);

      第一套管202、第二套管203、第三套管206以及第四套管207都通過膠固定在最外層金屬套管210內(nèi)。

      所述第一透鏡204以及第二透鏡209是自聚焦透鏡、雙曲面透鏡、C透鏡或非球面透鏡中的任何一種。

      所述膠是熱固化膠、紫外固化膠或雙固化膠中的任何一種。

      第一套管202、第二套管203、第三套管206以及第四套管207均采用石英玻璃、硼硅玻璃、陶瓷、可伐合金或因瓦合金材料中的任何一種。

      與現(xiàn)有技術(shù)相比,本實用新型所產(chǎn)生的有益效果是:不僅能夠消除單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器耦合的角度失配損耗和橫向失配損耗,而且同時能夠解決其他耦合失配問題,減少插入損耗;具有體積小,損耗低的優(yōu)點。

      附圖說明

      圖1為現(xiàn)有技術(shù)的光波分復(fù)用器。

      圖2為本實用新型提供的微型光波分復(fù)用器實施例一。

      圖3為本實用新型提供的微型光波分復(fù)用器實施例二。

      圖4為兩光纖通過透鏡耦合的光路原理圖。

      圖5為兩光纖通過透鏡準(zhǔn)直的高斯光束的耦合失配情況。

      圖6為光纖經(jīng)過透鏡準(zhǔn)直出射光的束腰直徑與空氣間隙長度的關(guān)系。

      圖7為光纖經(jīng)過透鏡準(zhǔn)直出射光的工作距離與空氣間隙長度的關(guān)系。

      圖中:201、金屬套管;202、第一套管;203、第二套管;204、第一透鏡;205、多層介質(zhì)膜濾波片;206、第三套管;207、第四套管;208、單光纖頭;209、第二透鏡。

      具體實施方式

      下面結(jié)合附圖對本實用新型作進(jìn)一步描述。以下實施例僅用于更加清楚地說明本實用新型的技術(shù)方案,而不能以此來限制本實用新型的保護(hù)范圍。

      本實用新型引進(jìn)多個套管,使得雙光纖頭、單光纖頭、透鏡等各自獨立,從而可以動態(tài)調(diào)節(jié)雙光纖準(zhǔn)直器與透鏡之間以及單光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡之間的間隙,并動態(tài)調(diào)節(jié)雙光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡以及單光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡的轉(zhuǎn)動的角度和幾何中心的錯位,動態(tài)調(diào)節(jié)雙光纖準(zhǔn)直器以及單光纖準(zhǔn)直器的工作距離、束腰大小和束腰位置的方法。在實際制作過程中,通過調(diào)節(jié)雙光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡以及單光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡的間隙,動態(tài)轉(zhuǎn)動調(diào)節(jié)雙光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡以及單光纖準(zhǔn)直器與透鏡的角度,動態(tài)旋轉(zhuǎn)調(diào)節(jié)兩透鏡斜端面之間的相對角度,動態(tài)調(diào)節(jié)單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器之間的工作距離、束腰大小和束腰位置的失配,以及多層介質(zhì)膜濾波片的多光束干涉所導(dǎo)致的光斑擴(kuò)束的束腰大小失配;并通過動態(tài)調(diào)整雙光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡以及單光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡的幾何中心的錯位,動態(tài)調(diào)節(jié)單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器的角度失配,以及多層介質(zhì)膜濾波片的多光束干涉所導(dǎo)致的光斑中心位移的橫向失配;盡可能消除單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器耦合的角度失配損耗、橫向失配損耗、束腰失配損耗和軸向失配損耗,實現(xiàn)最低損耗時才用膠固定第一套管202左端面和第二套管203右端面以及第三套管206右端面和第四套管207左端面,最終解決現(xiàn)有技術(shù)方案中使用預(yù)先固定工作距離和束腰大小的單光纖準(zhǔn)直器只能盡可能消除單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器耦合時的角度失配損耗和橫向失配損耗,而不能解決其它耦合失配的缺點。

      理論分析如下:

      光纖準(zhǔn)直器的基本工作原理是:將光纖端面置于準(zhǔn)直透鏡的焦點處,使出射光束得到準(zhǔn)直,然后在焦點附近輕微調(diào)節(jié)光纖端面與準(zhǔn)直透鏡的間隙,得到所需要的工作距離。

      通過采用MathCAD(一種工程計算軟件)仿真模擬某個選定光纖參數(shù)和準(zhǔn)直透鏡參數(shù)的準(zhǔn)直器:通過調(diào)節(jié)光纖端面與準(zhǔn)直透鏡的間隙得到“光纖經(jīng)過透鏡準(zhǔn)直出射光的束腰直徑與空氣間隙氏度的關(guān)系”(參見說明書附圖的圖6);通過調(diào)節(jié)光纖端面與準(zhǔn)直透鏡的間隙得到“光纖經(jīng)過透鏡準(zhǔn)直出射光的工作距離與空氣間隙長度的關(guān)系”(參見圖7)。從兩個MathCAD軟件模擬準(zhǔn)直器的關(guān)系圖可以得知,通過調(diào)節(jié)光纖端面與準(zhǔn)直透鏡的間隙可以得到較大動態(tài)范圍的準(zhǔn)直器的束腰大小和工作距離。

      這樣就使得本實用新型通過動態(tài)調(diào)節(jié)雙光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡之間以及單光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡之間的間隙,并動態(tài)調(diào)整雙光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡以及單光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡的幾何中心的錯位,動態(tài)調(diào)整雙光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡以及單光纖準(zhǔn)直器的光纖頭與透鏡的相對角度,加上通過細(xì)調(diào)調(diào)整架的旋轉(zhuǎn)、X軸平移、Y軸平移和Z軸平移等調(diào)節(jié)螺桿,就可以盡可能地消除單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器耦合時的角度失配損耗、橫向失配損耗、束腰失配損耗和軸向失配損耗等失配。從而使單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器耦合得到最小的插入損耗。

      如圖2所示,是本實用新型提供的微型低損耗光波分復(fù)用器的實施例一,在實際制作過程中,通過調(diào)節(jié)雙光纖準(zhǔn)直器的光纖頭201與第一透鏡204之間以及單光纖準(zhǔn)直器的單光纖頭208與第二透鏡209之間的間隙,并動態(tài)調(diào)整雙光纖準(zhǔn)直器的光纖頭201與第一透鏡204以及單光纖準(zhǔn)直器的單光纖頭209與透鏡205的幾何中心的錯位,動態(tài)調(diào)節(jié)雙光纖準(zhǔn)直器的光纖頭201與第一透鏡204以及單光纖準(zhǔn)直器的工作距離、束腰大小和束腰位置,盡可能消除雙光纖準(zhǔn)直器與單光纖準(zhǔn)直器耦合的角度失配損耗、橫向失配損耗、束腰失配損耗和軸向失配損耗,以及消除多層介質(zhì)膜濾波片205的多光束干涉所導(dǎo)致的光斑擴(kuò)束和光斑中心位移的高斯光束參數(shù)變化所帶來的耦合失配;實現(xiàn)最低損耗時才用膠固定第一套管202左端面和第二套管203右端面以及第三套管206右端面和第四套管207左端面,并同時用膠固定第四套管207和第一套管202在最外層金屬套管210上,實現(xiàn)單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器之間的最低耦合損耗。

      由雙光纖頭201中的一根光纖發(fā)射多通道光信號,經(jīng)過第一透鏡204入射多層介質(zhì)膜濾波片205;經(jīng)多層介質(zhì)膜濾波片205的多光束干涉選擇所透射的通道光信號入射第二透鏡209,經(jīng)第二透鏡209會聚,耦合進(jìn)單光纖頭208;從多層介質(zhì)薄膜濾波片205表面反射的其光信號經(jīng)第一透鏡204會聚,耦合進(jìn)雙光纖頭201中的另外一根光纖,完成光波分復(fù)用功能。

      所述的第一透鏡204和第二透鏡209可以是Grin-Lens(自聚焦透鏡)、D-Lens(雙曲面透鏡)、C-Lens(C透鏡)或非球面透鏡等光學(xué)透鏡。所述的膠可以是熱固化膠、紫外固化膠和雙固化膠等固化膠。所述的套管可以是石英玻璃、硼硅玻璃、陶瓷、Kovar(可伐合金)和Invar(因瓦合金)等熱膨脹系數(shù)與透鏡和光纖頭的基質(zhì)的熱膨脹系數(shù)接近的材料。

      本實用新型的動態(tài)調(diào)節(jié)準(zhǔn)直器的準(zhǔn)直透鏡可以采用Grin-Lens、D-Lens、C-Lens或非球面透鏡等光學(xué)透鏡,下面以C-Lens為具體實施例子:

      根據(jù)低損耗光波分復(fù)用器設(shè)計所定的雙光纖準(zhǔn)直器的透鏡參數(shù),計算出雙光纖準(zhǔn)直器入射多層介質(zhì)膜濾波片時的束腰大小,加上考慮多層介質(zhì)膜濾波片的多光束干涉所導(dǎo)致的光斑擴(kuò)束因素得到單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器耦合的虛擬束腰大小結(jié)合光纖的和通道波長,根據(jù)下列公式:

      可以計算出C-Lens的焦距f,再根據(jù)C-Lens的焦距f公式:

      其中R為C-Lens球面的曲率半徑,結(jié)合通道光信號的中心波長λ對應(yīng)的C-Lens材料的折射率n就可以推算出C-Lens的球面曲率半徑。

      具體結(jié)構(gòu)的實施方案如下:

      圖2為新技術(shù)方案的光波分復(fù)用器實施例一。

      首先用膠將第一透鏡204固接在第二套管203中的目標(biāo)位置,然后通過膠把多層介質(zhì)薄膜濾波片205和第二套管203的右端面相固接,形成濾波片組件。然后用膠將第二透鏡209固定在第三套管206中目標(biāo)位置,組成右邊透鏡組件。

      在調(diào)節(jié)架上旋轉(zhuǎn)調(diào)節(jié)濾波片組件和右邊透鏡組件,使得第一透鏡204斜面端和第二透鏡209的斜面端達(dá)到目標(biāo)的相對角度。然后用膠將濾波片組件中濾波片205的左端面和右邊透鏡組件中第三套管206的右端面相固接,形成波分復(fù)用器的中間組件。

      通過膠把雙光纖頭201固定在第一套管202中的目標(biāo)位置,形成雙光纖頭組件。通過膠把單光纖頭208固定在第四套管207中的目標(biāo)位置,形成單光纖頭組件。

      把波分復(fù)用器的中間組件部分固定在夾具上,對調(diào)雙光纖組件與單光纖頭組件。通過動態(tài)旋轉(zhuǎn)調(diào)節(jié)雙光纖頭組件和單光纖頭組件達(dá)到它們之間的目標(biāo)相對角度,并動態(tài)調(diào)整雙光纖頭201與第一透鏡204的幾何中心的錯位以及調(diào)整單光纖頭208與第二透鏡209的幾何中心的錯位,加上通過細(xì)調(diào)固定雙光纖頭組件以及單光纖頭組件的調(diào)節(jié)架的旋轉(zhuǎn)、X軸平移、Y軸平移和Z軸平移等調(diào)節(jié)螺桿,就可以盡可能地消除單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器耦合時的角度失配損耗、橫向失配損耗、束腰失配損耗和軸向失配損耗等失配,在單光纖準(zhǔn)直器與雙光纖準(zhǔn)直器耦合得到最小的插入損耗時,用膠固定雙光纖頭組件中的第一套管202右端面和第二套管203左端面,以及用膠固定單光纖頭組件中第四套管207的左端面和第三套管206右端面;最后通過膠將第一套管201、第二套管203、第三套管206、第四套管207固接在最外層金屬套管210中,最終實現(xiàn)低損耗光波分復(fù)用器。

      圖3為本實用新型提供的微型光波分復(fù)用器的實施例二。

      實施例二和實施例一的主要不同之處在于,第二套管203的右端和第三套管206的左端各設(shè)計了一個臺階在套管內(nèi),這樣可以增大涂膠的面積,使得第二套管203、第三套管206能與多層介質(zhì)膜濾波片205更好地固接,提高器件的穩(wěn)固性。

      以上所述僅是本實用新型的優(yōu)選實施方式,應(yīng)當(dāng)指出,對于本技術(shù)領(lǐng)域的普通技術(shù)人員來說,在不脫離本實用新型技術(shù)原理的前提下,還可以做出若干改進(jìn)和變形,這些改進(jìn)和變形也應(yīng)視為本實用新型的保護(hù)范圍。

      當(dāng)前第1頁1 2 3 
      網(wǎng)友詢問留言 已有0條留言
      • 還沒有人留言評論。精彩留言會獲得點贊!
      1