專利名稱：液晶粘性系數(shù)的測量方法及其裝置的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及液晶粘性系數(shù)的測量方法及其裝置，特別涉及可高精度地測量液晶的旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1和米索維茨(Miesovicz)粘度系數(shù)中的η1、η2的測量方法及其裝置。
背景技術(shù)：
近年來，隨著液晶電視的發(fā)展，迫切要求開發(fā)開關(guān)速度更高的液晶顯示裝置(Liquid Crystal Display，簡稱LCD，以下為方便起見簡記為LCD)。本發(fā)明人此前指出，液晶的流動(dòng)效應(yīng)在LCD的響應(yīng)方面起重要的作用(參見非專利文獻(xiàn)1)。該流動(dòng)效應(yīng)理論是由埃里克森和萊斯利(Ericksen-Leslie)所創(chuàng)立的(參見非專利文獻(xiàn)2～4)。該理論假設(shè)液晶為各向異性粘性流體，是由式1所示的運(yùn)動(dòng)方程式和式2所示的角動(dòng)量守恒方程式(參見非專利文獻(xiàn)5)來描述結(jié)合了連續(xù)彈性體理論的流體力學(xué)系統(tǒng)。
運(yùn)動(dòng)方程式ddzα2n·xnz+α3n·znx+(α1nxnynz2+12α3nxny+12α6nxny)∂vy∂z+12(2α1nx2nz2-α2nz2+α3nx2+α4+α5nz2+α6nx2)∂vx∂z=0]]>
ddzα2n·ynz+α3n·zny+(α1nxnynz2+12α3nxny+12α6nxny)∂vx∂z+12(2α1ny2nz2-α2nz2+α3ny2+α4+α5nz2+α6ny2)∂vy∂z=0]]>其中，α1～α6萊斯利粘度系數(shù)v 速度矢量n 取向矢量[式2]角速度守恒方程式γ1n·x=γnx-∂F∂nx+∂∂z∂F∂(∂nx∂z)-α2nz∂vx∂z]]>γ1n·y=γny-∂F∂ny+∂∂z∂F∂(∂ny∂z)-α2nz∂vy∂z]]>γ1n·z=γnz-∂F∂nz+∂∂z∂F∂(∂nz∂z)-ϵ0Δϵ(Dznz2(ϵ//-ϵ⊥)+ϵ⊥)2nz-α3nx∂vx∂z-α3ny∂vy∂z]]>其中，γ1旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)(γ1＝α3-α2)γ任意常數(shù)Dz電通量密度ε∥沿長軸方向的介電常數(shù)ε⊥沿短軸方向的介電常數(shù)F扭曲自由能量密度F=12k11(Δ//n→)2+12k22(n→//(▿×n→)+πλ0)2+12k33(n→×(▿×n→))2]]>其中，k11，k22，k33彈性常數(shù)λ0 螺旋節(jié)距上述式1和式2中的系數(shù)α1～α6稱為萊斯利粘度系數(shù)，其中，由于存在α6＝α2+α3+α5的關(guān)系，故全部6個(gè)系數(shù)中有5個(gè)是獨(dú)立的。然而，由于它們與測量系統(tǒng)的對應(yīng)關(guān)系并不確定，所以在原理上無法直接測量。另一方面，作為與測量系統(tǒng)的對應(yīng)關(guān)系所確定的(即在原理上可測量的)粘度系數(shù)，公知的是米索維茨粘度系數(shù)。如圖1所示，它們是相對于與分子的短軸方向和長軸方向平行的剪切流(shearflows)的粘度系數(shù)(剪切粘度系數(shù))η1、η2、相對于繞分子的長軸旋轉(zhuǎn)的扭曲方向的流的粘度系數(shù)(扭曲粘度系數(shù))η3、和相對于沿壓縮分子的短軸方向的流的粘度系數(shù)(壓縮粘度系數(shù))η12等4個(gè)系數(shù)。已知這4個(gè)系數(shù)加上式2中的旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1(它也可以被測量)共5個(gè)參數(shù)、與萊斯利粘度系數(shù)α1～α6之間具有式3所示的關(guān)系。如果能高精度地測量上述5個(gè)參數(shù)的值，則根據(jù)關(guān)于α求解式3所得的式4計(jì)算出萊斯利粘度系數(shù)，用所得結(jié)果通過計(jì)算機(jī)數(shù)值解法求解式1、式2，從而可以正確評價(jià)液晶的響應(yīng)特性，進(jìn)而可以對液晶材料進(jìn)行改善。
η米索維茨粘度系數(shù)η1＝(-α2+α4+α5)/2η2＝(α3+α4+α6)/2η3＝α4/2η12＝α1γ1＝α3-α2[式4]
α萊斯利粘度系數(shù)α1＝η12α2＝-(η1-η2+γ1)/2α3＝-(η1-η2-γ1)/2α4＝2η3α5＝(3η1+η2-4η3-γ1)/2(α6＝α2+α3+α5)現(xiàn)有的液晶的粘度系數(shù)的測量方法是，利用TN液晶單元的電氣響應(yīng)特性，通過使同時(shí)改變上述5個(gè)參數(shù)所獲得的計(jì)算值與實(shí)測值進(jìn)行擬合來搜索最優(yōu)的參數(shù)值的方法(參考非專利文獻(xiàn)6)。與壓縮有關(guān)的參數(shù)η12一般可以忽略，所以一般同時(shí)變化的參數(shù)為4個(gè)。另外，關(guān)于旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1，公知的是利用能夠在可動(dòng)式的2個(gè)表面上施加電壓的特殊結(jié)構(gòu)的旋轉(zhuǎn)粘度計(jì)的測量方法(參考非專利文獻(xiàn)7)。
然而，在上述現(xiàn)有的利用擬合的測量方法中，同時(shí)變化的參數(shù)多達(dá)4個(gè)，不僅計(jì)算起來費(fèi)時(shí)間，而且存在精度較低的問題。另外，在利用旋轉(zhuǎn)粘度計(jì)的測量方法中，只能測量旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1，而且其精度不足。即，在現(xiàn)有技術(shù)中，并未確立決定LCD的響應(yīng)特性的上述5個(gè)粘度系數(shù)的測量方法。
非專利文獻(xiàn)1S.Onda，T.Miyashita，T.UchidaAsia Display98 Proceedings(1998)p.1055。
非專利文獻(xiàn)2F.M.LeslieQuart.J.Mech，Appl.Math.，19(1966)p.357。
非專利文獻(xiàn)3F.M.LeslieLiquid Crystals(1968)p.365。
非專利文獻(xiàn)4J.L.EricksenMol.Cryst.Liq.Cryst.(1969)p.153。
非專利文獻(xiàn)5C.Z.van DoornJ.of Applied Physics，46，9(1975)p.3738。
非專利文獻(xiàn)6O.Cossalter，B.Carmer，D.A.MlynskyJ.ofPhysics 2，At.Mol.Cluster Phys.Chem Phys.Mech.Hydrodyn.Vol.6，No.12(1996)pp.1663-1669。
非專利文獻(xiàn)7K.Skarp，S.T.Lagerwall，B.Stebler″Measurement of hydrodynamic parameters for nematic 5CB″，Molecular Crystal Liquid Crystal，Vol 60(1980)pp.215-236。

發(fā)明內(nèi)容
因此，本發(fā)明的目的在于，提供一種采用對響應(yīng)速度起決定作用的旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1和米索維茨剪切粘度系數(shù)η1、η2并可對其進(jìn)行容易且高精度的測量的液晶粘度系數(shù)的測量方法及其裝置。
為了達(dá)到上述目的，本發(fā)明的發(fā)明人通過認(rèn)真研究，尤其研究了使所采用的液晶取向方式為平行取向(homogeneous alignment)、并利用其電光學(xué)響應(yīng)特性的擬合方法，獲得了以下的見解，即對于平行取向，在施加低電壓時(shí)分子與基板大致平行地排列，在此狀態(tài)下，在2片基板之間施加電壓時(shí)的取向變化對扭曲粘度系數(shù)完全沒有影響，并且基本上對剪切粘度系數(shù)沒有影響。因此，當(dāng)施加電壓從低電壓變化為高電壓時(shí)的響應(yīng)特性與其它取向方式相比，η1、η2不易受到影響。也就是說，在基本不影響米索維茨剪切粘度系數(shù)η1、η2和扭曲粘度系數(shù)η3的條件下，利用當(dāng)施加電壓從低電壓(例如0V)變化為高電壓(例如10V)時(shí)的響應(yīng)特性(開啟響應(yīng)特性)可以唯一地確定旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1。如上所述，可忽略壓縮粘度系數(shù)η12(下同)。此外，利用當(dāng)施加電壓從高電壓(例如10V)變化為低電壓(例如0V)時(shí)的響應(yīng)特性(關(guān)斷響應(yīng)特性)可以確定旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)η1、η2。此時(shí)，由于η3無影響，故也可忽略不計(jì)。
本發(fā)明基于上述見解，其要點(diǎn)如下(1)一種利用響應(yīng)特性的埃里克森-萊斯利理論值與實(shí)測值進(jìn)行擬合來確定粘度系數(shù)值的液晶粘度系數(shù)的測量方法，其特征在于，以平行取向的液晶單元作為測量對象，首先測量開啟響應(yīng)特性并由測量結(jié)果確定其轉(zhuǎn)動(dòng)粘度系數(shù)γ1的值，然后測量關(guān)斷響應(yīng)特性并由測量結(jié)果確定米索維茨剪切粘度系數(shù)η1、η2的值。
(2)一種利用響應(yīng)特性的埃里克森-萊斯利理論值與實(shí)測值進(jìn)行擬合來確定粘度系數(shù)值的液晶粘度系數(shù)的測量裝置，其特征在于，包括照射液晶單元的光源；可對施加在上述液晶單元上的電壓值在高低2值上雙向切換的電壓源；可對由上述光源發(fā)出并透過上述液晶單元的光的透射率數(shù)據(jù)以從上述電壓源的切換時(shí)刻開始小于等于100μs的時(shí)間間隔進(jìn)行收集的透射率測量器；和可進(jìn)行將旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1進(jìn)行各種變換而計(jì)算出的上述理論值與當(dāng)上述電壓源的切換方向?yàn)楦唠妷悍较驎r(shí)上述透射率測量器所收集得到的數(shù)據(jù)進(jìn)行擬合來確定γ1的值、并且將米索維茨剪切粘度系數(shù)η1、η2進(jìn)行各種變換且將γ1固定為上述確定的值而計(jì)算出的上述理論值與當(dāng)上述電壓源的切換方向?yàn)榈碗妷悍较驎r(shí)上述透射率測量器所收集得到的數(shù)據(jù)進(jìn)行擬合來確定η1、η2的值的運(yùn)算之運(yùn)算器。
根據(jù)本發(fā)明，由于利用了受其它粘度系數(shù)的影響較小的電光學(xué)響應(yīng)特性，首先對旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)，其次對剪切粘度系數(shù)進(jìn)行擬合，所以可以大幅度提高測量精度，并且由于同時(shí)變化的參數(shù)最多為2個(gè)，故可以顯著地縮短計(jì)算時(shí)間。


圖1為說明米索維茨粘度系數(shù)與流的狀態(tài)之間的對應(yīng)關(guān)系的示意圖。
圖2為本發(fā)明的測量裝置的優(yōu)選例的示意圖。
圖3為表示實(shí)施例的實(shí)驗(yàn)值與計(jì)算值的擬合結(jié)果的開啟(a)和關(guān)斷(b)響應(yīng)特性圖。
圖4為表示彎曲取向(bend alignment)的液晶單元的實(shí)驗(yàn)值與計(jì)算值進(jìn)行比較的開啟(a)和關(guān)斷(b)響應(yīng)特性圖。
圖5為將由現(xiàn)有的忽略了流的計(jì)算而得到的響應(yīng)時(shí)間的單元間隙相關(guān)性與實(shí)驗(yàn)值進(jìn)行比較所示出的計(jì)算-實(shí)驗(yàn)比較對照圖。
圖6為將根據(jù)本發(fā)明并考慮了流的計(jì)算而得到的響應(yīng)時(shí)間的單元間隙相關(guān)性與實(shí)驗(yàn)值進(jìn)行比較所示出的計(jì)算-實(shí)驗(yàn)比較圖。
具體實(shí)施例方式
在本發(fā)明中，作為測量對象的液晶單元采用平行取向。平行取向是指在施加低電壓時(shí)分子呈與基板大致平行排列的取向。此處，大致平行是指與將液晶分子的長軸方向投影在基板上的方向大致平行，并且與基板表面之間所夾的傾斜角在0～±90°范圍內(nèi)的狀態(tài)。分子之間的方位角的差的絕對值小于等于10°(優(yōu)選小于等于2°)。此處，方位角是指液晶分子的長軸相對于與基板面平行設(shè)置的參考軸所成的角度。
在平行取向的液晶單元上，旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)以外的粘度系數(shù)對開啟響應(yīng)特性的影響小到可以忽略的程度。因此，在本發(fā)明中，首先，第1步驟是將埃里克森-萊斯利理論值(以下僅稱為理論值或計(jì)算值)擬合為測量開啟響應(yīng)特性的結(jié)果(稱為實(shí)測值或?qū)嶒?yàn)值)來確定旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1的值。作為測量對象的液晶單元的單元間隙無特別的限制，但為了將光學(xué)特性的變化檢測為雙折射特性的變化或透射率的變化，優(yōu)選2～10μm。
開啟響應(yīng)特性是開啟切換時(shí)，即對液晶單元所施加的電壓值從低電壓切換為高電壓時(shí)的電光學(xué)響應(yīng)特性，它由從該開啟切換時(shí)刻開始算起液晶的透射率隨時(shí)間的變化來表示。此處，高電壓可以采用周期小于等于10ms的方波交流電壓。所施加的電壓值(對應(yīng)于交流電壓的振幅)無特別的限制，但例如可以優(yōu)選10V。另外，低電壓可以優(yōu)選固定電壓為0V或者與高電壓周期相同的方波而振幅(施加的電壓值)為低于高電壓的適當(dāng)值的交流電壓。
在計(jì)算擬合為開啟響應(yīng)特性的實(shí)測值的理論值時(shí)，僅對旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1進(jìn)行各種改變來計(jì)算。而其它粘度系數(shù)則采用其它液晶材料的值(文獻(xiàn)所記載的通常值)作為初始值。這種計(jì)算方法是用數(shù)值法求解上述式1和式2，利用隨時(shí)間改變的取向的計(jì)算結(jié)果來計(jì)算出透射率隨時(shí)間的改變。另外，在偏光器正交的情況下，使用公式T＝sin2(π×δ/λ0)來計(jì)算透射率，其中λ0為所測量的光的波長，δ為液晶單元的延遲。
這樣，在第1步驟中，由于計(jì)算值的計(jì)算條件和實(shí)驗(yàn)值的測量條件二者是使旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1的影響?yīng)毩⒂谄渌扯认禂?shù)的、相互匹配的條件，所以由計(jì)算值與實(shí)驗(yàn)值的擬合所確定的旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1的值比由現(xiàn)有的擬合所得到的值更加準(zhǔn)確。
其次，第2步驟是通過測量與第1步驟相同的液晶單元的關(guān)斷響應(yīng)特性并將計(jì)算值與所測量得到的實(shí)驗(yàn)值擬合來確定米索維茨剪切粘度系數(shù)η1、η2。關(guān)斷響應(yīng)特性是關(guān)斷切換時(shí)，即對液晶單元所施加的電壓從高電壓切換為低電壓時(shí)的電光學(xué)響應(yīng)特性，它由從該關(guān)斷切換時(shí)刻開始算起液晶的透射率隨時(shí)間的變化來表示。在第2步驟中，除施加電壓的切換方向與第1步驟相反，即由高電壓向低電壓方向切換這一點(diǎn)外，其它的電壓施加方式以及低電壓和高電壓的施加電壓值可以與第1步驟相同。
由于扭曲粘度系數(shù)η3和壓縮粘度系數(shù)η12對于該關(guān)斷響應(yīng)特性的影響小到可以忽略的程度，所以在計(jì)算擬合為實(shí)測值的計(jì)算值時(shí)，使米索維茨剪切粘度系數(shù)η1、η2進(jìn)行各種改變，以與第1步驟相同的方法進(jìn)行計(jì)算。另外，將旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1固定為第1步驟所確定的值，扭曲粘度系數(shù)η3和壓縮粘度系數(shù)η12采用與第1步驟相同的值。
這樣，在第2步驟中，由于計(jì)算值的計(jì)算條件和實(shí)驗(yàn)值的測量條件二者是使米索維茨剪切粘度系數(shù)η1、η2的影響?yīng)毩⒂谄渌扯认禂?shù)的、相互匹配的條件，因此由計(jì)算值與實(shí)驗(yàn)值的擬合所確定的米索維茨剪切粘度系數(shù)η1、η2比由現(xiàn)有的擬合所得到的值更加準(zhǔn)確。
另外，在響應(yīng)特性的計(jì)算中，同時(shí)改變的參數(shù)在第1步驟中為1個(gè)、在第2步驟中為2個(gè)，少于現(xiàn)有的擬合中的4個(gè)，因此，即使考慮了將計(jì)算分為2個(gè)步驟所增加的時(shí)間，計(jì)算時(shí)間也顯著地縮短。
當(dāng)?shù)?步驟所臨時(shí)使用的η1、η2與第2步驟的結(jié)果差異較大時(shí)，可通過使用第2步驟所獲得的η1、η2再次執(zhí)行第1步驟的過程和第2步驟的過程，從而實(shí)現(xiàn)高精度。
為了有效地實(shí)現(xiàn)本發(fā)明的測量方法，優(yōu)選利用例如圖2所示的測量裝置。在圖2中，1為照射液晶單元10的光源。光源1可以為白色光源、單色光源等各種光源。液晶單元10的入射側(cè)和出射側(cè)配置有偏光器11、12。2為電壓源，該電壓源2只要是可以對施加于液晶單元10上的電壓值在高低2值上進(jìn)行雙向切換的電源即可，可利用普通的2值電源和開關(guān)元件來方便地構(gòu)成。
3是透射率測量器，優(yōu)選能夠以從向電壓源2的高低2值雙向進(jìn)行切換的時(shí)刻開始小于等于100μs的時(shí)間間隔，對從光源1發(fā)出并順序透射過偏光器11、液晶單元10、偏光器12的光的透射率數(shù)據(jù)進(jìn)行收集的透射率測量器。如果透射率數(shù)據(jù)的收集時(shí)間間隔大于100μs，則會(huì)發(fā)生透射率的時(shí)間分辨率降低而使擬合的精度變差的情況。透射率測量器3可以由例如光電倍增器或者光電二極管等光檢測器和A/D轉(zhuǎn)換器、數(shù)字示波器等組合構(gòu)成。
4為運(yùn)算器，優(yōu)選使用具有對透射率測量器3所收集的透射率數(shù)據(jù)進(jìn)行本發(fā)明的2步擬合運(yùn)算的功能的普通計(jì)算機(jī)。如上所述，該2步擬合運(yùn)算是將使旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1進(jìn)行各種改變所計(jì)算得到的計(jì)算值擬合為當(dāng)電源2的切換方向?yàn)楦唠妷悍较驎r(shí)(第1步)的透射率數(shù)據(jù)來確定γ1的值，進(jìn)而，對米索維茨剪切粘度系數(shù)η1、η2進(jìn)行各種改變且將γ1固定在第1步驟中所確定的值后所計(jì)算得到的計(jì)算值擬合為當(dāng)電源2的切換方向?yàn)榈碗妷悍较驎r(shí)(第2步)的透射率數(shù)據(jù)來確定η1、η2的值。
電源2的切換定時(shí)和透射率測量器3的數(shù)據(jù)收集開始定時(shí)優(yōu)選為同步控制的定時(shí)。在使用計(jì)算機(jī)作為運(yùn)算器4的情況下，該同步控制既可以由所述計(jì)算機(jī)來執(zhí)行，也可以由另外適當(dāng)設(shè)置的同步控制裝置來執(zhí)行。
實(shí)施例使用液晶材料TD1016XX(智索公司(チッソ(株))產(chǎn)品)、取向膜AL1254(日本合成橡膠公司產(chǎn)品)制成平行取向的液晶單元(單元間隙為6μm)，并利用本發(fā)明的測量方法測量了響應(yīng)特性。使用如圖2所示結(jié)構(gòu)的裝置作為測量裝置。施加電壓的高電壓側(cè)是周期為1ms、振幅為10V的方波交流電壓，低電壓側(cè)固定為0V。圖3所示為第1步(開啟響應(yīng)a)、第2步(關(guān)斷響應(yīng)b)的實(shí)驗(yàn)值與計(jì)算值的擬合結(jié)果。由該擬合所確定的粘度系數(shù)為γ1＝131cP，η1＝145cP，η2＝12cP。其中，1cP(centi Poise；厘泊)＝1mPa·s。
接著，為了確認(rèn)上述所確定的值的可靠性，制成流的影響與平行取向相反的彎曲取向的液晶單元，并比較其響應(yīng)特性的計(jì)算值和實(shí)驗(yàn)值。其結(jié)果如圖4所示。圖4中(a)為開啟響應(yīng)特性，(b)為關(guān)斷響應(yīng)特性，實(shí)線為使用上述所確定的值并考慮了流的計(jì)算值，虛線為忽略了流的計(jì)算值。由圖4可知，使用本發(fā)明的測量方法所測量得到的粘度系數(shù)并考慮了流的計(jì)算值忠實(shí)地再現(xiàn)了實(shí)驗(yàn)值。
而且，在忽略流的計(jì)算中，例如圖5所示，即使計(jì)算各種液晶單元的響應(yīng)時(shí)間的單元間隙相關(guān)性，也未必與實(shí)驗(yàn)值一致。而且，開啟響應(yīng)(a)和關(guān)斷響應(yīng)(b)與實(shí)驗(yàn)值的剪切傾向也不穩(wěn)定；而在使用由本發(fā)明的測量方法所測量得到的粘度系數(shù)并考慮了流的計(jì)算中，例如圖6所示，與實(shí)驗(yàn)值的一致性非常好。在圖5、圖6中，TN為扭曲向列液晶單元，HAN為混合取向向列液晶單元，ECB為電場控制型雙重折射模式的平行取向的液晶單元，BEND為彎曲取向的液晶單元。另外，開啟響應(yīng)的響應(yīng)時(shí)間是透射率從0％上升達(dá)到90％時(shí)的時(shí)間，關(guān)斷響應(yīng)的響應(yīng)時(shí)間是透射率從100％下降達(dá)到10％時(shí)的時(shí)間。
本發(fā)明可用于LCD設(shè)計(jì)、制造、以及評價(jià)等工業(yè)應(yīng)用中。
權(quán)利要求
1.一種利用響應(yīng)特性的埃里克森-萊斯利理論值與實(shí)測值的擬合來確定粘度系數(shù)值的液晶粘度系數(shù)的測量方法，其特征在于，以平行取向的液晶單元作為測量對象，首先測量開啟響應(yīng)特性并根據(jù)其結(jié)果來確定旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1的值，然后測量關(guān)斷響應(yīng)特性并根據(jù)其結(jié)果來確定米索維茨剪切粘度系數(shù)η1、η2的值。
2.一種利用響應(yīng)特性的埃里克森-萊斯利理論值與實(shí)測值的擬合來確定粘度系數(shù)值的液晶粘度系數(shù)的測量裝置，其特征在于，包括照射液晶單元的光源；電壓源，可將施加在所述液晶單元上的電壓值在高低2值上雙向切換；透射率測量器，可對由所述光源發(fā)出并透過所述液晶單元的光的透射率數(shù)據(jù)以從所述電壓源的切換時(shí)刻開始算起小于等于100μs的時(shí)間間隔進(jìn)行收集；以及可進(jìn)行下述運(yùn)算的運(yùn)算器，即將旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ1進(jìn)行各種變換而計(jì)算出的所述理論值擬合為當(dāng)所述電壓源的切換方向?yàn)楦唠妷悍较驎r(shí)所述透射率測量器的收集數(shù)據(jù)來確定γ1的值，并且將米索維茨剪切粘度系數(shù)η1、η2進(jìn)行各種變換且將γ1固定為所述確定的值而計(jì)算出的所述理論值擬合為當(dāng)所述電壓源的切換方向?yàn)榈碗妷悍较驎r(shí)所述透射率測量器的收集數(shù)據(jù)來確定η1、η2的值。
全文摘要
本發(fā)明的目的在于，提供一種能夠容易且高精度測量對響應(yīng)速度起決定作用的旋轉(zhuǎn)粘度系數(shù)γ
文檔編號G01N11/00GK1781016SQ20048001157
公開日2006年5月31日 申請日期2004年10月5日 優(yōu)先權(quán)日2003年10月10日
發(fā)明者內(nèi)田龍男, 宮下哲哉, 石鍋隆宏 申請人:株式會(huì)社東北技術(shù)人才, 日本財(cái)團(tuán)法人21青森產(chǎn)業(yè)綜合支援中心, 內(nèi)田龍男