專利名稱：光纖的曲率測(cè)定方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種光纖的曲率測(cè)定方法。
背景技術(shù)：
在鋪設(shè)通信用光纖時(shí)有時(shí)使用熔接器來連接光纖。如果所連接的光纖發(fā)生彎曲，則有在夾持在V形槽的部分與處于懸臂狀態(tài)的前端處軸芯偏移，從而在熔接部的損耗增加的情況。因此，將光纖的曲率半徑設(shè)為2m以上，尤其是將容易受到曲率影響的帶狀光纜設(shè)為4m以上(參照非專利文獻(xiàn)I)。光纖的曲率或曲率半徑的測(cè)定方法例如有“顯微側(cè)視(Sideview microscopy)”法和“激光束散射(Laser beam scattering)”法(參照非專利文獻(xiàn)2)。非專利文獻(xiàn)1:1EC 60793-2-50 Edition 3. 02008-05，Optical fibres-Part2—50:Product specifications—Sectional specification forelass B single modefibres.非專利文獻(xiàn)2 :1EC 60793-1-34，Optical fibres-Part 1-34:Measurementmethods and test procedures—Fibre curl.

發(fā)明內(nèi)容
[發(fā)明所要解決的問題]
然而，重復(fù)進(jìn)行光纖的曲率測(cè)定時(shí)發(fā)現(xiàn)在長(zhǎng)度方向上曲率的偏差較大。[解決問題的技術(shù)手段]根據(jù)本發(fā)明的一方式，提供一種光纖的曲率測(cè)定方法，包括固定步驟，將光纖的一端穿插于套箍中，使包含被測(cè)定光纖的前端的測(cè)定區(qū)間從套箍露出作為被測(cè)定光纖，并且在相對(duì)于套箍而與被測(cè)定光纖相反的一側(cè)，由使被測(cè)定光纖圍繞被測(cè)定光纖的軸芯旋轉(zhuǎn)的旋轉(zhuǎn)保持部夾持光纖并固定；測(cè)定步驟，在測(cè)定區(qū)間中包含的多個(gè)測(cè)定位置中的一個(gè)位置處，對(duì)被測(cè)定光纖的側(cè)面照射與被測(cè)定光纖的軸方向大致正交且在軸方向上隔開間隔Az的平行的一對(duì)束狀光線，在與被測(cè)定光纖隔開且與軸方向大致平行的坐標(biāo)軸上測(cè)定由被測(cè)定光纖反射的一對(duì)束狀光線的經(jīng)過位置的差值di;第一重復(fù)步驟，重復(fù)進(jìn)行由旋轉(zhuǎn)保持部使被測(cè)定光纖旋轉(zhuǎn)到角度e i的旋轉(zhuǎn)步驟及測(cè)定步驟，直到取得i個(gè)(i為滿足i > 2的自然數(shù))差值Cli的值；第一計(jì)算步驟，根據(jù)由第一重復(fù)步驟取得的差值Cli的i個(gè)值，利用下述式I算出振幅Sa的代表值，Cli = SaX cos ( 0 J — ￠)+ A z...式 I(小表示相位角度)；第二計(jì)算步驟，根據(jù)由第一計(jì)算步驟算出的振幅SA，利用下述式2算出被測(cè)定光纖的曲率k，k = Sa/ (2L Az)…式 2(L表示被測(cè)定光纖與坐標(biāo)的距離)；及
第二重復(fù)步驟，將使一對(duì)束狀光線的照射位置移動(dòng)到多個(gè)測(cè)定位置中的另一位置的移動(dòng)步驟、第一重復(fù)步驟、第一計(jì)算步驟及第二計(jì)算步驟重復(fù)進(jìn)行m次。


圖1是說明光纖的熔接作業(yè)的概略圖。圖2是說明光纖的曲率測(cè)定方法的圖。圖3是說明光纖的曲率測(cè)定方法的圖。圖4是表示沿長(zhǎng)度方向測(cè)定的光纖的曲率k[/m]的圖表。圖5是表示曲率測(cè)定裝置的概略圖。圖6是表示差值Cli與角度0 i的關(guān)系的圖表。圖7是表示被測(cè)定光纖上的位置z與曲率k的關(guān)系的圖表。圖8是表示另一被測(cè)定光纖上的位置z與曲率k的關(guān)系的圖表。圖9是表示將被測(cè)定光纖的下端截?cái)嗍怪兌痰臓顟B(tài)的圖。圖10是表示被測(cè)定光纖上的位置z與曲率k的關(guān)系的圖表。
具體實(shí)施例方式圖1是表示使用熔接器連接光纖I的圖。符號(hào)3是V形槽臺(tái)，符號(hào)4是夾持部件。由V形槽2夾持兩個(gè)光纖I的熔接端附近，通過電弧放電將光纖I的前端熔接。當(dāng)所要熔接的光纖I以某種曲率彎曲時(shí)，通過V形槽2的夾持部分而成為懸臂狀態(tài)的光纖I的前端會(huì)從V形槽2的延長(zhǎng)線上偏移，使兩個(gè)光纖I在熔接端的核心之間發(fā)生偏移，從而引起連接損耗。由此，在連接光纖I時(shí)，要高精度地測(cè)定光纖的曲率或曲率半徑。圖2表示對(duì)光纖I的曲率進(jìn)行測(cè)定的被稱為“顯微側(cè)視”的方法。如圖2所示，在此方法中，將光纖I的一部分半固定于真空夾頭方式的V形槽2等中，并使光纖I向前方突出規(guī)定量而成為懸臂狀態(tài)，在此狀態(tài)下使光纖I繞軸旋轉(zhuǎn)。此時(shí)，利用根據(jù)光纖I的突出部分的曲率與突出長(zhǎng)度而前端的周圍擺動(dòng)量會(huì)發(fā)生變化這一情況來進(jìn)行測(cè)定。通過顯微鏡等對(duì)前端的周圍擺動(dòng)量進(jìn)行測(cè)定，假定從V形槽臺(tái)3突出的部分的曲率在全長(zhǎng)上都是相同的，對(duì)曲率進(jìn)行計(jì)算。這種方法雖然測(cè)定裝置簡(jiǎn)便，但由于是使光纖I在接觸V形槽2的同時(shí)進(jìn)行旋轉(zhuǎn)，因此與V形槽2表面相接觸的光纖I的表面的平整度、潔凈度等成為引起測(cè)定誤差的原因。另外，通過使突出部分的長(zhǎng)度足夠長(zhǎng)，雖然可以提高周圍擺動(dòng)量的測(cè)定精度，但會(huì)受到由光纖I自重引起的變形所帶來的影響。圖3表示對(duì)光纖I的曲率進(jìn)行測(cè)定的被稱為“激光束散射”的方法。如圖3所示，在該方法中，對(duì)貫穿套箍5且突出的光纖I的側(cè)面照射兩條平行的束狀光線6，使用電荷耦合元件(Charge Coupled Device,CCD)線傳感器8等的屏幕對(duì)被反射的散射光7的軸方向的擴(kuò)散量進(jìn)行觀測(cè)。利用使光纖I繞軸旋轉(zhuǎn)時(shí)根據(jù)光纖I的曲率可決定擴(kuò)散量的最大振幅這一1清況，測(cè)定兩條束狀光線6照射區(qū)間的曲率。此處，套箍5只不過是使光纖I相對(duì)于束狀光線6保持大致垂直的支撐工具，由于對(duì)平整度等的限制比較少，因此能夠較高精度地進(jìn)行測(cè)定。圖4是對(duì)市售的光纖的曲率k[/m]沿長(zhǎng)度方向進(jìn)行測(cè)定的例子。在測(cè)定中使用市售的激光束散射方式的測(cè)定器(瀧川工程公司制，F(xiàn)B-240)。此處，將光纖每2cm進(jìn)行截?cái)嗖⑼瑫r(shí)插入測(cè)定器，重復(fù)進(jìn)行測(cè)定。從圖4可以看出，該光纖的曲率大致為0. 065±0. 04
0.05/m，其變動(dòng)周期為50 400mm不等。如此，如果要正確地評(píng)估光纖的曲率，就必須要對(duì)光纖長(zhǎng)度方向的各個(gè)微小區(qū)間的曲率進(jìn)行重復(fù)測(cè)定。將光纖截?cái)嗖⑼瑫r(shí)對(duì)數(shù)百_區(qū)間的曲率變動(dòng)進(jìn)行測(cè)定，這樣的作業(yè)只能有賴于人工完成，對(duì)一根進(jìn)行測(cè)定有時(shí)就要花費(fèi)一個(gè)小時(shí)以上。因此，如果要對(duì)光纖的曲率高精度地進(jìn)行測(cè)定就需要大量的作業(yè)時(shí)間。上述測(cè)定光纖曲率的方法是將光纖前端的40 50mm左右的覆蓋部分去除，將該部分作為被測(cè)定光纖插入測(cè)定器中，使光纖沿軸方向進(jìn)行手動(dòng)旋轉(zhuǎn)的同時(shí)觀察屏幕上的散射光的寬度(差值)d，并由該d的值與兩條平行的束狀光線的間隔A z，通過峰值保持(peakhold)而算出振幅成為最大值Smax的S (= d — Az)。根據(jù)一實(shí)施方式,在光纖的曲率測(cè)定方法中，將被測(cè)定光纖的一端穿插于套箍(開設(shè)有與光纖外徑大小大致相同的孔的圓筒)中，將露出部分作為被測(cè)定光纖。另外，在相對(duì)于套箍而與被測(cè)定光纖相反的一側(cè)，由旋轉(zhuǎn)保持部夾持光纖。該旋轉(zhuǎn)保持部能夠使被測(cè)定光纖圍繞光纖的軸芯旋轉(zhuǎn)。然后，分別對(duì)被測(cè)定光纖軸方向側(cè)面上的相距規(guī)定長(zhǎng)度的兩點(diǎn)，從與軸方向垂直的方向照射兩條彼此平行的束狀光線。對(duì)于被照射的兩條束狀光線，例如在與光纖隔開的位置處設(shè)置的屏幕上檢測(cè)出由被測(cè)定光纖側(cè)面反射的各個(gè)束狀光線的散射反射光。據(jù)此,將相對(duì)于兩條束狀光線的兩條散射反射光的代表位置作為與被測(cè)定光纖的軸方向平行的坐標(biāo)軸上的位置分別進(jìn)行測(cè)量，算出所得到的兩個(gè)坐標(biāo)位置的差值d。將算出的差值例如作為第一角度方向的第一差值Cl1。另外，上述屏幕可以采用C⑶線傳感器8等。而且，在上述屏幕中，相對(duì)于兩條束狀光線的兩條反射光由于散射而擴(kuò)散。因此，束狀光線在屏幕上的位置可以由根據(jù)受光強(qiáng)度的最大點(diǎn)位置、超過預(yù)設(shè)的規(guī)定受光強(qiáng)度閾值的范圍的中點(diǎn)位置等所決定的代表值進(jìn)行決定。然后，通過旋轉(zhuǎn)保持部使被測(cè)定光纖圍繞軸芯旋轉(zhuǎn)到預(yù)定的角度0。對(duì)旋轉(zhuǎn)后的被測(cè)定光纖，通過與上述同樣的操作而照射兩條束狀光線，將根據(jù)反射光的代表位置算出的差值d作為第二角度方向的第二差值d2。將這種針對(duì)第i次旋轉(zhuǎn)作為第(i + I)角度方向的第(i + I)差值的操作重復(fù)進(jìn)行n次，直到算出第n角度方向的第n差值。針對(duì)與這n個(gè)差值相對(duì)應(yīng)的各個(gè)角度，可以使用上述式I算出取正值的振幅Sa的代表值。而且，通過上述式2，可以根據(jù)振幅Sa算出被測(cè)定光纖的曲率k。另外，式I中所用的相位角度0也是通過擬合而與Sa同時(shí)得到的代表值，物理意義是表示光纖彎折方向的角度。這些代表值例如可以使用最小二乘逼近算法以使Cli與SaXcos (Q1- 40+ A z之間的誤差最小的方式?jīng)Q定。另外，如果在(Ii的值中存在由于測(cè)定不當(dāng)?shù)榷鸬漠惓Ｖ担瑒t可以通過預(yù)設(shè)的閾值等將其檢測(cè)出，并從逼近計(jì)算操作中去除。進(jìn)一步地，通過沿被測(cè)定光纖的軸方向移動(dòng)，使對(duì)被測(cè)定光纖照射束狀光線的位置沿被測(cè)定光纖的長(zhǎng)度方向移動(dòng)。接下來，重復(fù)進(jìn)行束狀光線的照射、差值d的計(jì)算、被測(cè)定光纖的旋轉(zhuǎn)，從而能夠算出位于被測(cè)定光纖的不同長(zhǎng)度方向位置的曲率k。將從被測(cè)定光纖的移動(dòng)直至算出曲率k這一系列的步驟重復(fù)進(jìn)行m次，從而能夠算出直到第m光纖長(zhǎng)度方向位置的第m曲率。更進(jìn)一步地，基于所得到的第一曲率k至第m曲率k的值，能夠算出被測(cè)定光纖的曲率k的代表值。如此根據(jù)上述實(shí)施方式，將光纖前端的200 300mm或更多的覆蓋部分去除作為被測(cè)定光纖，將該被測(cè)定光纖插入測(cè)定器中。此處，套箍、兩條束狀光線以及屏幕之間的相對(duì)位置關(guān)系保持恒定，但可以改變穿插在套箍中的光纖的露出長(zhǎng)度。據(jù)此，可以對(duì)被測(cè)定光纖長(zhǎng)度方向的任意位置照射束狀光線，從而能夠容易地測(cè)定被測(cè)定光纖長(zhǎng)度方向的任意位置的局部曲率。另外，在各個(gè)測(cè)定位置處，可以對(duì)旋轉(zhuǎn)保持部的旋轉(zhuǎn)角度e i與散射光的寬度Cli的組合取多個(gè)點(diǎn)，例如至少取四個(gè)點(diǎn)，并使用上述式I算出振幅SA。此處，可以進(jìn)行最小二乘逼近的擬合。另外，也可以進(jìn)行傅立葉變換。據(jù)此能夠抑制由散射光噪聲引起的測(cè)定誤差。另外，由于無需將被測(cè)定光纖進(jìn)行截?cái)喽３州^長(zhǎng)尺寸進(jìn)行測(cè)定，因此可以實(shí)現(xiàn)位置對(duì)準(zhǔn)的自動(dòng)化。從而能夠簡(jiǎn)化對(duì)被測(cè)定光纖的曲率進(jìn)行測(cè)定時(shí)的作業(yè)。根據(jù)另一實(shí)施方式，在光纖的曲率測(cè)定方法中，將被測(cè)定光纖的一端穿插在套箍(開設(shè)有與光纖外徑大小大致相同的孔的圓筒)中，將露出部分作為第一被測(cè)定光纖。并且，在相對(duì)于套箍而與被測(cè)定光纖相反的一側(cè)，由旋轉(zhuǎn)保持部夾持光纖。該旋轉(zhuǎn)保持部能夠使被測(cè)定光纖圍繞光纖的軸芯旋轉(zhuǎn)。然后，分別對(duì)第一被測(cè)定光纖的軸方向側(cè)面上相距規(guī)定長(zhǎng)度的兩點(diǎn)，從與軸方向垂直的方向照射兩條彼此平行的束狀光線。對(duì)于所照射的兩條束狀光線，例如在與光纖隔開的位置處設(shè)置的屏幕上檢測(cè)出由第一被測(cè)定光纖側(cè)面反射的各個(gè)束狀光線的散射反射光。據(jù)此,將相對(duì)于兩條束狀光線的兩條散射反射光的代表位置作為與第一被測(cè)定光纖的軸方向平行的坐標(biāo)軸上的位置分別進(jìn)行測(cè)量，算出所得到的兩個(gè)坐標(biāo)位置的差值d。將算出的差值例如作為第一角度方向的第一差值屯。另外，上述屏幕可以使用CXD線傳感器等。而且，在上述屏幕中，相對(duì)于兩條束狀光線的兩條反射光由于散射而擴(kuò)散。因此，束狀光線在屏幕上的位置可以由根據(jù)受光強(qiáng)度的最大點(diǎn)位置、超過預(yù)設(shè)的規(guī)定受光強(qiáng)度閾值的范圍的中點(diǎn)位置等所決定的代表值進(jìn)行決定。然后，通過旋轉(zhuǎn)保持部使第一被測(cè)定光纖圍繞軸芯旋轉(zhuǎn)到預(yù)定的角度0。對(duì)旋轉(zhuǎn)后的第一被測(cè)定光纖，通過與上述同樣的操作而照射兩條束狀光線，將根據(jù)反射光的代表位置算出的差值d作為第二角度方向的第二差值d2。將這種針對(duì)第i次旋轉(zhuǎn)作為第(i + I)角度方向的第(i + I)差值的操作重復(fù)進(jìn)行n次，直到算出第n角度方向的第n差值。針對(duì)與這n個(gè)差值相對(duì)應(yīng)的各個(gè)角度，可以使用上述式I算出取正值的振幅Sa的代表值。而且，通過上述式2，可以根據(jù)振幅Sa算出被測(cè)定光纖的曲率k。另外，式I中所用的相位角度0也是通過擬合而與Sa同時(shí)得到的代表值，物理意義是表示光纖彎折方向的角度。這些代表值例如可以使用最小二乘逼近算法以使Cli與SaXcos (Q1- 40+ A z之間的誤差最小的方式?jīng)Q定。另外，如果在(Ii的值中存在由于測(cè)定不當(dāng)?shù)榷鸬漠惓Ｖ担瑒t可以通過預(yù)設(shè)的閾值等將其檢測(cè)出，并從逼近計(jì)算操作中去除。以下，使旋轉(zhuǎn)保持部夾持光纖的位置保持不變，在從套箍露出的部分將第一被測(cè)定光纖的一部分截?cái)喑蔀楸鹊谝槐粶y(cè)定光纖更短的尺寸，將其作為第二被測(cè)定光纖。然后，采用與第一被測(cè)定光纖的情形相同的順序算出第二被測(cè)定光纖的曲率。其次，對(duì)于第一被測(cè)定光纖中一個(gè)長(zhǎng)度方向位置的曲率值，利用第二被測(cè)定光纖中的相應(yīng)長(zhǎng)度方向位置的曲率值進(jìn)行修正。同樣地，依次修正到第一被測(cè)定光纖中的第m曲率。進(jìn)一步地，基于逐個(gè)被修正的多個(gè)曲率值，算出第一被測(cè)定光纖的曲率k的代表值。如此，在該實(shí)施方式中，暫對(duì)長(zhǎng)尺寸的被測(cè)定光纖進(jìn)行長(zhǎng)度方向的曲率評(píng)估后，將被測(cè)定光纖截?cái)喑衫鏘OOmm以下的長(zhǎng)度后再次進(jìn)行曲率評(píng)估，修正長(zhǎng)尺寸的被測(cè)定光纖中的曲率值。由此，(I)當(dāng)被測(cè)定光纖的曲率整體較大時(shí)，或者(2)當(dāng)從套箍露出的被測(cè)定光纖的長(zhǎng)度變長(zhǎng)，例如超過IOOmm時(shí)，可以抑制使曲率值小于真實(shí)值的由被測(cè)定光纖的自重引起的翹曲的影響。[實(shí)施例1]圖5是表示測(cè)定光纖I的曲率時(shí)使用的裝置的概略圖。光纖I的一端由旋轉(zhuǎn)保持部4夾持并將一端固定。光纖I的另一端穿插在套箍5中。穿插于套箍5中的被測(cè)定光纖I的側(cè)面的覆蓋部分已被去除。向被測(cè)定光纖I的側(cè)面照射兩條平行束狀光線6，其相對(duì)于套箍5的孔延長(zhǎng)線呈大致直角的位置關(guān)系。也就是說，相對(duì)于穿插在套箍5中的被測(cè)定光纖也具有大致直角的關(guān)系。位置關(guān)系是在套箍5的正下方約5mm處照射第一束狀光線6、在距此約20mm正下方處照射第二束狀光線6。通過與套箍孔的延長(zhǎng)線平行且位于與光纖I的距離為L(zhǎng) =242. 8mm的位置處的CCD線傳感器8檢測(cè)出在被測(cè)定光纖I的側(cè)面發(fā)生散射的散射光。與套箍5相平行的束狀光線6與CCD線傳感器8的位置關(guān)系在測(cè)定中保定恒定。旋轉(zhuǎn)保持部4安裝于可上下移動(dòng)的Z軸臺(tái)階9上，旋轉(zhuǎn)保持部4與光纖I共同沿軸方向移動(dòng)，從而能夠調(diào)整距離套箍5的貫穿量。也就是說，由于能夠調(diào)整兩條束狀光線6的照射位置，因此能夠在被測(cè)定光纖長(zhǎng)度方向的任意位置測(cè)定光纖的曲率。此處，在上方夾持光纖I并豎直向下設(shè)置的理由是為了減輕光纖的被測(cè)定光纖由于重力而變形的影響。光纖的全長(zhǎng)為400mm，去除覆蓋部分的被測(cè)定光纖的長(zhǎng)度為約250mm。顯示了使光纖從套箍下端貫穿50mm時(shí)的曲率的測(cè)定例。在距離光纖下端約25mm上方處照射第二束狀光線，在同樣距離光纖下端約45mm上方處照射第一束狀光線。由旋轉(zhuǎn)保持部使光纖繞軸旋轉(zhuǎn)10°的刻度，在0° 360°中的總計(jì)37個(gè)點(diǎn)處進(jìn)行測(cè)量。在各測(cè)量點(diǎn)檢測(cè)出屏幕上的散射光的位置，將各束狀光線的散射光超過適當(dāng)閾值的強(qiáng)度中點(diǎn)作為散射光位置的代表值，測(cè)量?jī)蓷l光束散射光的代表位置的差值即間隔Cli (i=1、2.....37)。并將這些角度e i和Cli的關(guān)系顯示在表I中。表I
權(quán)利要求
1.一種光纖的曲率測(cè)定方法，包括 固定步驟，將光纖的一端穿插于套箍中，使包含所述光纖的前端的測(cè)定區(qū)間從所述套箍露出作為被測(cè)定光纖，并且在相對(duì)于所述套箍而與所述被測(cè)定光纖相反的一側(cè)，由使所述被測(cè)定光纖圍繞所述被測(cè)定光纖的軸芯旋轉(zhuǎn)的旋轉(zhuǎn)保持部夾持所述光纖并固定； 測(cè)定步驟，在所述測(cè)定區(qū)間中包含的多個(gè)測(cè)定位置中的一個(gè)位置處，對(duì)所述被測(cè)定光纖的側(cè)面照射與所述被測(cè)定光纖的軸方向大致正交且在所述軸方向上隔開間隔Az的平行的一對(duì)束狀光線，在與所述被測(cè)定光纖隔開且與所述軸方向大致平行的坐標(biāo)軸上測(cè)定由所述被測(cè)定光纖反射的所述一對(duì)束狀光線的經(jīng)過位置的差值Cli ； 第一重復(fù)步驟，重復(fù)進(jìn)行由所述旋轉(zhuǎn)保持部使所述被測(cè)定光纖旋轉(zhuǎn)到角度0 i的旋轉(zhuǎn)步驟及所述測(cè)定步驟，直到取得i個(gè)所述差值Cli的值，其中，i為滿足i > 2的自然數(shù)；第一計(jì)算步驟，根據(jù)由所述第一重復(fù)步驟取得的差值Cli的i個(gè)值，利用下述式I算出振幅Sa的代表值，Cli = SaXcos ( 0 J — 40 + Az…式 I其中，0表示相位角度； 第二計(jì)算步驟，根據(jù)由所述第一計(jì)算步驟算出的振幅SA，利用下述式2算出所述被測(cè)定光纖的曲率k， k = Sa/ (2LAz)…式 2 其中，L表示所述被測(cè)定光纖與所述坐標(biāo)的距離；及 第二重復(fù)步驟，將使所述一對(duì)束狀光線的照射位置移動(dòng)到所述多個(gè)測(cè)定位置中的另一位置的移動(dòng)步驟、所述第一重復(fù)步驟、所述第一計(jì)算步驟及所述第二計(jì)算步驟重復(fù)進(jìn)行m次。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的曲率測(cè)定方法，還包括第三計(jì)算步驟，所述第三計(jì)算步驟是根據(jù)由所述第二重復(fù)步驟取得的曲率k的m個(gè)值算出曲率k的代表值ka。
3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的曲率測(cè)定方法，還包括 縮短步驟，在執(zhí)行到所述第二重復(fù)步驟后，去除包含所述被測(cè)定光纖的前端的所述測(cè)定區(qū)間的一部分，形成變短的縮短測(cè)定區(qū)間； 再計(jì)算步驟，在所述多個(gè)測(cè)定位置中，將所述縮短測(cè)定區(qū)間中包含的多個(gè)測(cè)定位置作為多個(gè)再測(cè)定位置，對(duì)所述多個(gè)再測(cè)定位置的每一個(gè)執(zhí)行所述第一重復(fù)步驟、所述第一計(jì)算步驟及第二計(jì)算步驟，算出所述多個(gè)再測(cè)定位置的每一位置處的曲率ks的多個(gè)值；及修正步驟，對(duì)于在所述測(cè)定區(qū)間中就所述多個(gè)測(cè)定位置算出的所述曲率k的多個(gè)值的每一個(gè)，由在所述再計(jì)算步驟中就所述縮短測(cè)定區(qū)間中相應(yīng)的所述多個(gè)再測(cè)定位置的任一位置算出的所述曲率ks的值進(jìn)行修正。
4.根據(jù)權(quán)利要求3所述的曲率測(cè)定方法，還包括第三計(jì)算步驟，所述第三計(jì)算步驟是根據(jù)在所述修正步驟中修正的所述曲率k的n個(gè)值算出曲率k的代表值ka，其中，n為滿足2彡n彡m的自然數(shù)。
5.根據(jù)權(quán)利要求1至4中任一項(xiàng)所述的曲率測(cè)定方法，其中，所述一對(duì)束狀光線的經(jīng)過位置由所述一對(duì)束狀光線各自的光強(qiáng)度在所述坐標(biāo)軸上顯示出最大值的位置代表。
6.根據(jù)權(quán)利要求1至4中任一項(xiàng)所述的曲率測(cè)定方法，其中，所述一對(duì)束狀光線的經(jīng)過位置由所述一對(duì)束狀光線各自的光強(qiáng)度在所述坐標(biāo)軸上超過預(yù)定閾值的位置的中點(diǎn)代表。
7.根據(jù)權(quán)利要求1至4中任一項(xiàng)所述的曲率測(cè)定方法，其中，在所述第一重復(fù)步驟結(jié)束之前，所述被測(cè)定光纖旋轉(zhuǎn)180°以上。
8.根據(jù)權(quán)利要求1至4中任一項(xiàng)所述的曲率測(cè)定方法，其中，在所述第一重復(fù)步驟中，所述旋轉(zhuǎn)步驟及所述測(cè)定步驟重復(fù)進(jìn)行四次以上。
9.根據(jù)權(quán)利要求1至4中任一項(xiàng)所述的曲率測(cè)定方法，其中，在所述第一計(jì)算步驟中，所述振幅Sa的代表值通過最小二乘逼近擬合而算出。
10.根據(jù)權(quán)利要求1至4中任一項(xiàng)所述的曲率測(cè)定方法，其中，在所述第一計(jì)算步驟中，所述振幅Sa的代表值通過傅立葉變換而算出。
11.根據(jù)權(quán)利要求1至4中任一項(xiàng)所述的曲率測(cè)定方法，其中，在所述移動(dòng)步驟中，在將所述套箍及所述一對(duì)束狀光線的相對(duì)位置保持固定的狀態(tài)下，使所述旋轉(zhuǎn)保持部及所述被測(cè)定光纖沿所述軸方向移動(dòng)。
12.根據(jù)權(quán)利要求1至4中任一項(xiàng)所述的曲率測(cè)定方法，還包括第四計(jì)算步驟，所述第四計(jì)算步驟是根據(jù)在所述第二計(jì)算步驟中算出的所述曲率k，利用下述式3算出所述被測(cè)定光纖的曲率半徑r， r = 1/k…式 3。
13.根據(jù)權(quán)利要求2或4所述的曲率測(cè)定方法，還包括第五計(jì)算步驟，所述第五計(jì)算步驟是根據(jù)在所述第三計(jì)算步驟中算出的所述代表值ka，利用下述式4算出所述被測(cè)定光纖的曲率半徑r的代表值ra，ra = l/ka…式 4。
全文摘要
一種光纖的曲率測(cè)定方法，將光纖部分的一端可旋轉(zhuǎn)地夾持，對(duì)該光纖的軸方向側(cè)面上的相距規(guī)定長(zhǎng)度的兩點(diǎn)照射與該軸方向大致垂直且相互平行的兩條束狀光線，將在所述側(cè)面上散射的兩條散射反射光各自的代表位置作為與該光纖軸平行的軸上的坐標(biāo)位置進(jìn)行測(cè)量，算出所得的兩個(gè)坐標(biāo)位置的差值，然后，使該光纖旋轉(zhuǎn)規(guī)定角度，重復(fù)進(jìn)行多次算出兩個(gè)坐標(biāo)位置的差值的操作，根據(jù)在各個(gè)角度得到的差值算出取正值的振幅SA的代表值，進(jìn)一步根據(jù)振幅SA算出曲率，將該曲率作為第一光纖長(zhǎng)度方向位置的第一曲率，進(jìn)一步沿光纖長(zhǎng)度方向改變束狀光線的照射位置，重復(fù)多次同樣的處理，從所述第一曲率算到第m曲率。
文檔編號(hào)G01B11/255GK103063161SQ20121040754
公開日2013年4月24日 申請(qǐng)日期2012年10月23日 優(yōu)先權(quán)日2011年10月24日
發(fā)明者小山田浩 申請(qǐng)人:信越化學(xué)工業(yè)株式會(huì)社