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      一種雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)隨機(jī)共振的測量方法

      文檔序號:8317358閱讀:346來源:國知局
      一種雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)隨機(jī)共振的測量方法
      【技術(shù)領(lǐng)域】
      [0001] 本發(fā)明涉及一種測量雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)隨機(jī)共振的方法。
      【背景技術(shù)】
      [0002] 隨機(jī)共振(Stochastic resonance)現(xiàn)象是雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)中一種重要的非線性效應(yīng)。 利用隨機(jī)共振,可以在噪聲作用下放大微弱的周期信號或優(yōu)化系統(tǒng)的性能。隨機(jī)共振顛覆 了傳統(tǒng)觀念中噪聲總是會抑制信號、破壞信號測量的概念,在Benzi等人發(fā)現(xiàn)這一現(xiàn)象后, 隨機(jī)共振就受到了各領(lǐng)域的廣泛關(guān)注。目前已經(jīng)在諸如思密特觸發(fā)器、雙穩(wěn)態(tài)激光器、超導(dǎo) 干涉儀等眾多系統(tǒng)中觀測到了隨機(jī)共振效應(yīng)。隨機(jī)共振需要滿足三個(gè)條件:(1) 一個(gè)門限 閾值,(2) -個(gè)微弱的周期信號,(3)合適強(qiáng)度的噪聲。隨機(jī)共振效應(yīng)中的一個(gè)重要問題, 就是引入一些參量來表征這種效應(yīng)?,F(xiàn)在,人們已經(jīng)找到了功率譜密度、信噪比、布居時(shí)間 和輸入輸出同步等特征量來表征隨機(jī)共振。由于噪聲和正弦信號共同作用下的雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng) 的輸出信號是一個(gè)隨機(jī)過程,上述提到的用來表征隨機(jī)共振的特征量,均需在獲得大量的 輸出信號的軌跡,并經(jīng)過數(shù)據(jù)的后處理才能獲得。這通常是一個(gè)比較困難的工作。另一方 面,上述提到的各種特征量均對所加正弦信號的周期數(shù)很敏感,需要較長時(shí)間的測量才能 得出正確的結(jié)果,并且無法分辨出所加正弦信號的初始相位。

      【發(fā)明內(nèi)容】

      [0003] 本發(fā)明所要解決的問題是提供一種避免復(fù)雜的數(shù)據(jù)后處理,同時(shí)對輸入信號長度 不敏感,并且可區(qū)分出所加正弦信號相位的測量隨機(jī)共振效應(yīng)的方法。
      [0004] 為解決上述問題,本發(fā)明采用的方案如下: 一種雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)隨機(jī)共振的測量方法,該方法通過向雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)輸入正弦信號和噪音 信號后測量該雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)所處狀態(tài)的概率,從取得狀態(tài)概率和噪音信號強(qiáng)度的關(guān)系表,然 后從狀態(tài)概率和噪音信號強(qiáng)度的關(guān)系表中提取狀態(tài)概率隨噪音信號強(qiáng)度變化的極值,將該 極值作為該雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)隨機(jī)共振的關(guān)鍵特征;其中,所述雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)對稱性可調(diào),所輸入的 正弦信號強(qiáng)度不足以使所述雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)發(fā)生狀態(tài)變遷。
      [0005] 進(jìn)一步,該方法包括以下步驟: (1) 將所述雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)調(diào)節(jié)至其中一個(gè)穩(wěn)定態(tài); (2) 將所述雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)調(diào)節(jié)至對稱的狀態(tài); (3) 將正弦信號和噪音信號輸入至所述雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)作用一段時(shí)間; (4) 測量所述雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)所處的狀態(tài); (5) 在保持輸入的正弦信號和噪音信號不變的前提下,重復(fù)步驟(1)至(4)若干次后計(jì) 算該雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)處于新狀態(tài)的概率; (6) 調(diào)整噪音信號的強(qiáng)度后重復(fù)步驟(1)至(5)多次,得到狀態(tài)概率和噪音信號強(qiáng)度的 關(guān)系表; (7) 根據(jù)狀態(tài)概率和噪音信號強(qiáng)度的關(guān)系表繪制狀態(tài)概率和噪音信號強(qiáng)度的關(guān)系圖, 然后根據(jù)狀態(tài)概率和噪音信號強(qiáng)度的關(guān)系圖獲得狀態(tài)概率隨噪音信號強(qiáng)度變化的極值。
      [0006] 進(jìn)一步,所述步驟(3)中將正弦信號和噪音信號輸入至所述雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)的作用時(shí) 間為1至30個(gè)所述正弦信號的周期。
      [0007] 進(jìn)一步,,所述步驟(5)中若干次的次數(shù)為不少于1000次。
      [0008] 進(jìn)一步,,所述步驟(7)為根據(jù)狀態(tài)概率和噪音信號強(qiáng)度的關(guān)系表采用函數(shù)擬合 的方法計(jì)算狀態(tài)概率和噪音信號強(qiáng)度之間的擬合函數(shù),然后計(jì)算該擬合函數(shù)的極值。
      [0009] 進(jìn)一步,還包括調(diào)整所述正弦信號的相位后重復(fù)步驟(1)至(7)。
      [0010] 本發(fā)明的技術(shù)效果如下:本發(fā)明的方法,可以大幅地降低數(shù)據(jù)處理的復(fù)雜度,可以 區(qū)分輸入正弦信號的初始相位,并且對輸入的正弦信號的周期數(shù)不敏感。
      【附圖說明】
      [0011] 圖1是rf-SQUID系統(tǒng)的結(jié)構(gòu)示意圖。
      [0012] 圖2是rf-SQUID的勢能曲線圖。其中,橫坐標(biāo)為穿過rf-SQUID環(huán)的總磁通,縱坐 標(biāo)為rf-SQUID的勢能大小。
      [0013] 圖3是rf-SQUID的勢能曲線與加載的磁場偏置的強(qiáng)度變化關(guān)系圖。
      [0014] 圖4是rf-SQUID的勢能曲線與正弦信號的變化關(guān)系圖。
      [0015] 圖5和圖6是繪制得到的狀態(tài)概率和噪音信號強(qiáng)度的關(guān)系的點(diǎn)圖。其中圖5中輸 入正弦信號的相位為〇,圖6中輸入的正弦信號相位180度。
      [0016] 圖7是圖5中作用30個(gè)正弦信號周期得到的狀態(tài)概率和噪音信號強(qiáng)度的關(guān)系數(shù) 據(jù)進(jìn)行函數(shù)擬合后得到的擬合函數(shù)曲線。
      【具體實(shí)施方式】
      [0017] 下面結(jié)合說明書附圖對本發(fā)明做進(jìn)一步詳細(xì)說明。
      [0018] 圖1是一個(gè)超導(dǎo)射頻干涉(rf-SQUID)系統(tǒng)的結(jié)構(gòu)示意圖。該rf-SQUID系統(tǒng)包括 rf-SQUIDl、dc-SQUID2、磁場偏置線3和信號偏置線4。其中,rf-SQUIDl和dc-SQUID2上 設(shè)有Jos印hson隧道結(jié)2。rf-SQUIDl構(gòu)成一個(gè)雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng),如圖2所示,具有兩個(gè)勢阱A 和B的穩(wěn)定狀態(tài)。dc-SQUID2用于通過跳變電流讀取rf-SQUIDl的狀態(tài)。磁場偏置線3用 于為rf-SQUIDl加載磁場偏置,通過磁場偏置線3向rf-SQUIDl加載的磁場偏置可以調(diào)整 rf-SQUIDl的對稱性。信號偏置線4用于向rf-SQUIDl輸入正弦信號和噪音信號。雙穩(wěn)態(tài) 系統(tǒng)rf-SQUIDl是一個(gè)對稱性可調(diào)的系統(tǒng)。也就是當(dāng)改變磁場偏置線3加載的磁場偏置的 強(qiáng)度或者當(dāng)信號偏置線4輸入發(fā)生變化時(shí),雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)rf-SQUIDl的兩個(gè)勢阱A和B的對稱 性相應(yīng)地發(fā)生變化。初始狀態(tài)下,雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)rf-SQUIDl的兩個(gè)勢阱A和B不對稱,當(dāng)磁場 偏置線3加載的磁場偏置到合適的強(qiáng)度后可使得兩個(gè)勢阱A和B相互對稱。如圖3所示, 縱坐標(biāo)Y表示磁場偏置的強(qiáng)度,折線301為磁場偏置線3加載的磁場偏置的強(qiáng)度。L是磁場 偏置線3初始狀態(tài)下的磁場偏置的強(qiáng)度,對應(yīng)的曲線302是相應(yīng)狀態(tài)下rf-SQUID的勢能曲 線,此時(shí),兩個(gè)勢阱處于不對稱狀態(tài)。當(dāng)磁場偏置線3加載的磁場偏置的強(qiáng)度到達(dá)H時(shí),對 應(yīng)的曲線303是相應(yīng)狀態(tài)的rf-SQUID的勢能曲線,此時(shí),兩個(gè)勢阱處于對稱狀態(tài)。此外,當(dāng) 信號偏置線4加載信號后,雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)rf-SQUIDl的兩個(gè)勢阱A和B的對稱性也會相應(yīng)地 發(fā)生變化。如圖4所示,曲線401為信號偏置線4上加載的正弦信號,曲線402是當(dāng)輸入的 正弦信號強(qiáng)度為O時(shí)rf-SQUID相應(yīng)的勢能曲線,曲線403和曲線404分別為當(dāng)輸入的正弦 信號強(qiáng)度在高點(diǎn)和低點(diǎn)時(shí)rf-SQUID相應(yīng)的勢能曲線。由曲線402看出,此時(shí)由于磁場偏置 線3加載的磁場偏置的作用下,rf-SQUID的勢能曲線的兩個(gè)勢阱處于對稱狀態(tài),而輸入的 正弦信號強(qiáng)度在高點(diǎn)或低點(diǎn)時(shí),曲線403和曲線404所代表的rf-SQUID的勢能曲線的兩個(gè) 勢阱處于不對稱狀態(tài)。該雙穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)rf-SQUIDl隨機(jī)共振的測量方法步驟如下: 第一步,將rf-SQUIDl初始化至其中一個(gè)穩(wěn)定態(tài),即調(diào)整至狀態(tài)A或B。這里的初始化 是指磁場偏置線3加載一定強(qiáng)度磁場偏置,此時(shí)rf-SQUID的勢能曲線處于非對
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