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      一種MOS電容三頻率測量方法與流程

      文檔序號:11579757閱讀:617來源:國知局
      一種MOS電容三頻率測量方法與流程

      本發(fā)明涉及mos電容測量領(lǐng)域,尤其涉及一種基于五元素模型的針對超薄電介質(zhì)薄膜的mos電容的三頻率測量方法。



      背景技術(shù):

      mos電容的精確測量十分重要,特別是積累區(qū)電容。精確提取mos結(jié)構(gòu)真實的積累區(qū)電容,可以用來精確計算柵極電介質(zhì)層的介電常數(shù)和厚度等參數(shù)。對于當(dāng)前超薄電介質(zhì)mos電容,直接使用兩元素并聯(lián)模型或者串聯(lián)模型來測量,往往出現(xiàn)很大頻率色散和電容畸變(由于漏電出現(xiàn)滾邊或上翻)。目前主流的mos電容測量方法是采用三元素等效電路模型,考慮的寄生參數(shù)包含并聯(lián)電阻(rp)和串聯(lián)電阻(rs)。三元素模型由于沒有考慮到界面層的寄生參數(shù),在實際中往往不能精確測量這類超薄電介質(zhì)薄膜的mos電容。因此,基于四元素模型和五元素模型的測量技術(shù)也得到了研究。

      五元素模型是在考慮并聯(lián)電阻和串聯(lián)電阻的基礎(chǔ)上,把界面層電容和界面層電阻也作為寄生參數(shù)考慮。對于這樣一個五元素模型,一種求解方法是利用多頻率c-v數(shù)據(jù),采用非線性擬合的方法。該方法有如下缺點:(1)非線性擬合經(jīng)常出現(xiàn)不收斂的問題;(2)只能給出一個電壓點的電容數(shù)據(jù),不能給出所有電壓點的電容數(shù)據(jù);(3)需要太多個頻率的c-v數(shù)據(jù)因而效率低。另一種求解方法是中國專利201610522936.x公開的《一種基于五元素模型的mos電容的電容測量方法》,該專利提出了結(jié)合雙頻c-v數(shù)據(jù)和i-v數(shù)據(jù)的方法,其測量結(jié)果見圖1。雖然該專利方法是有效的,但是該專利方法不僅需要測量c-v數(shù)據(jù)還需要測量i-v數(shù)據(jù),因此在批量測量時就需要硬件和軟件上頻繁地切換c-v測量和i-v測量(硬件切換需要額外的切換裝置),導(dǎo)致測量效率較低。還有,大部分lcr測量儀器僅有c-v測量功能,沒有i-v測量功能(或者該功能是可選的)。據(jù)查閱資料,針對當(dāng)前超薄電介質(zhì)層的mos電容,缺乏一種只需要采集c-v數(shù)據(jù)(測量效率高)并且還是有效的mos電容測量方法。



      技術(shù)實現(xiàn)要素:

      為解決現(xiàn)有技術(shù)存在的上述問題,本發(fā)明要設(shè)計一種無需切換c-v測量和i-v測量而且測量效率高的mos電容三頻率測量方法。

      為了實現(xiàn)上述目的,本發(fā)明的技術(shù)方案如下:一種mos電容三頻率測量方法,包括以下步驟:

      a、建立mos電容的五元素等效電路模型;

      b、采用兩元素并聯(lián)模型對所述mos電容在三個頻率下進(jìn)行c-v特性測量;

      c、根據(jù)所述五元素等效電路模型以及上述c-v特性測量數(shù)據(jù)提取mos電容的六個輔助特征方程;

      根據(jù)兩元素并聯(lián)模型在三個不同測量頻率下的c-v測量數(shù)據(jù),比較五元素等效電路模型和該兩元素并聯(lián)模型的阻抗的實部與虛部,得到輔助特征方程為:

      其中,c、rp、ci、ri和rs分別代表五元素模型的mos電容、并聯(lián)電阻、界面層電容、界面層電阻和串聯(lián)電阻;ω1=2πf1、ω2=2πf2和ω3=2πf3分別代表mos測量的交流小信號的三個角頻率,對應(yīng)地f1、f2和f3代表三個測量頻率;c1、c2、c3和r1、r2、r3分別代表在三個頻率下測量的兩元素并聯(lián)模型的并聯(lián)電容和并聯(lián)電阻;a1、a2、a3和b1、b2、b3是設(shè)定的中間參數(shù),其數(shù)值由方程(1)-(6)中第二個等號定義;

      d、根據(jù)輔助特征方程求解得到mos電容的電容值。

      進(jìn)一步地,步驟a所述的mos電容的五元素等效電路模型,包括mos電容c、并聯(lián)電阻rp、界面層電容ci、界面層電阻ri和串聯(lián)電阻rs,其中mos電容c和并聯(lián)電阻rp并聯(lián),且界面層電容ci和界面層電阻ri并聯(lián),這兩個并聯(lián)電路串聯(lián)后再和串聯(lián)電阻rs串聯(lián)。

      進(jìn)一步地,步驟b所述的兩元素并聯(lián)模型是測量儀器中的mos電容測量模型,包含并聯(lián)電容和并聯(lián)電阻,所述的并聯(lián)電容和并聯(lián)電阻在不同的三個頻率下的測量結(jié)果分別用c1、c2、c3和r1、r2、r3表示;所述的三個頻率是在定義的上限頻率fmax和下限頻率fmin所界定的區(qū)間內(nèi)選取的三個不同頻率,并用f1、f2和f3表示。其中,上限頻率fmax取lcr測試儀的上限頻率,大約是1m或2mhz,下限頻率fmin是保證用兩元素并聯(lián)模型測量得到的c-v曲線在強(qiáng)積累區(qū)剛好沒有明顯滾邊的頻率,大約100khz程度。

      進(jìn)一步地,所述的三個頻率按如下方法選取:f1取儀器上限頻率fmax,f3取下限頻率fmin,f2取f1和f3的平均值。

      進(jìn)一步地,所述的頻率f1-f2>100khz,f2-f3>100khz。

      與現(xiàn)有技術(shù)相比,本發(fā)明具有以下有益效果:

      1、本發(fā)明所述的三個不同頻率c-v數(shù)據(jù)組合,不是簡單的三個頻率數(shù)據(jù)的羅列,而是使用三個頻率的c-v數(shù)據(jù)并且基于嚴(yán)格地理論推導(dǎo)和數(shù)值計算來求解,求解過程不同于現(xiàn)有的專利技術(shù)。本發(fā)明應(yīng)用于無色散超薄電介質(zhì)mos結(jié)構(gòu)中,可以得到五元素模型中的mos電容不隨選取的三頻率組合而變化(即無色散),其他四個元素也都有合理的數(shù)值解。對比現(xiàn)有技術(shù)中的雙頻c-v結(jié)合i-v數(shù)據(jù)的mos電容測量方法,本發(fā)明具有幾乎同樣高的電容測量精度。本發(fā)明只需要測量c-v數(shù)據(jù)、不需要測量i-v數(shù)據(jù),解決了批量測量時硬件和軟件上頻繁切換c-v和i-v測量的問題,更是解決了很多儀器沒有i-v測量功能而無法使用現(xiàn)有專利技術(shù)的問題。因而,本發(fā)明測量效率大大提高、并且是有效的。

      2、本發(fā)明求解得到的物理上合理的數(shù)值解還可以用來進(jìn)一步計算其他的物理參數(shù),例如介電常數(shù)(公式εr=cd/ε0a,其中,c是五元素模型并聯(lián)電容,d是電介質(zhì)薄膜厚度,ε0是真空電容率,a是電容面積)和介電損耗(公式tanδ=1/ωcrp,其中ω是測量的角頻率,c和rp是五元素模型并聯(lián)電容和并聯(lián)電阻)。

      附圖說明

      為了更清楚地說明本發(fā)明實施例或現(xiàn)有技術(shù)中的技術(shù)方案,下面將對實施例或現(xiàn)有技術(shù)描述中所需要使用的附圖作一簡單地介紹,顯而易見地,下面描述中的附圖是本發(fā)明的一些實施例,對于本領(lǐng)域普通技術(shù)人員來講,在不付出創(chuàng)造性勞動的前提下,還可以根據(jù)這些附圖獲得其他的附圖。

      圖1為中國專利201610522936.x的五元素模型采用雙頻c-v結(jié)合i-v技術(shù)得到的c-v曲線示意圖。

      圖2為本發(fā)明基于五元素模型的mos電容測量方法流程圖。

      圖3為本發(fā)明采用mos結(jié)構(gòu)al/zro2/il/si(il界面層)的剖面示意圖。

      圖4為本發(fā)明采用的五元素等效電路模型。

      圖5為本發(fā)明特征方程求解過程流程圖。

      圖6為采用本發(fā)明的三頻率測量方法數(shù)值求解得到的在八個三頻率組合下的mos電容關(guān)于偏置電壓(c-v)曲線示意圖。

      圖7為本發(fā)明在八個三頻率組合下的并聯(lián)電阻關(guān)于偏置電壓(rp-v)的模擬結(jié)果示意圖。

      圖8為本發(fā)明在八個三頻率組合下的界面層電容關(guān)于偏置電壓(ci-v)的模擬結(jié)果。

      圖9為本發(fā)明在八個三頻率組合下的界面層電阻關(guān)于偏置電壓(ri-v)的模擬結(jié)果。

      圖10為本發(fā)明在八個三頻率組合下的串聯(lián)電阻關(guān)于偏置電壓(rs-v)的模擬結(jié)果。

      具體實施方式

      為使本發(fā)明實施例的目的、技術(shù)方案和優(yōu)點更加清楚,下面將結(jié)合本發(fā)明實施例中的附圖,對本發(fā)明實施例中的技術(shù)方案進(jìn)行清楚、完整地描述,顯然,所描述的實施例是本發(fā)明一部分實施例,而不是全部的實施例。基于本發(fā)明中的實施例,本領(lǐng)域普通技術(shù)人員在沒有作出創(chuàng)造性勞動前提下所獲得的所有其他實施例,都屬于本發(fā)明保護(hù)的范圍。

      圖2為本發(fā)明基于五元素模型的mos電容測量方法流程圖,如圖2所示,本實施例的方法包括:

      步驟101、建立mos電容的五元素等效電路模型;

      具體來說,本實施例中測量的mos電容為n型mos結(jié)構(gòu)al/zro2/il/si,電介質(zhì)層zro2用金屬有機(jī)分解法制備,厚度為35nm。界面層(il)是熱退火過程中產(chǎn)生的,據(jù)文獻(xiàn),其成分是非化學(xué)計量比的材料siox或者sixzroy。al電極是通過真空熱蒸發(fā)方法制備,電容面積大小是1mm×0.7mm。如圖3所示,1為金屬al電極;2為電介質(zhì)薄膜zro2;3為界面層siox或者sixzroy;4為半導(dǎo)體si襯底;5為背接觸金屬ag電極。mos結(jié)構(gòu)的五元素等效電路模型,如圖4所示,包括mos電容(c)、并聯(lián)電阻(rp)、界面層電容(ci)、界面層電阻(ri)和串聯(lián)電阻(rs)。本發(fā)明也可以用來測量p-mos電容,對此不做限定。本發(fā)明實質(zhì)上是把界面層等效成一層電介質(zhì),不僅適用于有界面層的mos結(jié)構(gòu),還適用于其他任何雙層電介質(zhì)的mos結(jié)構(gòu)。

      步驟102、采用兩元素并聯(lián)模型對所述mos電容在三個頻率下進(jìn)行c-v測量;

      可以根據(jù)mos電容的類型,選擇偏置電壓的掃描方向。對于n型襯底,從負(fù)偏壓的反型區(qū)掃描到正偏壓的積累區(qū),而對p型襯底,從正偏壓的反型區(qū)掃描到負(fù)偏壓的積累區(qū);不論對n型還是p型襯底mos,還可以雙向掃描,但是初始掃描應(yīng)該按照上述掃描方向。本實施例是采用雙向掃描模式。

      由于超薄電介質(zhì)薄膜mos電容的漏電流比較大,提高測量的交流小信號頻率可以減小漏電效果,因而實際測量的上限頻率fmax可以取到普通lcr測試儀的上限頻率,大約是1m或2mhz,下限頻率fmin是保證用兩元素并聯(lián)模型測量的c-v曲線在強(qiáng)積累區(qū)剛好沒有明顯滾邊(滾邊是由于漏電)的頻率,一般可以取到大約100khz程度。本發(fā)明所述的三頻率是在上限頻率fmax和下限頻率fmin界定的區(qū)間內(nèi)選取的三個不同頻率作為本發(fā)明所述的三個頻率f1、f2和f3。三個頻率選擇應(yīng)該差別大些,以避免過于接近造成計算精度降低。因此,優(yōu)選方案是f1取儀器上限頻率fmax,f3取下限頻率fmin,f2取f1和f3的平均值。所述的頻率滿足f1-f2>100khz,f2-f3>100khz。另外,測量的掃描偏置電壓的上限(對n型襯底mos是上限,對p型mos是下限)要保證測量的c-v曲線在強(qiáng)積累區(qū)電容沒有明顯的畸變(滾邊),即沒有明顯漏電流效應(yīng);偏置電壓下限(對n型襯底mos是下限,對p型mos是上限)要保證測量的c-v曲線基本上對稱分布。

      步驟103、根據(jù)所述五元素等效電路模型以及測量結(jié)果提取所述mos電容的六個輔助特征方程;

      根據(jù)三個不同測量頻率下兩元素模型的c-v測量數(shù)據(jù),分別與五元素等效電路模型和并聯(lián)模型阻抗的實部與虛部比較,得到輔助特征方程為:

      其中,c、rp、ci、ri和rs分別代表五元素模型的mos電容、并聯(lián)電阻、界面層電容、界面層電阻和串聯(lián)電阻;ω1=2πf1、ω2=2πf2和ω3=2πf3分別代表三個角頻率,對應(yīng)地f1、f2和f3代表三個測量頻率;c1、c2、c3和r1、r2、r3分別代表在三個頻率下測量的兩元素并聯(lián)模型的并聯(lián)電容和并聯(lián)電阻;a1、a2、a3和b1、b2、b3是設(shè)定的中間參數(shù),其數(shù)值由方程(1)-(6)中第二個等號定義。

      步驟104、根據(jù)所述輔助特征方程求解得到所述mos電容的電容值。

      求解輔助特征方程的過程如圖5所示。具體步驟如下:

      首先消去rs,對方程進(jìn)行如下操作:“方程(1)-方程(3)”和“方程(1)-方程(5)”,得到方程(7)-(8):

      同樣,進(jìn)行如下操作:“方程(2)/ω1-方程(4)/ω2”和“方程(2)/ω1-方程(6)/ω3”,得到方程(9)-(10):

      然后進(jìn)行如下操作:“方程(7)×ciri-方程(9)”和“方程(8)×ciri-方程(10)”,得到方程(11)-(12):

      然后進(jìn)行如下操作:“方程(11)/方程(12)”,得到方程(13):

      同樣,進(jìn)行如下操作:“方程(7)×crp-方程(9)”和“方程(8)×crp-方程(10)”,得到方程(14)-(15):

      然后進(jìn)行如下操作:“方程(14)/方程(15)”,得到方程(16):

      整理方程(13)和(16),得到方程(17)-(18):

      令方程(17)平方并等于方程(18)得到如下的關(guān)于crp一元五次方程(19):

      其中:

      用兩元素并聯(lián)模型測量c-v曲線的并聯(lián)電容和并聯(lián)電阻分別代替這里的c和rp,估算crp的值。設(shè)置crp的取值范圍:實際操作中可以在估算值上下各一個量級作為取值范圍。根據(jù)設(shè)置的crp的取值范圍并利用crp的連續(xù)性條件,求解這個一元五次方程(19)得到唯一的crp(有時要根據(jù)上面的crp估算值調(diào)整可能取值范圍,直到得到唯一值)。獲得crp后,代回方程(17),能計算得到ciri。然后將crp和ciri代回(11)和(14),可以得到rp和ri。最后,將c、ci根據(jù)式(20)和(21)計算出來:

      c=crp/rp(20)

      ci=ciri/ri(21)

      以上是一個電壓下的五個元素(c,rp,ci,ri,rs)的數(shù)值求解,通過矩陣計算可以得到每個電壓下的數(shù)值解。最終得到真實的mos電容以及其他四個參數(shù)關(guān)于偏置電壓的關(guān)系,通過繪圖還可以得到對應(yīng)的關(guān)系曲線。圖6顯示了本實施例求解得到的mos電容-偏置電壓(c-v)曲線,圖中展示了有代表性的八個三頻率組合的計算結(jié)果。從圖6中展示的結(jié)果來看,采用本發(fā)明得到的c-v曲線積累區(qū)電容基本不隨偏置電壓變化,也不隨所選的三個頻率的組合而變化(即無色散),這是正常的mosc-v曲線(無滾邊或上翻等畸變)。在強(qiáng)積累區(qū)偏壓2v時,八個三頻率組合下的mos電容平均值1.67nf,標(biāo)準(zhǔn)差是0.01nf。將本發(fā)明得到的mos電容和以前專利的雙頻c-v結(jié)合i-v數(shù)據(jù)的測量方法得到的結(jié)果進(jìn)行比較(在強(qiáng)積累區(qū)偏壓2v,平均值1.71nf,標(biāo)準(zhǔn)差0.02nf),兩方法得到的mos電容值僅差別1.8%。這些結(jié)果顯示了本發(fā)明的合理性、自洽性和精確性。

      圖7-10分別為并聯(lián)電阻關(guān)于偏置電壓(rp-v)、界面層電容關(guān)于偏置電壓(ci-v)、界面層電阻關(guān)于偏置電壓(ri-v)以及串聯(lián)電阻關(guān)于偏置電壓(rs-v)的模擬結(jié)果。如圖7所示,有代表性八個三頻率組合下的rp關(guān)于偏置電壓的數(shù)據(jù)。這里rp值與偏置電壓有關(guān)是正常的;而rp值與頻率有關(guān)系可以解釋為五元素模型未包含的界面陷阱或者邊界陷阱的效果。如圖8所示,ci值在積累區(qū)與偏置電壓無關(guān)符合五元素模型的界面層電容的特性,是合理的;而ci數(shù)據(jù)隨著頻率的變化,可以解釋為ci值包含了與頻率有關(guān)的界面陷阱、邊界陷阱以及接觸電容的效果。如圖9所示,在積累區(qū)內(nèi)ri值基本不隨頻率變化,是合理的。如圖10所示,在積累區(qū)內(nèi)rs值約64ω,這正好和估算的襯底電阻37.5-75ω大小一致(用硅襯底電阻率來估算電阻,電阻率取5-10ωcm,硅片厚度525μm,電容面積0.7mm2)。這些rs數(shù)據(jù)在積累區(qū)內(nèi)基本不隨頻率和電壓變化,是合理的,這顯示了本發(fā)明的合理性和自洽性。

      本發(fā)明的五元素模型考慮到了足夠多的等效電路元素(接近于實際mos結(jié)構(gòu)的本質(zhì)),利用三個不同頻率的測量數(shù)據(jù)(兩元素并聯(lián)模型的并聯(lián)電容和并聯(lián)電阻數(shù)據(jù)),使用嚴(yán)格的理論推導(dǎo)和數(shù)值求解,使得最終得到五個元素的數(shù)值解是物理合理的。本發(fā)明作為一種精確測量方法,應(yīng)用于無色散電介質(zhì)zro2的mos結(jié)構(gòu)中,不僅得到了數(shù)值合理的、無色散的mos電容,而且其他四個元素也都有合理的數(shù)值解。本發(fā)明具有如下優(yōu)點和有益效果:

      1、本發(fā)明僅僅需要測量采集三個不同頻率的c-v數(shù)據(jù)(兩元素并聯(lián)模型)、無需測量i-v數(shù)據(jù),因而解決了批量測量時要頻繁切換c-v和i-v測量的問題,使得測量效率大大提高。

      2、本發(fā)明和現(xiàn)有結(jié)合雙頻c-v和i-v數(shù)據(jù)的技術(shù)相比具有基本相同的測量精度。這顯示出本發(fā)明的合理性和精確性。

      3、本發(fā)明求解得到的物理上合理的數(shù)值解還可以用來進(jìn)一步計算其他的物理參數(shù),例如介電常數(shù)(公式εr=cd/ε0a,其中,c是五元素模型mos電容,d是電介質(zhì)薄膜厚度,ε0是真空電容率,a是電容面積)和介電損耗(公式tanδ=1/ωcrp,其中ω是測量的角頻率,c和rp分別是五元素模型mos電容和并聯(lián)電阻)。

      最后應(yīng)說明的是:以上各實施例僅用以說明本發(fā)明的技術(shù)方案,而非對其限制;盡管參照前述各實施例對本發(fā)明進(jìn)行了詳細(xì)的說明,本領(lǐng)域的普通技術(shù)人員應(yīng)當(dāng)理解:其依然可以對前述各實施例所記載的技術(shù)方案進(jìn)行修改,或者對其中部分或者全部技術(shù)特征進(jìn)行等同替換;而這些修改或者替換,并不使相應(yīng)技術(shù)方案的本質(zhì)脫離本發(fā)明各實施例技術(shù)方案的范圍。

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