專利名稱：球面像差補(bǔ)償器以及利用其的光學(xué)拾取頭的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種能夠有效補(bǔ)償由記錄介質(zhì)的厚度偏差而造成的球面像差的球面像差補(bǔ)償器，以及利用這種球面像差補(bǔ)償器的光學(xué)拾取頭。
背景技術(shù)：
記錄介質(zhì)的記錄/再現(xiàn)密度隨著由光學(xué)拾取頭聚焦在記錄介質(zhì)上的光點(diǎn)的尺寸減小而增大，光點(diǎn)的尺寸正比于所用的光線的波長(zhǎng)(λ)，并且反比于物鏡的數(shù)值孔徑(NA)。因此，為了實(shí)現(xiàn)高密度的記錄介質(zhì)，需要構(gòu)造具有短波長(zhǎng)光源，如藍(lán)光半導(dǎo)體激光器，的光學(xué)拾取頭和具有較大NA的透鏡。最近，日益關(guān)注以0.85NA物鏡將記錄容量增達(dá)到22.5G并且將記錄介質(zhì)的厚度減小到0.1mm以防止由記錄介質(zhì)的傾斜造成的性能下降的格式。在此，記錄介質(zhì)的厚度指從記錄介質(zhì)的光接收表面到信息記錄表面的距離。
如從下面方程(1)中得知的，球面像差W40d正比于物鏡NA的四次方和記錄介質(zhì)的厚度偏差Δd。為此，如果使用NA約為0.85的物鏡，記錄介質(zhì)必須具有偏差小于±3μm的均勻厚度。然而，難于制造在上述厚度偏差范圍內(nèi)的記錄介質(zhì)。W40d=n2-18n3(NA)4Δd----(1)]]>圖1是示出當(dāng)使用400nm光源和0.85NA物鏡時(shí)的記錄介質(zhì)厚度偏差與厚度偏差所導(dǎo)致的波前像差(光相位偏差(OPD))之間的關(guān)系的曲線。如圖1所示，波前像差與厚度偏差正比地增大，因而，如果使用0.85那么大NA的物鏡，需要補(bǔ)償由記錄介質(zhì)的厚度偏差導(dǎo)致的球面像差。
日本專利公開hei 12-57616公開了一種能夠探測(cè)記錄介質(zhì)的厚度偏差的光學(xué)拾取頭。日本專利公開hei 12-30281教導(dǎo)了一種利用液晶補(bǔ)償器補(bǔ)償記錄介質(zhì)相對(duì)于光軸傾斜時(shí)發(fā)生的波前像差的技術(shù)。
圖2示出補(bǔ)償由傳統(tǒng)光學(xué)拾取頭中的記錄介質(zhì)厚度偏差所導(dǎo)致的球面像差的原理。參照?qǐng)D2，物鏡組件20(以下簡(jiǎn)稱為物鏡)設(shè)計(jì)成具有一組三個(gè)透鏡元件21、22和23，以具有較大的NA。三個(gè)透鏡元件21、22和23容納在單個(gè)線圈架24中，并在相同的光軸x-x′上成一條直線，用于補(bǔ)償球面像差的相位差補(bǔ)償器30設(shè)置在物鏡20后的光軸x-x′上。
在圖2中，靠近物鏡20的曲線A表示由于記錄介質(zhì)10和/或物鏡21、22和23中的制造誤差而導(dǎo)致的球面像差造成的波陣面。這種類型的球面像差將被稱為來自物鏡的球面像差。繪成與相位差校正器30重疊的曲線B表示在由相位差補(bǔ)償器30補(bǔ)償球面像差后的波陣面?？拷镧R20的另一條曲線A′表示當(dāng)物鏡20從相位差補(bǔ)償器30徑向平移(或偏離)時(shí)的波陣面。
相位差補(bǔ)償器30產(chǎn)生反向球面像差，該反向球面像差抵消由于記錄介質(zhì)10和/或透鏡元件21、22和23中的制造誤差引起的來自物鏡的球面像差。相位差補(bǔ)償器30利用液晶作為介質(zhì)以調(diào)節(jié)相位延遲的程度，并通過局部使用液晶介質(zhì)差動(dòng)延遲光線相位，以產(chǎn)生反向球面像差。通過驅(qū)動(dòng)液晶而產(chǎn)生的局部相位延遲由先鋒公司(日本)教導(dǎo)。上述的日本專利公開hei12-30281合并在此作為參考。
相位差補(bǔ)償器30通過單獨(dú)的驅(qū)動(dòng)電路40操縱，而驅(qū)動(dòng)電路40根據(jù)動(dòng)態(tài)測(cè)量的記錄介質(zhì)厚度變化信號(hào)而工作。記錄介質(zhì)的厚度偏差可以從設(shè)置在光路上的象散透鏡探測(cè)的聚焦誤差信號(hào)而計(jì)算出來。作為示例，在日本專利公開sho 12-57616中公開的技術(shù)可以用于計(jì)算厚度偏差。
圖3是來自物鏡的球面像差與抵消來自物鏡的球面像差的反向球面像差之間的關(guān)系曲線。圖3示出物鏡20和相位差補(bǔ)償器30同軸定位情況下的理論數(shù)據(jù)。于是，由相位差補(bǔ)償器30產(chǎn)生的像差B與相應(yīng)的物鏡20的球面像差A(yù)具有相同的大小，而符號(hào)相反。因此，物鏡20的像差被相位差補(bǔ)償器30的像差完全抵消，由此消除了球面像差，如圖3中C所表示的。
在光學(xué)拾取頭中，物鏡2相對(duì)于相位差補(bǔ)償器30的相對(duì)位置在物鏡2被致動(dòng)器(未示出)驅(qū)動(dòng)以跟蹤記錄介質(zhì)10的軌跡的同時(shí)而變化，由于物鏡2從相位差補(bǔ)償器30的相對(duì)平移，如圖4所示，發(fā)生波陣面失配。尤其是，當(dāng)物鏡20的光軸x-x′從相位差補(bǔ)償器30偏移預(yù)定距離1時(shí)，由于波陣面匹配，像差不正常地補(bǔ)償，導(dǎo)致波陣面惡化，而不是像差補(bǔ)償。如圖4所示，由于物鏡20的光軸x′-x′與相位差補(bǔ)償器30的光軸x-x分離，球面像差不完全被補(bǔ)償，導(dǎo)致在物鏡20周圍更嚴(yán)重的球面像差。
球面像差由于物鏡和相位差補(bǔ)償器之間的相對(duì)位移而惡化是設(shè)計(jì)成只應(yīng)付記錄介質(zhì)的厚度偏差而沒有考慮物鏡的偏移的傳統(tǒng)補(bǔ)償器中的問題。

發(fā)明內(nèi)容
為了解決上述問題，本發(fā)明的目的是提供一種能夠有效補(bǔ)償由物鏡和相位差補(bǔ)償器之間的相對(duì)位移導(dǎo)致的球面像差的球面像差補(bǔ)償器以及一種利用這種球面像差補(bǔ)償器的光學(xué)拾取頭。
為了實(shí)現(xiàn)本發(fā)明的目的，提供了一種用于補(bǔ)償光學(xué)拾取頭中發(fā)生的球面像差的球面像差補(bǔ)償器，該球面像差補(bǔ)償器包括與物鏡同軸設(shè)置的中心補(bǔ)償部分，該部分提供了有效補(bǔ)償記錄介質(zhì)厚度偏差所導(dǎo)致的球面像差的相位分布；以及圍繞中心部分的四周補(bǔ)償部分，該部分提供了對(duì)于減小由物鏡從中心補(bǔ)償部分軸向偏移所導(dǎo)致的球面像差惡化有效的相位分布。
為了實(shí)現(xiàn)本發(fā)明的第一目的，也提供了一種光學(xué)拾取頭，其包括面對(duì)記錄介質(zhì)設(shè)置的物鏡；將光線通過物鏡發(fā)射到記錄介質(zhì)上的光源；以及在光源和物鏡之間的球面像差補(bǔ)償器，其中，球面像差補(bǔ)償器包括與物鏡同軸設(shè)置的中心補(bǔ)償部分，該部分提供對(duì)于補(bǔ)償記錄介質(zhì)厚度偏差所導(dǎo)致的球面像差有效的相位分布；以及圍繞中心補(bǔ)償部分的四周補(bǔ)償部分，該部分提供了對(duì)于減小由物鏡從中心補(bǔ)償部分軸向偏移所導(dǎo)致的球面像差惡化有效的相位分布。
在根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器和光學(xué)拾取頭中，優(yōu)選地是，通過四周補(bǔ)償部分透射的光線的相位分布與中心補(bǔ)償部分內(nèi)透射的光線的相位分布不連續(xù)，從而中心和四周補(bǔ)償部分響應(yīng)不同的補(bǔ)償要求而單獨(dú)延遲光線的相位。
優(yōu)選地是，通過四周補(bǔ)償部分透射的光線的相位分布是平坦的，換句話說，由四周補(bǔ)償部分延遲的相位大小在遍及四周補(bǔ)償部分上相等，優(yōu)選地是，由四周補(bǔ)償部分延遲的相位大小大致與由中心補(bǔ)償部分在其光軸處延遲的相位大小一致。
優(yōu)選地是，球面像差補(bǔ)償器還包括液晶和局部驅(qū)動(dòng)液晶的多個(gè)電極，以通過相位延遲補(bǔ)償球面像差。


本發(fā)明的上述目的和優(yōu)點(diǎn)將通過參照附圖對(duì)其優(yōu)選實(shí)施例的詳細(xì)描述而得以明白，圖中圖1是示出光線相位分布(OPD)相對(duì)于記錄介質(zhì)厚度偏差的曲線；圖2示出了帶有傳統(tǒng)球面像差補(bǔ)償器的光學(xué)拾取器的主要元件的光學(xué)結(jié)構(gòu)；圖3是示出傳統(tǒng)球面像差補(bǔ)償器產(chǎn)生的球面像差正常補(bǔ)償?shù)南辔环植记€；圖4是示出由于物鏡與球面像差補(bǔ)償器偏離使傳統(tǒng)球面像差補(bǔ)償器產(chǎn)生的球面像差異常補(bǔ)償?shù)南辔环植记€；圖5示出根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器的光學(xué)結(jié)構(gòu)和球面像差補(bǔ)償器內(nèi)的相位分布；圖6是示出物鏡與球面像差補(bǔ)償器偏離時(shí)，根據(jù)本發(fā)明的有效的球面像差補(bǔ)償相對(duì)于記錄介質(zhì)厚度偏差的相位分布的曲線；圖7示出由根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器產(chǎn)生的相位補(bǔ)償?shù)囊粋€(gè)示例；(A)是在球面像差補(bǔ)償器中多個(gè)電極的同心布置的平面圖，(B)是沿著(A)中的線H-H截取的剖面圖；(C)示出由電極施加到液晶上的電壓分布，而(D)示出根據(jù)(C)的電壓分布的球面像差補(bǔ)償器內(nèi)的相位分布。
具體實(shí)施例方式
將參照附圖描述球面像差補(bǔ)償器和利用其的光學(xué)拾取頭的優(yōu)選實(shí)施例。以下描述將集中于球面像差補(bǔ)償器，而其他光學(xué)拾取頭的公知構(gòu)成元件將簡(jiǎn)單指出而不詳細(xì)描述。
圖5示出根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器100的平面圖和在球面像差補(bǔ)償器100不同位置的相位分布，后者在平面圖之下示出。
根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器100包括中心補(bǔ)償部分101和作為中心補(bǔ)償部分101邊界的四周補(bǔ)償部分102，他們同軸設(shè)置在光軸x-x上。通過中心補(bǔ)償部分101透射的光線的相位分布圍繞光軸x-x對(duì)稱，并在圍繞光軸x-x的部分內(nèi)具有峰值。中心補(bǔ)償部分101內(nèi)的相位分布在光軸x-x上為零。在圍繞中心補(bǔ)償部分101的四周補(bǔ)償部分102內(nèi)的相位分布與中心補(bǔ)償部分101內(nèi)的相位分布不連續(xù)，并為平坦的。優(yōu)選地是，四周補(bǔ)償部分102和中心補(bǔ)償部分101在光軸上的相位分布重合。四周補(bǔ)償部分102內(nèi)的相位分布在其整個(gè)上不均勻(平坦)，并根據(jù)位置不同而可以增大或減小。四周補(bǔ)償部分102內(nèi)的相位分布根據(jù)物鏡光軸與中心補(bǔ)償部分101的光軸的偏移而動(dòng)態(tài)控制。中心補(bǔ)償部分101內(nèi)的相位分布根據(jù)光介質(zhì)的厚度偏差而動(dòng)態(tài)控制。
優(yōu)選地是，中心補(bǔ)償部分101的直徑R1等于光拾取頭的物鏡的有效區(qū)域的有效直徑。優(yōu)選地是，四周補(bǔ)償部分102的寬度ΔR被確定成等于或大于物鏡的偏移，即物鏡光軸從中心補(bǔ)償部分101的光軸的平移量。
圖6示出在光拾取頭的物鏡的光軸x′-x′從球面像差補(bǔ)償器101的光軸x-x偏移、同時(shí)物鏡在其有效直徑R1內(nèi)被致動(dòng)器驅(qū)動(dòng)以跟蹤記錄介質(zhì)的軌跡的情況下相位補(bǔ)償?shù)囊粋€(gè)示例。在圖6中，A標(biāo)示由記錄介質(zhì)的厚度偏差所導(dǎo)致的相位分布，B標(biāo)示球面像差補(bǔ)償器101內(nèi)的相位分布，而D標(biāo)示在相位補(bǔ)償后的相位分布。
如圖6所示，由于物鏡的光軸x′-x′從球面像差補(bǔ)償器100的光軸x-x偏移，其四周部分由于記錄介質(zhì)的厚度偏差而具有一個(gè)階越的相位變化的相位分布與四周補(bǔ)償部分102內(nèi)的反向相位分布重疊，為零。結(jié)果，在四周相位分布部分中沒有由記錄介質(zhì)的厚度偏差所導(dǎo)致的進(jìn)一步的相位變化。
當(dāng)物鏡和球面像差補(bǔ)償器100同軸設(shè)置而沒有相對(duì)偏移時(shí)，由于球面像差補(bǔ)償器100的四周補(bǔ)償部分102基本上被設(shè)計(jì)成超過物鏡的有效區(qū)域，因此不會(huì)對(duì)光學(xué)拾取頭中使用的光線產(chǎn)生相位變化。由根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器產(chǎn)生的相位補(bǔ)償(最終，球面像差補(bǔ)償)與參照?qǐng)D4描述的傳統(tǒng)球面像差補(bǔ)償器的有所區(qū)別，當(dāng)物鏡偏移到一側(cè)時(shí)，利用傳統(tǒng)球面像差補(bǔ)償器，在物鏡四周的急劇的相位變化會(huì)變差，而不是正常地補(bǔ)償。相反，根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器解決了這個(gè)問題。
根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器100特征在于包括中心補(bǔ)償部分101和四周補(bǔ)償部分102，其中，中心補(bǔ)償部分101的尺寸確定為與物鏡的有效區(qū)域相同，而四周補(bǔ)償部分102圍繞中心補(bǔ)償部分101超過物鏡的有效區(qū)域，但是當(dāng)物鏡從球面像差補(bǔ)償器100相對(duì)偏移時(shí)可以定位在物鏡的有效區(qū)域之內(nèi)。根據(jù)本發(fā)明，由中心補(bǔ)償部分101產(chǎn)生的相位補(bǔ)償為記錄介質(zhì)厚度偏差的函數(shù)，而由四周補(bǔ)償部分102產(chǎn)生的相位補(bǔ)償是物鏡的偏移的函數(shù)。
雖然在四周補(bǔ)償部分102內(nèi)的相位分布被描述為零，四周補(bǔ)償部分102內(nèi)的相位分布可以如下方式動(dòng)態(tài)調(diào)節(jié)，即，在物鏡偏移后，入射到四周補(bǔ)償部分102上的光線的相位可以被補(bǔ)償。
將描述根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器的結(jié)構(gòu)的實(shí)施例，根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器可以利用液晶作為相位延遲介質(zhì)。
圖7與根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器相關(guān)。在圖7中，(A)是電極同心布置的平面圖，(B)是沿(A)中的線H-H截取的剖面圖，(C)示出由電極施加到液晶上的電壓的分布，而(D)示出球面像差補(bǔ)償器上不同位置處的相位分布。
參照?qǐng)D7中的(A)和(B)，根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器100包括兩個(gè)基片，上基片100和下基片120，他們相對(duì)于光線來說透明，還包括兩個(gè)基片100和120之間的液晶(LC)。多個(gè)環(huán)形電極E1、E2、E3、和E4同心地布置在上基片100上，上電極130例如由氧化銦錫(ITO)形成，以覆蓋環(huán)形電極E1、E2、E3、和E4。環(huán)形電極E1、E2、E3、和E4由電阻低的金屬材料形成，上電極130具有比環(huán)形電極E1、E2、E3、和E4相對(duì)高的電阻。公共電極140形成在下基片120上。如果需要的話，能夠防止這些電極與液晶接觸并驅(qū)動(dòng)液晶所需要的至少一層，如介電層或定向?qū)硬逶谏匣?10和下基片120之間。這種層的淀積廣泛用于液晶顯示器中。根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器不受淀積技術(shù)或這種層結(jié)構(gòu)的應(yīng)用的限制。
預(yù)定的外部電壓施加到上基片100的第一到第四環(huán)形電極E1、E2、E3、和E4上，第一環(huán)形電極E1最靠近光軸，而第二、第三和第四環(huán)形電極E2、E3、和E4依次圍繞第一環(huán)形電極E1，并且第四環(huán)形電極E4在最外側(cè)。下基片120的公共電極140接地。最高電壓施加到第二環(huán)形電極E2上，而可能彼此相同的低電壓施加到內(nèi)和外環(huán)形電極上，即，第一、第三和第四環(huán)形電極E1、E3和E4上，通過電壓的如此施加，電連接到第一到第四環(huán)形電極E1、E2、E3、和E4上的上電極130的電壓下降，產(chǎn)生如圖7中(C)所示的電壓分布，尤其是，圖7的(C)示出了相等電壓施加到第一、第三和第四環(huán)形電極E1、E3、和E4上時(shí)液晶內(nèi)的電壓分布，在圖7中，(D)示出具有(C)的電壓分布的液晶中的相位分布(用于球面像差補(bǔ)償)。如從圖7的(D)中看出的，超過物鏡有效區(qū)域的相位分布恒為零。
第一、第二和第三環(huán)形電極E1、E2和E3形成根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器100的中心補(bǔ)償部分101，而第三和第四環(huán)形電極E3和E4形成四周補(bǔ)償部分102。
雖然四周補(bǔ)償部分102內(nèi)的相位分布為零，四周補(bǔ)償部分102內(nèi)的相位分布可以以如下方式動(dòng)態(tài)調(diào)節(jié)，即，在物鏡偏移后，入射到四周補(bǔ)償部分102上的光線的相位可以被補(bǔ)償。在這種情況下，四周補(bǔ)償部分102內(nèi)的液晶的折射率可以由第三和第四環(huán)形電極E3和E4之間施加的電壓差動(dòng)態(tài)控制，四周補(bǔ)償部分102將通過其透射的光線的相位改變的大小可以調(diào)節(jié)為與球面像差補(bǔ)償器100的中心補(bǔ)償部分101的芯部的相同。
可以理解到根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器可以應(yīng)用于光拾取器，并尤其是可以應(yīng)用于具有0.85NA的所謂的高清晰度數(shù)字多用途盤(HD-DVD)裝置中。
為了確定根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器的特性，在下面表1中的條件下利用無向繞射原理計(jì)算抖動(dòng)(jitter)。相對(duì)于物鏡徑向位移量計(jì)算的抖動(dòng)針對(duì)傳統(tǒng)球面像差補(bǔ)償器和根據(jù)本發(fā)明的具有圖5結(jié)構(gòu)的球面像差補(bǔ)償器進(jìn)行，結(jié)果示于表2中。
表1

表2

從表2中可以看出，當(dāng)物鏡從球面像差補(bǔ)償器的位移(平移)較小時(shí)，尤其是50μm和100μm時(shí)，對(duì)于根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器來說，抖動(dòng)分別為5.54％和5.90％，這稍大于傳統(tǒng)球面像差補(bǔ)償器的，但是在光學(xué)拾取器中是微不足道的。通過根據(jù)本發(fā)明的球面像差補(bǔ)償器減小抖動(dòng)的效果在偏移大于150μm是更明顯，這個(gè)效果隨著物鏡相對(duì)于球面像差補(bǔ)償器偏移增大而更明顯。
本發(fā)明中顯著的抖動(dòng)減小效果是由于球面像差補(bǔ)償器的結(jié)構(gòu)而產(chǎn)生的，該球面像差補(bǔ)償器被設(shè)計(jì)成作用為能夠減小透鏡與透鏡軸向位移而產(chǎn)生的球面像差惡化以及能夠校正在透鏡NA為0.7或更大的情況下由光拾取頭中的記錄介質(zhì)的厚度偏差導(dǎo)致的球面像差的相位變化器。
雖然傳統(tǒng)球面像差補(bǔ)償器僅考慮記錄介質(zhì)厚度偏差而構(gòu)造，并且在物鏡從補(bǔ)償器偏移時(shí)使記錄介質(zhì)厚度偏差導(dǎo)致的球面像差惡化，但是本發(fā)明人在此建議一種新的球面像差補(bǔ)償器，其免于物鏡偏移所造成的球面像差惡化的問題。
雖然本發(fā)明已經(jīng)參照其優(yōu)選實(shí)施例具體地圖示并描述，本領(lǐng)域技術(shù)人員應(yīng)理解的是在不背離所附權(quán)利要求書限定的本發(fā)明的精髓和范圍前提下可以在形式和細(xì)節(jié)上作出各種變動(dòng)。
權(quán)利要求
1.一種用于補(bǔ)償光學(xué)拾取頭中出現(xiàn)的球面像差的球面像差補(bǔ)償器，該球面像差補(bǔ)償器包括與物鏡同軸設(shè)置的中心補(bǔ)償部分，該部分提供了對(duì)于補(bǔ)償記錄介質(zhì)厚度偏差所導(dǎo)致的球面像差有效的相位分布；以及圍繞中心部分的四周補(bǔ)償部分，該部分提供了對(duì)于減小由物鏡從中心補(bǔ)償部分軸向偏移所導(dǎo)致的球面像差惡化有效的相位分布。
2.如權(quán)利要求1所述的球面像差補(bǔ)償器，其特征在于，中心補(bǔ)償部分和四周補(bǔ)償部分由記錄介質(zhì)的厚度偏差動(dòng)態(tài)控制。
3.如權(quán)利要求1所述的球面像差補(bǔ)償器，其特征在于，通過四周補(bǔ)償部分透射的光線的相位分布與中心補(bǔ)償部分內(nèi)透射的光線的相位分布不連續(xù)。
4.如權(quán)利要求1所述的球面像差補(bǔ)償器，其特征在于，通過四周補(bǔ)償部分透射的光線的相位分布是平坦的。
5.如權(quán)利要求1到4中任一項(xiàng)所述的球面像差補(bǔ)償器，其特征在于，由四周補(bǔ)償部分延遲的相位大小基本與中心補(bǔ)償部分在其光軸處延遲的相位大小一致。
6.如權(quán)利要求1到4中任一項(xiàng)所述的球面像差補(bǔ)償器，還包括液晶和局部驅(qū)動(dòng)液晶的多個(gè)電極，以通過相位延遲補(bǔ)償球面像差。
7.一種光學(xué)拾取頭，包括面對(duì)記錄介質(zhì)設(shè)置的物鏡；將光線通過物鏡發(fā)射到記錄介質(zhì)上的光源；以及在光源和物鏡之間的球面像差補(bǔ)償器，該球面像差補(bǔ)償器包括與物鏡同軸設(shè)置的中心補(bǔ)償部分，該部分提供對(duì)于補(bǔ)償記錄介質(zhì)厚度偏差所導(dǎo)致的球面像差有效的相位分布；以及圍繞中心補(bǔ)償部分的四周補(bǔ)償部分，該部分提供了對(duì)于減小由物鏡從中心補(bǔ)償部分軸向偏移所導(dǎo)致的球面像差惡化有效的相位分布。
8.如權(quán)利要求7所述的光學(xué)拾取頭，其特征在于，中心補(bǔ)償部分和四周補(bǔ)償部分由記錄介質(zhì)的厚度偏差動(dòng)態(tài)控制。
9.如權(quán)利要求7所述的光學(xué)拾取頭，其特征在于，通過四周補(bǔ)償部分透射的光線的相位分布與中心補(bǔ)償部分內(nèi)透射的光線的相位分布不連續(xù)。
10.如權(quán)利要求7所述的光學(xué)拾取頭，其特征在于，通過四周補(bǔ)償部分透射的光線的相位分布是平坦的。
11.如權(quán)利要求7到10中任一項(xiàng)所述的光學(xué)拾取頭，其特征在于，由四周補(bǔ)償部分延遲的相位大小基本與中心補(bǔ)償部分在其光軸處延遲的相位大小一致。
12.如權(quán)利要求7到10中任一項(xiàng)所述的光學(xué)拾取頭，其特征在于，球面像差補(bǔ)償器還包括液晶和局部驅(qū)動(dòng)液晶的多個(gè)電極，以通過相位延遲補(bǔ)償球面像差。
全文摘要
本發(fā)明公開了一種能夠有效補(bǔ)償由于記錄介質(zhì)的厚度偏差導(dǎo)致的球面像差同時(shí)設(shè)置在光學(xué)拾取頭的物鏡之后的球面像差補(bǔ)償器，該球面像差補(bǔ)償器包括與物鏡同軸設(shè)置的中心補(bǔ)償部分，該部分提供了對(duì)于補(bǔ)償記錄介質(zhì)厚度偏差所導(dǎo)致的球面像差有效的相位分布；以及圍繞中心部分的四周補(bǔ)償部分，該部分提供了對(duì)于減小由物鏡從中心補(bǔ)償部分軸向偏移所導(dǎo)致的球面像差惡化有效的相位分布。球面像差補(bǔ)償器可以有效地緩解在具有NA為0.7或更大的透鏡的光學(xué)拾取頭中由記錄介質(zhì)厚度偏差所導(dǎo)致的球面像差的惡化。
文檔編號(hào)G11B7/125GK1399260SQ0212644
公開日2003年2月26日 申請(qǐng)日期2002年7月19日 優(yōu)先權(quán)日2001年7月20日
發(fā)明者鄭鐘三, 安榮萬, 金泰敬, 徐偕貞, 金鐘培 申請(qǐng)人:三星電子株式會(huì)社