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      具有改善的光譜響應(yīng)的光伏器件的制作方法

      文檔序號(hào):7207182閱讀:267來源:國知局
      專利名稱:具有改善的光譜響應(yīng)的光伏器件的制作方法
      技術(shù)領(lǐng)域
      本發(fā)明涉及具有改善的光譜響應(yīng)的光伏器件,其包括含發(fā)光分子的層和其至少一 個(gè)表面具有重復(fù)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)陣列的層。
      背景技術(shù)
      太陽能電池(光伏電池)被廣泛用于將光能轉(zhuǎn)化為電能。該效應(yīng)稱為光伏效應(yīng)。 太陽能電池包含活性層,其由曝光時(shí)生成電荷載流子的光吸收材料組成。光伏器件中常用 的活性層是硅。然而,還有多種材料,例如砷化鉀(GaAs)、碲化鎘(CdTe)、或者銅銦鎵二硒 (CIGS)?;钚詫又猩傻碾姾杀环蛛x到傳送電流的導(dǎo)電接頭。由于活性層薄且易碎的特性, 其經(jīng)常被透明蓋板(例如,玻璃)保護(hù)以免遭受外部影響。蓋板被置于光源和活性層的光 接收側(cè)之間。多數(shù)情況下,單個(gè)太陽能電池不能產(chǎn)生預(yù)期目的足夠電流,所以電池被連接在一 起以形成一個(gè)更大型的光伏器件。電池組件被用于制作太陽能模塊,而后者可被連接成光 伏陣列。單獨(dú)的電池可被用于為諸如計(jì)算器或電子表的小型裝置供電。模塊或光伏陣列例 如被用于房屋的屋頂上,或是諸如船、交通信號(hào)燈、或航天器的離網(wǎng)應(yīng)用,。光伏器件將光轉(zhuǎn)換成電流的效率依賴于入射光的波長。該效應(yīng)稱作“量子效率”。 通常,光伏器件對(duì)于諸如紫外(UV)光或藍(lán)光的高能光的量子效率低下。這種效率降低的部 分原因是處于活性層和光源之間的層(例如,蓋板、窗口層)吸收了這些波長。結(jié)果,光沒 有到達(dá)光伏器件并且不能為電流的產(chǎn)生作出貢獻(xiàn)。這種層的一個(gè)實(shí)例是蓋板。常規(guī)的玻璃 蓋板對(duì)于波長在360nm以下的絕大多數(shù)光是不透明的。塑料蓋板經(jīng)常用吸收UV的化合物 加以穩(wěn)定以避免塑料的光降解以及由此引起的變色。因此塑料蓋板對(duì)于大多數(shù)低于400nm 的波長是不透明的。另一個(gè)降低光伏器件對(duì)于高能光線的效率的效應(yīng)是活性層對(duì)這些波長的強(qiáng)吸收。 結(jié)果大多數(shù)高能光線在靠近活性層的光接收側(cè)的表面處被吸收。活性層中靠近表面區(qū)域處 的缺陷濃度相對(duì)較大。在該區(qū)域中生成的電荷載流子因此可容易地再結(jié)合,而在活性層中 再結(jié)合的電荷載流子并不對(duì)電流的產(chǎn)生有所貢獻(xiàn)。大多數(shù)太陽能電池對(duì)于諸如遠(yuǎn)紅外光的具有相對(duì)較低能量的光也效率低下。當(dāng)光 被活性層所吸收時(shí),光子的能量被給予電子。由于這一能量轉(zhuǎn)換,電子從其束縛態(tài)(價(jià)帶) 中被解放出來,并被置于運(yùn)動(dòng)態(tài)(導(dǎo)帶)。所述兩個(gè)能態(tài)或能帶之間的差被稱為“帶隙”。為 了在活性層中生成一個(gè)(運(yùn)動(dòng))電子,必須有一個(gè)其所帶能量至少等于和帶隙相應(yīng)的能量 的光子。如果光子具有較少能量,例如遠(yuǎn)紅外光,其不被活性層吸收且不對(duì)電流的產(chǎn)生有所貝獻(xiàn)。從文獻(xiàn)來看,已知有用于改善光伏器件對(duì)于特定波長的低量子效率的若干方法。 一種選擇是在光伏器件的活性層上施加一個(gè)附加層,該附加層包含下轉(zhuǎn)換 (down-converting)發(fā)光分子(US3912931A1)。該附加層通常由聚合物基體材料組成。下 轉(zhuǎn)換發(fā)光分子分布在基體材料中,并通過將高能光(短波長)轉(zhuǎn)換為在活性層中被更高效地使用的低能光(長波長),從而改善光伏器件的光譜響應(yīng)。該分子通過吸收/再發(fā)射過 程來轉(zhuǎn)換光的波長,在吸收/再發(fā)射過程中,一個(gè)高能光子被吸收而一個(gè)較低能的光子被 再發(fā)射。包含發(fā)光分子的層優(yōu)選地位于處在活性層和光源之間的任何光吸收層之上。在這 種情況下,分子可將原本會(huì)被吸收(并因此損失)的光轉(zhuǎn)化為被傳輸透過吸收層的低能波 長。例如,包含發(fā)光分子的聚合物層可被施加到光伏器件的玻璃蓋之上,從而使得原本通常 會(huì)被玻璃蓋所吸收的UV光被轉(zhuǎn)換為不被玻璃蓋所吸收的較低能光。另外,這些低能波長在 整個(gè)活性層中被更均勻地吸收,且遭受較少的表面再結(jié)合效應(yīng)。包含發(fā)光分子的層因此可 改善光伏器件的量子效率。
      然而,發(fā)光分子所發(fā)射的部分光沒有被活性層所吸收,因?yàn)槠鋸幕钚詫影l(fā)射出去, 并且/或者由于總體內(nèi)部反射和/或被活性層所反射而被分子所分布的層捕獲。結(jié)果,發(fā) 光分子所再發(fā)射的30-40%的光沒有被活性層所吸收。另外,被發(fā)光染料轉(zhuǎn)化為另一波長的光量和該染料所吸收的光量相關(guān),而根據(jù) Lamber-Beer定律,吸收的光量又和層厚度以及染料濃度有關(guān)吸收量=e*[c]*l(1)ε是以[L mo Γ1 cnT1]為單位的摩爾消光系數(shù)[C]是以[mol Γ1]為單位的濃度1是以[cm]為單位的層厚度。為了保證大多數(shù)入射光被吸收,ε [C]、或1的取值要大。由于ε是染料的固有屬 性因此不能變動(dòng),發(fā)光染料在諸如聚合物的基體材料中的溶解度是有限的,故而[C]也是 受限的,因此必須要有厚層(1)。由于所需的厚層,以及發(fā)光染料本身的高成本,這種系統(tǒng)相
      對(duì)昂貴。為了改善光伏器件對(duì)于諸如遠(yuǎn)紅外光的低能光的頻譜響應(yīng),已知向活性層側(cè)面中 任一項(xiàng)施加額外層,該層包含所謂的上轉(zhuǎn)換(up-converting)發(fā)光分子。所述層內(nèi)的該發(fā) 光分子吸收至少兩個(gè)低能光子并再發(fā)射更高能的單個(gè)光子。結(jié)果,包含這些分子的層可增 強(qiáng)光伏器件對(duì)于低能光的量子效率。這種系統(tǒng)面臨的問題和使用下轉(zhuǎn)換發(fā)光分子的系統(tǒng)類 似,即改善對(duì)于諸如UV光的高能光的光伏器件量子效率。另外,上轉(zhuǎn)換過程是一個(gè)低效的 過程,因此所獲得的量子效率的改進(jìn)是有限的(A. Shalav, B. S. Richards,以及M. A. Green, Luminescent layers for enhanced silicon solar cell performance :Up_conversion, Solar EnerRy Materials and Solar Cells 2007,91 (9),829-842)。從上可得出結(jié)論,光伏器件對(duì)于特定波長是低效的。通過將包含發(fā)光分子的層施 加到光伏器件,這些波長可被轉(zhuǎn)換成被光伏器件更高效使用的波長。這些分子可以下轉(zhuǎn)換 以改進(jìn)光伏器件對(duì)于諸如UV光的高能光的量子效率,或者,這些分子可以上轉(zhuǎn)換以改進(jìn)光 伏器件對(duì)于諸如遠(yuǎn)IR光的低能光的效率。然而,發(fā)光分子所再發(fā)射的光的很大部分沒有被 活性層所吸收,因此不能為電流的產(chǎn)生作出貢獻(xiàn)。另外,由于發(fā)光染料的用量大,且需要厚 層,因此這些器件相對(duì)昂貴。

      發(fā)明內(nèi)容
      因此,本發(fā)明的一項(xiàng)目標(biāo)是克服現(xiàn)有技術(shù)領(lǐng)域已知的光伏器件的上述不足。該目標(biāo)由一種光伏器件來實(shí)現(xiàn),其包括至少一個(gè)活性層、透明蓋板、包含發(fā)光分子的層、和在其至少一側(cè)上包含限定和重復(fù)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列的層,其特征在于該陣列 的單獨(dú)幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)包括m邊形底部和頂部區(qū)域,所述m邊形底部和所述頂部區(qū)域以m個(gè) 表面相連接,其中m等于或大于3。透明蓋板、包含發(fā)光分子的層以及含重復(fù)幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的層可為單獨(dú)的分離的層,或組合成一個(gè)或兩個(gè)層。例如,包含發(fā)光分子的層也可以是包含重復(fù)幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的 層。另一個(gè)實(shí)例是包含發(fā)光分子以及重復(fù)幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的蓋板。單獨(dú)結(jié)構(gòu)的陣列形成浮雕結(jié)構(gòu)。陣列的單獨(dú)結(jié)構(gòu)包括m邊形底部和頂部區(qū)域,其 以m個(gè)表面相連接。優(yōu)選,單獨(dú)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的特征還在于連接頂部到底部的m個(gè)表面 中的至多2個(gè)呈η邊形,η大于等于4。頂部區(qū)域被定義為單獨(dú)幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的上部,所述 連接到底部的表面相在此交匯。頂部區(qū)域可以是點(diǎn)(例如,在錐體或圓錐體中的情況)、或 線(例如,在凹槽中的情況)。幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列的單個(gè)結(jié)構(gòu)的實(shí)例有具有三角底部的 錐體、具有矩形底部的錐體、ν形凹槽、傾斜V形凹槽、或鋸齒剖面。在本發(fā)明的一個(gè)優(yōu)選實(shí)施例中,m相當(dāng)大且被視為等于無窮大。在該特定情況下, 陣列的單獨(dú)幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)呈現(xiàn)出至少部分圓形的橫切面。這種幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)可為圓錐體形 狀。頂部區(qū)域也可為和單獨(dú)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的m邊形底部平行的表面。幾何光學(xué)結(jié)構(gòu) 陣列的這種單個(gè)結(jié)構(gòu)的實(shí)例是具有圓形橫切面的圓柱體或圓頂形結(jié)構(gòu)。不構(gòu)成本發(fā)明的范圍的一種光伏器件,其具有限定和重復(fù)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣 列,其中單獨(dú)幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)包括一個(gè)底部和單個(gè)頂部,其被至少3個(gè)n邊形表面所連接,其 中η等于大于4。盡管光伏器件可包含僅一個(gè)單獨(dú)幾何光學(xué)結(jié)構(gòu),優(yōu)選地其包含限定和重復(fù)的幾何 結(jié)構(gòu)的陣列,即,浮雕結(jié)構(gòu)。陣列應(yīng)被理解為單元(在此情況下是單獨(dú)幾何光學(xué)結(jié)構(gòu))的集 合或組,單元彼此相鄰地以隨機(jī)或經(jīng)排列的結(jié)構(gòu)布置。優(yōu)選地,陣列包括至少4個(gè)幾何浮雕 結(jié)構(gòu)。根據(jù)本發(fā)明的光伏器件展現(xiàn)出經(jīng)改善的光譜響應(yīng)。限定和重復(fù)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的 陣列捕獲被發(fā)光分子所再發(fā)射的光,從而增強(qiáng)了光伏器件對(duì)所述光的吸收。幾何結(jié)構(gòu)的陣 列也可以重定向入射到層上的光,從而增加所述光到包含發(fā)光分子的層的光程長度。結(jié)果 是可以使用更低濃度的發(fā)光分子和更薄的層,這降低了成本。已知把幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)用于光伏器件。通過減少入射光的反射損失,幾何光學(xué)結(jié)構(gòu) 改善了光伏器件的效率。最有效率的是把幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)直接施加到活性層的前面和/或 背面。然而,這需要昂貴的加工和有毒化學(xué)劑的使用??蛇x地,幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)被施加到玻 璃前蓋(U. Blieske, T. Doege, P. Gayou, M. Neander, D. Neumann,A. Pra, Light-trapping in solar modules using extra-white textured glass,3rd World Conference on Photovoltaic Energy Conversion May 2003)或者是施加到前蓋上方的聚合物層 (Jianhua Zhao,Aihua Wang, Patrick Campbell,Martin A. Green,22.7 % Efficient Silicon Photovoltaic Modules with Textured Front Surface, IEEE transactions of electron devices 1999,46 (7),1495-1497)。然而,當(dāng)把幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)施加到前蓋或分離 的聚合物層時(shí),減少反射損失的效率要比將這些結(jié)構(gòu)施加到活性層的情況低。同樣已知表 面浮雕結(jié)構(gòu)可被用于會(huì)聚光線從而使得太陽能電池面積減小。
      在現(xiàn)有技術(shù)領(lǐng)域還已知ν形結(jié)構(gòu)(G. A. Landis, 21st IEEE photovoltaic specialist conference, 1304-1307 (1990))或 WO 03/046617 中公開的錐體狀結(jié)構(gòu)被施加 到玻璃蓋以降低所述蓋的反射損失并因此增加其透射比。所述結(jié)構(gòu)可通過例如澆注或按壓 而被施加到玻璃蓋。不依賴于設(shè)置,幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)在光伏器件中的當(dāng)前使用與降低入射到光伏器件上 的光的反射損失有關(guān),或者和會(huì)聚光線以最小化太陽能電池的表面面積有關(guān)。在本發(fā)明中, 浮雕結(jié)構(gòu) 增強(qiáng)了分布在作為光伏器件一部分的層中的發(fā)光分子的效用。通過捕獲發(fā)光分子 所發(fā)射的光并增加入射到光伏器件上的光的光程長度,發(fā)光分子的效用被增強(qiáng),從而要求 較低濃度的發(fā)光分子和更薄的層。本發(fā)明因此還涉及將發(fā)光分子和限定和重復(fù)的幾何光學(xué) 結(jié)構(gòu)相結(jié)合使用以改進(jìn)光伏器件的頻譜響應(yīng)。幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)可由任何透明材料制成,優(yōu)選為聚合物,不過也可使用陶瓷材料。聚 合物材料的實(shí)例是聚碳酸酯、聚甲基丙烯酸甲酯、聚丙烯、聚乙烯、聚酰胺、聚丙烯酰胺、或 其任意組合。陶瓷材料的實(shí)例是玻璃。透明材料可被理解為在400-1200nm范圍內(nèi)的線性 吸收小于0. 2mm 1的材料。發(fā)光分子優(yōu)選為光子發(fā)光分子,其例如可為熒光性的或磷光性的。光子發(fā)光分子 是由于入射光激發(fā)分子導(dǎo)致發(fā)射光的發(fā)光分子。其它類型的發(fā)光分子是,例如,由于加熱 (白熾熱)作用、由于電流/電場(chǎng)(電致發(fā)光)作用、化學(xué)劑(化學(xué)致發(fā)光)作用、或聲音 (聲致發(fā)光)作用而發(fā)射光線的分子。光子發(fā)光分子可以既為下轉(zhuǎn)換發(fā)光又為上轉(zhuǎn)化發(fā)光。 優(yōu)選的分子是熒光性的且例如可為如下任何物質(zhì)茈(perelyne)、香豆素、若丹明、萘二甲 酰亞胺(naphthalimide)、苯并咕噸、吖啶、金胺、苯并蒽(benzanthrone)、花青、二苯乙烯、 紅熒烯、冷光素(Ieciferin)或其衍生物。熒光分子的特征在于吸收和發(fā)射光子之間的時(shí) 間相對(duì)較短。典型地,吸收和發(fā)射之間的時(shí)間小于1秒。可選地,也可能使用磷光性分子, 其在光子的吸收和發(fā)射之間具有達(dá)數(shù)小時(shí)的相對(duì)較長時(shí)間。包含發(fā)光分子的發(fā)光染料因此優(yōu)選為有機(jī)染料。不過,發(fā)光染料也可以是無機(jī)染 料。在本發(fā)明的一個(gè)優(yōu)選實(shí)施例中,發(fā)光分子被均勻地混合到基體材料中。然而也可 能發(fā)光分子被不均勻地混合到基體材料中??蛇x地,分子有可能位于基體材料中的僅一部 分中。例如,發(fā)光分子可被置于球體狀微粒中,后者被混合進(jìn)基體材料中。發(fā)光分子可包括若干發(fā)光分子的混合物。發(fā)光分子的濃度優(yōu)選地在0. 001到50 克之間每m2蓋板表面和每mm層厚的其中分布有分子的基體。當(dāng)其中分布有分子的層在其 一個(gè)或多個(gè)表面包含浮雕結(jié)構(gòu)時(shí),應(yīng)取其平均層厚度,且其m2表面面積應(yīng)被取值為沒有表 面浮雕的類似蓋板的表面面積。在本發(fā)明的一個(gè)優(yōu)選實(shí)施例中,發(fā)光分子分布在位于光伏器件的活性層以及入射 光之間的一個(gè)或多個(gè)層中。在本發(fā)明的另一個(gè)優(yōu)選實(shí)施例中,該層可為位于活性層或蓋板 上方的分離層。可選地,發(fā)光分子分布在幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列中,或是在位于該陣列上方的 分離層中。包含發(fā)光分子的層因此可在其至少一側(cè)上包含限定和重復(fù)的幾何發(fā)光結(jié)構(gòu)的陣 列。也可能透明蓋板是包含發(fā)光分子的層。在一個(gè)最優(yōu)選的實(shí)施例中,透明蓋板是包含發(fā) 光分子的層,且該透明蓋板是在其至少一側(cè)上包含限定和重復(fù)的幾何發(fā)光結(jié)構(gòu)的層。盡管包含發(fā)光分子的層可能由諸如玻璃的無機(jī)材料制成,該層優(yōu)選地是有機(jī)的且更優(yōu)選的是聚合的。幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)陣列可涂有附加層,例如防污涂層或防擦涂層。也可能幾何光學(xué)結(jié) 構(gòu)陣列涂有第二層,其具有和包含幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的層所不同的折射率。在一個(gè)優(yōu)選實(shí)施例 中,所述陣列可被涂敷為使得涂層頂部是平的。在此情況下,該結(jié)構(gòu)可為視為由附加涂層 “填充”。


      通過以下附圖更為詳細(xì)地闡明本發(fā)明。圖1示出根據(jù)本發(fā)明的光伏器件;圖2示出經(jīng)改善的頻譜響應(yīng);圖3為單獨(dú)的限定的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的實(shí)例;圖4為限定和重復(fù)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列的實(shí)例;以及圖5示出含發(fā)光染料的層的位置。
      具體實(shí)施例方式圖1示出了根據(jù)本發(fā)明的光伏器件的實(shí)例的示意性表示。圖1中所示的具有改善 的光譜響應(yīng)的光伏器件包括活性層、在活性層之上的蓋層、包含發(fā)光分子的層,以及在器件 的至少一個(gè)表面上的限定和重復(fù)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列。圖2示出了幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列是如何將入射到層上的光重定向從而使得進(jìn)入 包含發(fā)光分子的層的光的光程長度增加(a)。幾何特征的陣列捕獲了發(fā)光分子所再發(fā)射的 光,從而其增強(qiáng)了光伏器件對(duì)所述光的吸收(b)。圖3示出了可構(gòu)成陣列的單獨(dú)幾何結(jié)構(gòu)的實(shí)例。圖3a、b、c示出了由被η個(gè)表面 所連接的η邊形底部和點(diǎn)狀或線狀頂部區(qū)域構(gòu)成的單獨(dú)結(jié)構(gòu)。頂部區(qū)域被定義為浮雕結(jié)構(gòu) 的上部,所述連接到底部的表面在頂部區(qū)域處接合。頂部可以是點(diǎn)(例如,在錐體或圓錐體 中的情況)、或線(例如,在凹槽中的情況)。圖3d示出了具有圓形橫切面的單獨(dú)幾何結(jié)構(gòu), 其也被包括在本發(fā)明的范圍之內(nèi)。圖4示出了幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列的實(shí)例。陣列應(yīng)被理解為單元(在此情況下是單 獨(dú)幾何光學(xué)結(jié)構(gòu))的集合或組,單元彼此相鄰地以隨機(jī)或經(jīng)排列的結(jié)構(gòu)布置。圖5示出了在光伏器件中的發(fā)光分子的不同位置的實(shí)例。發(fā)光分子例如可分布在 幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列下方的單獨(dú)層中(a)、或可分布在蓋板中(b)、或可分布在光學(xué)結(jié)構(gòu)自 身中(C)。
      權(quán)利要求
      1.一種光伏器件,包括至少一個(gè)活性層、透明蓋板、包含發(fā)光分子的層、和在其至少一 側(cè)上包含限定和重復(fù)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列的層,其特征在于所述陣列的單獨(dú)幾何光學(xué)結(jié) 構(gòu)包括m邊形底部和頂部區(qū)域,所述m邊形底部和所述頂部區(qū)域以m個(gè)表面相連接,m大于 等于3。
      2.如權(quán)利要求1所述的光伏器件,其特征在于,所述頂部區(qū)域是點(diǎn)或線。
      3.如權(quán)利要求2所述的光伏器件,其特征在于,所述陣列從包括以下項(xiàng)目的組中選出 ν形凹槽、鋸齒狀凹槽、具有三角底部的錐體、具有矩形底部的錐體、或圓錐體。
      4.如權(quán)利要求1所述的光伏器件,其特征在于,所述頂部區(qū)域是平行于所述m邊形底部 的表面。
      5.如權(quán)利要求4所述的光伏器件,其特征在于,所述陣列包括具有圓形橫切面的圓頂 形狀或柱體形狀的結(jié)構(gòu)。
      6.如權(quán)利要求1到5中任一項(xiàng)所述的光伏器件,其特征在于,所述透明蓋板是包含發(fā)光 分子的層。
      7.如權(quán)利要求1到6中任一項(xiàng)所述的光伏器件,其特征在于,所述包含發(fā)光分子的層在 其至少一側(cè)上還包含限定和重復(fù)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列。
      8.如權(quán)利要求1到6中任一項(xiàng)所述的光伏器件,其特征在于,所述透明蓋板是所述包含 發(fā)光分子的層,并且所述透明蓋板是所述在其至少一側(cè)上包含限定和重復(fù)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu) 的陣列的層。
      9.如權(quán)利要求1到8中任一項(xiàng)所述的光伏器件,其特征在于,所述限定和重復(fù)的幾何光 學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列的表面包含附加的涂層或?qū)印?br> 10.如權(quán)利要求1到9中任一項(xiàng)所述的光伏器件,其特征在于,所述發(fā)光分子包括若干 不同發(fā)光分子的混合物。
      11.如權(quán)利要求1到10中任一項(xiàng)所述的光伏器件,其特征在于,所述發(fā)光分子的濃度在 0. 001到50克/m2/mm層厚度之間。
      12.如權(quán)利要求1到11中任一項(xiàng)所述的光伏器件,其特征在于,所述包括限定和重復(fù)的 幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列的層由聚合物或超過一種聚合物的混合物組成。
      13.如權(quán)利要求1到12中任一項(xiàng)所述的光伏器件,其特征在于,所述發(fā)光分子是有機(jī)的。
      14.如權(quán)利要求1到12中任一項(xiàng)所述的光伏器件,其特征在于,所述發(fā)光分子是無機(jī)的。
      15.一種發(fā)光分子的用途,所述發(fā)光分子與限定和重復(fù)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)結(jié)合使用,以改 善光伏器件的頻譜響應(yīng)。
      全文摘要
      一種光伏器件,包括至少一個(gè)活性層、透明蓋板、包含發(fā)光分子的層、和在其至少一側(cè)上包含限定和重復(fù)的幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)的陣列的層,其特征在于所述陣列的單獨(dú)幾何光學(xué)結(jié)構(gòu)包括m邊形底部和頂部區(qū)域,所述m邊形底部和所述頂部區(qū)域以m個(gè)表面相連接,m大于等于3。
      文檔編號(hào)H01L31/055GK102077366SQ200980123955
      公開日2011年5月25日 申請(qǐng)日期2009年6月17日 優(yōu)先權(quán)日2008年6月23日
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